This is the momentum-integral equat

This is the momentum-integral equation for two-dimensional, incompressible boundary layers. As long as no statement is made concerning r0, eqn. (8.32) applies to laminar and turbulent boundary layers alike. This form of the momentum integral equation was first given by H. Gruschwitz [5]. It finds its application in the approximate theories for laminar and turbulent boundary layers (Chaps. X, XI and XXII).
Using a similar approach, K. Wieghardt [17] deduced an energy-integral equation for laminar boundary layers. This equation is obtained by multiplying the equation of motion by u and then integrating from y = 0 to y = h > d(x). Substituting, again, v from the equation of continuity we obtain
The second term can be transformed by integrating by parts:

Kết quả (Việt) 1:

Đây là phương trình tích phân đà cho lớp ranh giới hai chiều, không nén. Miễn là không có tuyên bố được thực hiện liên quan đến r0, eqn. (8,32) áp dụng cho tầng ép và hỗn loạn biên giới lớp như nhau. Biểu mẫu này của phương trình tích phân Đà đã lần đầu tiên được đưa ra bởi H. Gruschwitz [5]. Nó tìm thấy ứng dụng của nó trong các lý thuyết gần đúng cho tầng ép và hỗn loạn biên giới lớp (Chaps. X, XI và XXII).Sử dụng một cách tiếp cận tương tự, K. Wieghardt [17] suy ra một phương trình tích phân năng lượng cho tầng ép ranh giới lớp. Phương trình này thu được bằng cách nhân phương trình của chuyển động của bạn và sau đó tích hợp từ y = 0 y = h > d(x). Thay thế, một lần nữa, v từ phương trình liên tục, chúng tôi có đượcNhiệm kỳ thứ hai có thể được chuyển bằng cách tích hợp bởi bộ phận:

Kết quả (Việt) 2:

Đây là phương trình động lực tích phân cho hai chiều, lớp ranh giới không nén được. Miễn là không có tuyên bố được thực hiện liên quan r0, eqn. (8.32) áp dụng cho các lớp và các lớp ranh giới đầy biến động như nhau. Hình thức này của phương trình tích phân đà lần đầu tiên được đưa ra bởi H. [5] Gruschwitz. Nó tìm thấy ứng dụng của nó trong các lý thuyết xấp xỉ cho lớp và lớp ranh giới hỗn loạn (Chaps. X, XI và XXII).
Sử dụng một cách tiếp cận tương tự, K. Wieghardt [17] suy ra một phương trình năng lượng không thể thiếu cho các lớp ranh giới thành lớp. Phương trình này thu được bằng cách nhân các phương trình chuyển động của u và sau đó tích hợp từ y = 0 y = h> d (x). Thay thế, một lần nữa, câu từ phương trình liên tục, chúng tôi có được
ngữ thứ hai có thể được biến đổi bằng cách tích hợp bởi các bộ phận: