Photoluminescence spectrum can be u

Photoluminescence spectrum can be used to study the quantum yields and trapping, accumulation, and transition of photogenerated electron–hole pairs. When one material is activated by photon, it can produce photogenerated electron–hole pairs. If the photogenerated electrons and holes combine again, this part of energy can be released and can generate photoluminescence light. So, low photoluminescence emission intensity means low photogenerated electron–hole pairs recombination rate and high quantum yields, while high photoluminescence emission intensity means high photogenerated electron–hole pairs recombination rate and low quantum yields. To study the quantum yields of CP1 and PANI/CP1, we studied their photoluminescence spectra
(Fig. 3b). The main emission peak of CP1 appears at 454 nm (with λex = 346 nm), which can be ascribed to π–π* or π–n transitions of dcbpyno ligand. Compared with CP1, the emission intensity
of PANI/CP1 drops sharply, which suggests that after the combination with PANI, the composite material exhibits low photogenerated electron–hole recombination rate and high quantum yields.

Kết quả (Việt) 1:

Photoluminescence quang phổ có thể được sử dụng để nghiên cứu lượng tử năng suất vụ mùa và bẫy, tích lũy và chuyển tiếp của photogenerated điện tử-lỗ cặp. Khi một vật liệu được kích hoạt bởi các photon, nó có thể sản xuất photogenerated cặp electron-lỗ. Nếu photogenerated điện tử và lỗ kết hợp một lần nữa, đây là một phần của năng lượng có thể được phát hành và có thể tạo ra ánh sáng photoluminescence. Vì vậy, cường độ phát thải thấp photoluminescence có nghĩa là thấp photogenerated điện tử-lỗ cặp gen tỷ lệ và lượng tử cao sản lượng, trong khi cường độ bức xạ cao photoluminescence có nghĩa là cao photogenerated điện tử-lỗ cặp gen tỷ lệ và sản lượng thấp lượng tử. Nghiên cứu sản lượng lượng tử CP1 và PANI/CP1, chúng tôi đã nghiên cứu của quang phổ photoluminescence(Hình 3b). Đỉnh CP1, chính khí thải sẽ xuất hiện ở 454 nm (với λex = 346 nm), mà có thể được gán cho số π-π * hoặc π-n quá trình chuyển đổi phối tử dcbpyno. So sánh với CP1, cường độ bức xạPANI/CP1 giọt mạnh, mà cho thấy rằng sau khi kết hợp với PANI, vật liệu composite trưng bày thấp photogenerated điện tử-lỗ gen tốc độ và lượng tử cao sản lượng.

Kết quả (Việt) 2:

Phổ quang phát quang có thể được sử dụng để nghiên cứu sản lượng lượng tử và đặt bẫy, tích lũy và chuyển đổi của các cặp electron-lỗ photogenerated. Khi một tài liệu được kích hoạt bởi một photon, nó có thể sản xuất ra các cặp electron-lỗ photogenerated. Nếu các electron và lỗ photogenerated kết hợp lại, một phần năng lượng này có thể được phát hành và có thể tạo ra ánh sáng phát sáng quang. Vì vậy, thấp cường độ phát thải phát sáng quang có nghĩa là electron-lỗ tỷ giá cặp tái tổ hợp photogenerated thấp và năng suất lượng tử cao, trong khi cường độ phát thải phát sáng quang cao có nghĩa là electron-lỗ tỷ giá cặp tái tổ hợp photogenerated cao và sản lượng lượng tử thấp. Nghiên cứu năng suất lượng tử của CP1 và Pani / CP1, chúng tôi nghiên cứu quang phổ phát sáng quang của họ
(Hình. 3b). Đỉnh cao phát thải chính của CP1 xuất hiện ở 454 nm (với λex = 346 nm), có thể được gán cho π-π * hoặc π-n chuyển của dcbpyno phối tử. So với CP1, cường độ phát thải
của Pani / CP1 giảm mạnh, trong đó cho thấy rằng sau khi kết hợp với Pani, vật liệu composit thể hiện tỷ lệ tái tổ hợp điện tử lỗ photogenerated thấp và năng suất lượng tử cao.