The boundary layer results discusse

The boundary layer results discussed in Sections 9.2.2 and 9.2.3 are valid only for boundary layers with zero pressure gradients. They correspond to the velocity profile labeled C in Fig. 9.17b.
Boundary layer characteristics for flows with nonzero pressure gradients can be obtained from
nonlinear, partial differential boundary layer equations similar to Eqs. 9.8 and 9.9, provided the
pressure gradient is appropriately accounted for. Such an approach is beyond the scope of this
book 1Refs. 1, 22.
5°
(a)
(b)
■ Figure 9.18 Flow visualization photographs of flow past an airfoil (the boundary layer velocity profiles
for the points indicated are similar to those indicated in Fig. 9.17b): (a) zero angle of attack, no separation,
(b) angle of attack, flow separation. Dye in water. (Photographs courtesy of ONERA, The French Aerospace Lab.) 5
Streamlined bodies
generally have no
separated flow.
V9.10 Effect of
body shape on
pressure gradient
c09FlowoverImmersedBodies.qxd 3/12/12 8:28 PM Page 511
An alternative approach is to extend the momentum integral boundary layer equation technique
1Section 9.2.32 so that it is applicable for flows with nonzero pressure gradients. The momentum integral equation for boundary layer flows with zero pressure gradient, Eq. 9.26, is a statement of the
balance between the shear force on the plate 1represented by 2 and rate of change of momentum of
the fluid within the boundary layer [represented by ]. For such flows the free-stream velocity is constant If the free-stream velocity is not constant [ where x is the
distance measured along the curved body], the pressure will not be constant. This follows from the
Bernoulli equation with negligible gravitational effects, since is constant along the streamlines outside the boundary layer.

Kết quả (Việt) 1:

Lớp ranh giới kết quả thảo luận trong phần 9.2.2 và 9.2.3 là hợp lệ chỉ cho lớp ranh giới với zero Gradient áp lực. Họ tương ứng với các hồ sơ vận tốc có nhãn C trong hình 9.17b.Đặc điểm lớp ranh giới cho dòng chảy với nonzero áp gradient có thể thu được từphương trình phi tuyến, một phần khác biệt giữa ranh giới ngoài lớp tương tự như Eqs. 9.8 và 9.9, cung cấp cácđộ dốc áp lực là một cách thích hợp chiếm. Một cách tiếp cận là vượt ra ngoài phạm vi nàycuốn sách 1Refs. 1, 22.5°(a)(b)■ Hình 9.18 dòng chảy trực quan các hình ảnh của dòng chảy qua một kiểu cánh (boundary layer vận tốc hồ sơĐối với các điểm được chỉ định là tương tự như chỉ ra ở hình 9.17b): (a) không góc tấn, có sự tách biệt,(b) góc tấn, dòng chảy tách. Thuốc nhuộm trong nước. (Hình ảnh lịch sự của ONERA, các phòng thí nghiệm hàng không Pháp.) 5Sắp xếp hợp lý các cơ quannói chung không cótách dòng chảy.Hiệu ứng v9.10hình dạng cơ thể trênáp lực gradientc09FlowoverImmersedBodies.qxd 3/12/12 08:28:00 trang 511Một cách tiếp cận khác là mở rộng các kỹ thuật phương trình tích phân ranh giới lớp Đà1Section 9.2.32 vì vậy mà nó được áp dụng cho dòng chảy với nonzero áp gradient. Phương trình tích phân đà cho boundary layer chảy với độ dốc áp lực bằng không, Eq. 9,26, là một tuyên bố của cáccân bằng giữa các lực lượng cắt trên tấm 1represented 2 và mức độ thay đổi của ĐàCác chất lỏng trong các lớp ranh giới [đại diện bởi]. Đối với dòng chảy như vậy vận tốc dòng miễn phí là liên tục nếu vận tốc dòng miễn phí không phải là hằng số [x là cáckhoảng cách đo dọc theo cơ thể cong], áp lực sẽ không được liên tục. Điều này sau từ cácPhương trình Bernoulli với hiệu ứng hấp dẫn không đáng kể, vì là liên tục dọc theo sắp bên ngoài lớp ranh giới.

Kết quả (Việt) 2:

Các kết quả trên lớp ranh giới thảo luận tại mục 9.2.2 và 9.2.3 chỉ có giá trị cho các lớp ranh giới với số không gradient áp lực. Chúng tương ứng với vận tốc nhãn C trong hình. 9.17b.
Đặc điểm lớp biên cho dòng chảy với gradient áp lực khác không thể có được từ
phi tuyến, phương trình lớp biên phân từng phần tương tự như EQS. 9.8 và 9.9, cung cấp các
gradient áp suất là hợp lý chiếm. Phương pháp như vậy là vượt ra ngoài phạm vi này
cuốn sách 1Refs. 1, 22.
5 °
(a)
(b)
■ Hình 9.18 hình ảnh hình ảnh hóa dòng chảy qua một cánh (các cấu vận tốc lớp biên
cho các điểm chỉ định tương tự như quy định ở hình 9.17b.): (A) góc bằng không tấn công, không có chia ly,
(b) góc độ của cuộc tấn công, dòng chảy tách. Nhuộm trong nước. (Bức ảnh lịch sự của ONERA, Pháp Aerospace Lab.) 5?
Streamlined cơ quan
thường không có
dòng chảy riêng biệt.
V9.10 hưởng của
hình dạng cơ thể trên
gradient áp
c09FlowoverImmersedBodies.qxd 3/12/12 8:28 Page 511
Một phương pháp khác là để mở rộng đà không thể thiếu kỹ thuật ranh giới lớp phương trình
1Section 9.2.32 để nó được áp dụng cho dòng chảy với gradient áp lực khác không. Đà phương trình tích cho lớp biên chảy với không gradient áp suất, Eq. 9,26, là một tuyên bố của
sự cân bằng giữa lực cắt trên tấm 1represented 2 và tốc độ thay đổi của động lượng của
các chất lỏng bên trong lớp biên [đại diện bởi]. Ví như dòng chảy tự do dòng vận tốc là hằng số Nếu vận tốc tự do dòng không phải là hằng [trong đó x là
khoảng cách đo dọc theo cơ thể cong], áp lực sẽ không được liên tục. Này xuất phát từ
phương trình với hiệu ứng hấp dẫn không đáng kể Bernoulli, vì là không đổi dọc theo sắp xếp bên ngoài lớp biên.