3. Results and discussionThe values

3. Results and discussion
The values of Jsc, Voc, ff, and η are measured, from the J–V plots
at various temperatures for various illumination levels as given in
Fig. 1. It is found that Jsc, Voc, ff, and η increase as the light intensity
increases as shown in Figs. 2–5. It is physically insightful to
treat the variation of η with intensity by separate consideration of
Jsc, Voc, and ff. It is found that the effect of series resistance on ff is
usually more crucial than the rise in cell temperature due to high
illumination levels. The fill factor increases slowly with intensity
for zero Rs. The light generated current density (JL ≈ Jsc) is proportional
to photon flux Γ as long as the minority carrier lifetime
in the absorber is constant. At higher photon fluxes however, increased
carrier traffic begins to saturate the recombination centers,
increasing the lifetime and thus producing an increase in quantum
efficiency (Vasil’ev et al., 1975).
The open-circuit voltage increases with intensity as ln [JL(Γ )/Jo]
until, at high injection levels, more complex effects come into play.
These effects include the voltage drop across the depletion layer at
the junction, which becomes appreciable at high Voc, and a change
from A ∼ 1 transport to high injection, A ∼ 2 transport.
Results of internal PV parameters Rs, JL, A, and Jo were also calculated
and found that the values of shunt resistance Rsh, measured at
various temperatures and illumination levels are infinity in our calculations
as given in Table 1. The reason for this observation is that
usually two points are used in these calculations. The light generated
current density JL decreases exponentially as we decrease the illumination level. Decrease in JL may be due to increase in series
resistance, when we decrease illumination intensity the series resistance
Rs increases exponentially, which is opposite behavior as
shown by JL.
The values of ideality factor A and reverse saturation current
density Jo slightly change by changing illumination level because some of the heterojunction cells show a variation of the diode
Jo and A factor with illumination level. This is particularly true
when trapping centers are not in good thermal communication
with conduction or valence bands and can have their occupancy,
and hence charge, changed by illumination.
The effect of temperature on A and reverse saturation current
density Jo shows that as we increase the temperature the values
of A and Jo decrease. The value of Jo decreases exponentially with
increasing temperature due to changes in ni. The variation of minority
carrier lifetime t with temperature is complex. It depends
on many factors like the position and location of recombination—
generation centers in the band gap, their capture cross sections
for electrons and holes, the working temperature and the position
of quasi Fermi levels under non-equilibrium condition. The strong
temperature dependence of ni causes T to increase almost exponentially
with temperature.
Solar efficiency η increases almost logarithmically with increasing
intensity until high injection and series resistance effects
cause it to saturate or even decrease with increasing concentration.
Previously reported results by Matsune et al. (2006) produced
CdS/CdTe based solar cell and show that efficiency η = 15%,
with Jsc = 25.5 mA cm−2, Voc = 0.82 V, ff = 0.72. Gupta et al.
(2006) report an efficiency of 8% for CdTe based solar cell with
Voc = 0.755 V, ff=0.61. Calixto et al. produced (Calixto et al., 2007)
CdS/CdTe based solar cell by CBD method which shows efficiency
η = 12.34% with Voc = 0.74 V, Jsc = 23.8 mA cm−2, ff = 0.705.
Hadrich et al. (2007) produced CdS/CdTe based solar cell which shows efficiency s = 8.2% with Voc = 0.68 V, Jsc = 21.3 mA cm−2,
and ff = 0.57. Seymour (2005) produced CdTe based solar cells
treated with Cu, having an efficiency s = 12.4% with Voc = 0.82 V,
Jsc = 23.9mAcm−2 and ff=0.63 and Jvdith (Schaffner et al., 2011)
shows efficiency 12% by using copper in CdTe. Razkov also shows
the latest evaluation of the conversion efficiencies of various type
of research PV Cells (Razkov et al., 2011). The effect of temperature
on the cell’s parameters, obtained in the range of 280–320 K,
at various illumination levels. η, Voc, Jsc and ff are also found to be
nearly constant.

Kết quả (Việt) 1:

3. kết quả và thảo luậnCác giá trị của công ty cổ phần, Voc, ff và η được đo, từ lô J-Vở các nhiệt độ khác nhau cho các cấp độ chiếu sáng như được đưa ra trongHình 1. Nó được tìm thấy rằng công ty cổ phần, Voc, ff và η tăng như cường độ ánh sángtăng lên khi hiển thị trong Figs. 2-5. Nó là sâu sắc về thể chất đểđiều trị các biến thể của η với cường độ bằng cách xem xét riêng củaCông ty cổ phần, Voc, và ff. Nó được tìm thấy rằng các hiệu ứng của loạt kháng trên ff làthường rất quan trọng hơn sự gia tăng di động nhiệt độ do caocấp độ chiếu sáng. Các yếu tố điền tăng chậm với cường độcho không Rs. Ánh sáng tạo ra mật độ hiện tại (JL ≈ Jsc) là tỷ lệ thuậnđể photon thông Γ miễn là thiểu số tàu sân bay đờiở hấp thụ là hằng số. Tại photon cao chất Tuy nhiên, tănggiao thông tàu sân bay bắt đầu để thấm vào trong các trung tâm gen,tăng cả thời gian và do đó sản xuất tăng lượng tửhiệu quả (Vasil'ev và ctv., 1975).Điện áp mạch mở tăng với cường độ như ln [JL (Γ) / Jo]cho đến khi, ở các cấp độ cao tiêm, hiệu ứng phức tạp hơn đi vào chơi.Những hiệu ứng này bao gồm điện áp thả trên lớp sự suy giảm tạigiao lộ, trở nên đáng tại Voc cao, và một sự thay đổitừ một ∼ 1 vận chuyển cao injection, một ∼ 2 vận tải.Kết quả của PV thông số nội bộ Rs, JL, A, và Jo cũng đã được tính toánvà thấy rằng các giá trị của kháng chiến shunt Rsh, đo tạinhiệt độ khác nhau và mức độ chiếu sáng là vô hạn trong các tính toán của chúng tôinhư được đưa ra trong bảng 1. Lý do để quan sát này làthường hai điểm được sử dụng trong các tính toán. Ánh sáng tạo rahiện tại với mật JL giảm theo cấp số nhân như chúng tôi giảm mức độ chiếu sáng. Giảm JL có thể là do tăng trong loạtkháng chiến, khi chúng tôi giảm cường độ chiếu sáng kháng loạtRS tăng theo cấp số nhân, đó là đối diện với các hành vi nhưHiển thị bởi JL.Các giá trị của ideality yếu tố A và đảo ngược bão hòa hiện tạimật độ Jo một chút thay đổi bằng cách thay đổi mức độ chiếu sáng bởi vì một số các tế bào heterojunction Hiển thị một biến thể của các diodeJo và một yếu tố với mức độ chiếu sáng. Điều này đặc biệt đúngKhi bẫy Trung tâm đang không ở trong giao tiếp nhiệt tốtvới ban nhạc dẫn hoặc hóa trị và có thể có suất phòng của họ,và do đó tính phí, thay đổi bằng cách chiếu sáng.Ảnh hưởng của nhiệt độ trên A và đảo ngược bão hòa hiện tạimật độ Jo cho thấy rằng khi chúng tôi làm tăng nhiệt độ các giá trịa và Jo giảm. Giá trị của Jo giảm theo cấp số nhân vớităng nhiệt độ do sự thay đổi trong ni. Các biến thể của cộng đồngtàu sân bay đời t với nhiệt độ là phức tạp. Nó phụ thuộcvào nhiều yếu tố như các vị trí và vị trí của gen —thế hệ các trung tâm ở khoảng cách ban nhạc, chụp của họ vượt qua phầnđiện tử và lỗ, nhiệt độ làm việc và vị trígần như mức Fermi dưới điều kiện không cân bằng. Các mạnh mẽphụ thuộc vào nhiệt độ của ni gây ra T để tăng gần như theo cấp số nhânvới nhiệt độ.Năng lượng mặt trời hiệu quả η tăng gần như logarithmically với ngày càng tăngcường độ cho đến cao tiêm và loạt tác dụng kháng chiếngây ra nó để thấm vào trong hoặc thậm chí giảm với sự gia tăng nồng độ.Trước đây báo cáo kết quả bởi Matsune et al. (2006) được sản xuấtCD/CdTe dựa trên tế bào năng lượng mặt trời và hiển thị mà η hiệu quả = 15%,với công ty cổ phần = 25.5 mA cm−2, Voc = 0,82 V, ff = 0,72. Gupta et al.(2006) báo cáo một hiệu quả của 8% cho CdTe dựa trên năng lượng mặt trời tế bào vớiVOC = 0.755 V, ff = 0,61. Calixto et al. sản xuất (Calixto và ctv., 2007)CD/CdTe dựa trên tế bào năng lượng mặt trời bằng phương pháp CBD đó cho thấy hiệu quảΗ = 12.34% với Voc = 0,74 V, công ty cổ phần = 23,8 mA cm−2, ff = 0.705.Hadrich et al. (2007) sản xuất đĩa CD/CdTe dựa trên năng lượng mặt trời cell đó cho thấy hiệu quả s = 8,2% với Voc = 0,68 V, công ty cổ phần = 21.3 mA cm−2,FF = 0,57. Seymour (2005) sản xuất pin mặt trời CdTe dựađiều trị bằng Cu, có một hiệu quả s = 12,4% với Voc = 0,82 V,Công ty cổ phần = 23.9mAcm−2 và ff = 0,63 và Jvdith (Schaffner và ctv., 2011)cho thấy hiệu quả 12% bằng đồng trong CdTe. Razkov cũng cho thấyđánh giá mới nhất của hiệu quả chuyển đổi các dạng khác nhaunghiên cứu tế bào PV (Razkov và ctv., năm 2011). Ảnh hưởng của nhiệt độtrên tham số của tế bào, thu được trong khoảng 280-320 K,cấp độ chiếu sáng khác nhau. Η, Voc, công ty cổ phần và ff cũng được tìm thấy đượcgần như liên tục.

Kết quả (Việt) 2:

3. Kết quả và thảo luận
Các giá trị của Công ty Cổ phần, Voc, ff, và η được xác định, từ các lô J-V
ở nhiệt độ khác nhau cho các mức độ chiếu sáng khác nhau như trong
hình. 1. Nó được tìm thấy rằng Jsc, Voc, ff, và tăng η là cường độ ánh sáng
tăng như trong Figs. 2-5. Nó là chất sâu sắc để
điều trị các biến thể của η với cường độ bằng cách xem xét riêng của
Jsc, Voc, và ff. Nó được tìm thấy rằng tác động của kháng loạt trên ff là
thường quan trọng hơn sự gia tăng nhiệt độ trong tế bào do cao
mức độ chiếu sáng. Các yếu tố làm tăng từ từ với cường độ
cho zero Rs. Ánh sáng được tạo ra mật độ dòng (JL ≈ Jsc) là tỷ lệ thuận
với photon thông Γ miễn là đời tàu sân thiểu số
trong các chất hấp thụ là không đổi. Tại Tuy nhiên luồng photon cao hơn, tăng
lưu lượng tàu sân bay bắt đầu thấm vào trong các trung tâm tái tổ hợp,
tăng tuổi thọ và do đó tạo ra một sự gia tăng trong lượng tử
hiệu quả (Vasil'ev et al., 1975).
Sự gia tăng điện áp hở mạch với cường độ như ln [JL (Γ) / Jo]
cho đến khi, ở các cấp độ phun cao, hiệu ứng phức tạp hơn đi vào chơi.
Các hiệu ứng bao gồm sự sụt giảm điện áp trên lớp suy giảm tại
các ngã ba, mà trở nên đáng tại Voc cao, và một sự thay đổi
từ A vận chuyển ~ 1 tới phun cao, A ~ 2 vận chuyển.
Kết quả của nội bộ các thông số PV Rs, JL, A, và Jo cũng được tính toán
và thấy rằng các giá trị của điện trở shunt Rsh, được đo ở
nhiệt độ khác nhau và mức độ chiếu sáng là vô hạn trong tính toán của chúng tôi
như được đưa ra trong Bảng 1. Lý do cho sự quan sát này là
thường là hai điểm được sử dụng trong các tính toán. Ánh sáng được tạo ra
mật độ hiện tại JL giảm theo cấp số nhân như chúng ta làm giảm mức độ chiếu sáng. Giảm JL có thể là do tăng trong loạt
kháng, khi chúng ta làm giảm cường độ chiếu sáng các kháng loạt
Rs tăng theo cấp số nhân, mà là hành vi ngược lại như
thể hiện bởi JL.
Các giá trị của các yếu tố lý tưởng A và đảo ngược bão hòa hiện nay
mật độ Jo chút thay đổi bằng cách thay đổi chiếu sáng mức vì một số tế bào dị hiện một biến thể của diode
và Jo Một yếu tố với mức độ chiếu sáng. Điều này đặc biệt đúng
khi các trung tâm bẫy đang không ở trong truyền nhiệt tốt
với dẫn hoặc hóa trị các băng tần và có thể chiếm dụng của họ,
và do đó phụ trách, thay đổi bằng cách chiếu sáng.
Ảnh hưởng của nhiệt độ lên A và đảo ngược bão hòa hiện nay
mật độ Jo thấy rằng khi chúng ta tăng nhiệt độ các giá trị
của A và Jo giảm. Giá trị của Jo giảm theo cấp số nhân với
tăng nhiệt độ do thay đổi trong ni. Các biến thể của thiểu số
hãng đời t với nhiệt độ là phức tạp. Nó phụ thuộc
vào nhiều yếu tố như vị trí và vị trí của recombination-
trung tâm thế hệ trong khe hở, mặt cắt ngang chụp của họ
đối với các electron và lỗ trống, nhiệt độ làm việc và vị trí
của các cấp Fermi bán trong điều kiện không cân bằng. Các mạnh
phụ thuộc nhiệt độ của ni gây T tăng gần như theo cấp số nhân
với nhiệt độ.
hiệu quả năng lượng mặt trời η tăng gần như theo hàm mũ với sự gia tăng
cường độ cho đến phun cao và kháng loạt các hiệu ứng
gây ra nó để bão hòa hoặc thậm chí giảm với tăng nồng độ.
Trước đây báo cáo kết quả theo Matsune et al. (2006) được sản xuất
CdS / CdTe dựa tế bào năng lượng mặt trời và cho thấy hiệu quả η = 15%,
với Jsc = 25,5 mA cm-2, Voc = 0,82 V, ff = 0,72. Gupta et al.
(2006) báo cáo một hiệu suất 8% cho các tế bào năng lượng mặt trời CdTe dựa với
Voc = 0,755 V, ff = 0,61. Calixto et al. sản xuất (Calixto et al., 2007)
CdS / CdTe dựa tế bào năng lượng mặt trời bằng phương pháp CBD trong đó cho thấy hiệu quả
η = 12,34% với Voc = 0,74 V, Jsc = 23,8 mA cm-2, ff = 0,705.
Hadrich et al. (2007) được sản xuất CdS / CdTe tế bào quang điện trên đó cho thấy hiệu quả s = 8,2% với Voc = 0,68 V, Jsc = 21,3 mA cm-2,
và ff = 0,57. Seymour (2005) sản xuất các tế bào năng lượng mặt trời CdTe dựa
đối xử với Cu, có một hiệu quả s = 12,4% với Voc = 0,82 V,
Jsc = 23.9mAcm-2 và ff = 0,63 và Jvdith (Schaffner et al., 2011)
cho thấy hiệu quả 12% bằng cách sử dụng đồng trong CdTe. Razkov cũng cho thấy
sự đánh giá mới nhất của hiệu suất chuyển đổi của các loại khác nhau
của tế bào PV nghiên cứu (Razkov et al., 2011). Ảnh hưởng của nhiệt độ
trên các thông số của tế bào, thu được trong khoảng 280-320 K,
ở mức độ chiếu sáng khác nhau. η, Voc, Jsc và ff cũng được tìm thấy là
gần như không đổi.