(trang 46) [123]. Magnetic properti

(trang 46) [123]. Magnetic properties of single crystalline RPtIn (R=Y, Gd-Lu) reveal that R=Tb and Tm compounds order antiferromagnetically at TN=46 and 3 K, respectively, while the ones with R=Gd, Dy-Er seem to possess at least a FM component of the magnetization along c axis [414]. It has been reported that the magnetic ordering temperature of all the compounds follow the de Gennes scaling, whereas the switching from FM to AFM ordering is correlated with the change in anisotropy [414]. The anisotropic susceptibilities of YPtIn and LuPtIn show temperature independent behavior [414]. The TbPtIn in this series shows extremely anisotropic behavior with moments confined to ab plane [414]. Angular dependent magnetization measurements were performed on single crystals of TbPtIn reveals the easy axis of magnetization, which coincides with high symmetry directions [120] for TbPtIn [415]. The neutron diffraction data reveal that DyPtIn and HoPtIn compounds show FM component parallel to c axis and an AFM one in the ab plane at 2 K [416]. In HoPtIn, the AFM component disappears with increasing temperature and remains FM up to the ferro- paramagnetic transition [416]. The magnetization data show that both compounds show TMI [416]. The neutron diffraction in TbPtIn shows an AFM structure described by wave vector k=(1/2, 0, 1/2) [417]. The neutron diffraction shows FM ordering in ErPtIn [418] below 13 K with moments along c-axis, while non-collinear triangular AFM structure with a wave vector, k=(1/4,1/4,1/2) in TmPtIn [419] with moments confined in basal hexagonal plane.
It has been observed that CePtSi shows heavy fermion, which does not show any magnetic ordering down to 70 mK and has enhanced γ=800 mJ/mol K2, which also confirms the Kondo behavior of this compound [420]. In RPtSi series, compound with R=Nd shows AFM ordering below TN=3.8 K, R=Sm shows FM ordering below 15 K and R=La shows superconductivity below 3.8 K [421]. The heat capacity data in NdPtSi and SmPtSi show large contribution from CEF effect [421]. Isothermal magnetization data show metamagnetic transition at 2 K in NdPtSi. HoPtSi, HoPtGe, ErPtSi and ErPtGe show collinear magnetic structures with propagation vectors k=(1/2, 0, 1/2) and (0, 1/2, 0), respectively [422]. With increase in temperature, the magnetic structure in ErPtSi snf ErPtGe transforms to sine wave modulated [422]. Except GdPtSi, which is ferromagnet below 16 K, all other compounds GdPtX, TbPtX and DyPtX (X=Si, Ge) are AFM at low temperatures [423]. The neutron diffraction data reveal complex magnetic structure below TN=12.5 K in TbPtSi, amplitude modulated structure in TbPtGe below TN=15 K, a collinear AFM structure below in DyPtSi

Kết quả (Việt) 1:

(trang 46) [123]. các tính chất từ của đơn tinh thể RPtIn (R = Y, Gd-Lu) tiết lộ rằng R = Tb và Tm trật tự các hợp chất antiferromagnetically tại TN = 46 và 3 K, tương ứng, trong khi những người với R = Gd, Dy-Er dường như có ít nhất một phần FM của từ hóa dọc theo trục c [414]. Nó đã được báo cáo rằng nhiệt độ đặt hàng từ tất cả các hợp chất thực hiện theo các de Gennes rộng, trong khi chuyển từ FM để AFM đặt hàng là tương quan với những thay đổi trong anisotropy [414]. Đẳng hướng susceptibilities của YPtIn và LuPtIn cho thấy nhiệt độ hành vi độc lập [414]. TbPtIn trong loạt bài này cho thấy hành vi cực kỳ đẳng hướng với những khoảnh khắc bị giới hạn đến mặt phẳng ab [414]. Góc phụ thuộc từ hóa phép đo được thực hiện trên các tinh thể duy nhất của TbPtIn cho thấy trục từ hóa, trùng với hướng dẫn cao đối xứng [120] TbPtIn [415], dễ dàng. Dữ liệu nhiễu xạ neutron tiết lộ rằng hợp chất DyPtIn và HoPtIn Hiển thị FM thành phần song song với trục c và một AFM một mặt phẳng ab 2 k [416]. Ở HoPtIn, thành phần AFM biến mất với sự gia tăng nhiệt độ và vẫn FM đến ferro - thuận từ chuyển đổi [416]. Dữ liệu từ hóa hiển thị cả hai hợp chất Hiển thị TMI [416]. Nhiễu xạ neutron trong TbPtIn cho thấy một cấu trúc AFM được mô tả bởi làn sóng vector k = (1/2, 0, 1/2) [417]. Nhiễu xạ neutron Hiển thị FM đặt hàng ở ErPtIn [418] dưới 13 K với những khoảnh khắc dọc theo trục c, trong khi phòng không hoặc cấu trúc AFM hình tam giác với một vectơ sóng, k=(1/4,1/4,1/2) trong TmPtIn [419] với những khoảnh khắc bị giới hạn trong mặt phẳng hình lục giác cơ sở.Nó đã được quan sát thấy rằng CePtSi cho thấy fermion nặng, không hiển thị bất cứ thứ tự từ xuống 70 mK và đã tăng cường γ = 800 mJ/mol K2, cũng khẳng định hành vi của Kondo này hợp chất [420]. Trong loạt các RPtSi, hợp với R = Nd cho thấy AFM đặt hàng dưới đây TN = 3.8 K, R = Sm cho thấy FM đặt dưới 15 K và R = tính siêu dẫn cho thấy La dưới 3.8 K [421]. Dữ liệu nhiệt dung trong NdPtSi và SmPtSi cho các đóng góp lớn từ hiệu ứng CEF [421]. Cách nhiệt từ hóa dữ liệu Hiển thị quá trình chuyển đổi metamagnetic lúc 2 K trong NdPtSi. HoPtSi, HoPtGe, ErPtSi và ErPtGe Hiển thị hoặc từ cấu trúc với tuyên truyền vectơ k = (1/2, 0, 1/2) và (0, 1/2, 0), tương ứng [422]. Với sự gia tăng nhiệt độ, các cấu trúc từ trường trong ErPtSi snf ErPtGe biến để làn sóng sin truyến [422]. Ngoại trừ GdPtSi, mà là ferromagnet dưới 16 K, tất cả các hợp chất GdPtX, TbPtX và DyPtX (X = Si, Ge) là AFM ở nhiệt độ thấp [423]. Dữ liệu nhiễu xạ neutron lộ cấu trúc phức tạp từ dưới đây TN = 12,5 K ở TbPtSi, biên độ truyến cấu trúc trong TbPtGe dưới đây TN = 15 K, một cấu trúc AFM hoặc dưới đây trong DyPtSi

Kết quả (Việt) 2:

(trang 46) [123]. Tính chất từ của RPtIn tinh duy nhất (R = Y, Gd-Lu) tiết lộ rằng R = Tb và ​​Tm hợp chất tự antiferromagnetically tại TN = 46 và 3 K, tương ứng, trong khi những người thân với R = Gd, Dy-Er dường như sở hữu tại ít nhất một thành phần FM của từ hóa dọc trục c [414]. Nó đã được báo cáo rằng nhiệt độ đặt hàng từ tất cả các hợp chất theo các Gennes rộng de, trong khi chuyển đổi từ FM để AFM đặt hàng tương quan với sự thay đổi trong tính không đẳng hướng [414]. Sự nhạy cảm dị hướng của YPtIn và LuPtIn cho thấy nhiệt độ hành vi độc lập [414]. Các TbPtIn trong loạt bài này cho thấy hành vi cực kỳ đẳng hướng với những khoảnh khắc chỉ giới hạn ab máy bay [414]. Đo từ hóa phụ thuộc góc được thực hiện trên tinh duy nhất của TbPtIn tiết lộ các trục dễ dàng từ hóa, trùng hợp với hướng dẫn cao đối xứng [120] cho TbPtIn [415]. Các dữ liệu nhiễu xạ neutron tiết lộ rằng DyPtIn và HoPtIn hợp chất cho FM thành phần song song với trục c và một AFM một trong mặt phẳng ab 2 K [416]. Trong HoPtIn, thành phần AFM biến mất cùng với nhiệt độ tăng và vẫn FM lên đến quá trình chuyển đổi thuận từ chất sắt [416]. Các dữ liệu từ hóa cho thấy rằng cả hai hợp chất cho TMI [416]. Các nhiễu xạ neutron trong TbPtIn cho thấy cấu trúc AFM mô tả bằng vector sóng k = (1/2, 0, 1/2) [417]. Các nhiễu xạ neutron lãm sắp đặt FM trong ErPtIn [418] dưới 13 K với những khoảnh khắc cùng c-trục, trong khi không thẳng hàng cấu trúc AFM hình tam giác với một vector sóng, k = (1 / 4,1 / 4,1 / 2) trong TmPtIn [419] với những khoảnh khắc chỉ giới hạn trong mặt phẳng hình lục giác cơ bản.
Nó đã được quan sát thấy rằng CePtSi lãm fermion nặng, mà không hiển thị bất kỳ đặt hàng từ xuống đến 70 mK và đã tăng cường γ = 800 mJ / mol K2, mà còn khẳng định hành vi Kondo của hợp chất này [420]. Trong RPtSi loạt, hợp chất với R = Nd lãm AFM đặt hàng bên dưới TN = 3,8 K, R = Sm lãm FM đặt hàng dưới 15 K và R = La lãm siêu dẫn dưới 3,8 K [421]. Các dữ liệu công suất nhiệt trong NdPtSi và SmPtSi cho thấy sự đóng góp lớn từ tác dụng CEF [421]. Dữ liệu từ hóa đẳng nhiệt cho quá trình chuyển đổi metamagnetic tại 2 K trong NdPtSi. HoPtSi, HoPtGe, ErPtSi và ErPtGe cho thấy cấu trúc từ thẳng hàng với vectơ truyền k = (1/2, 0, 1/2) và (0, 1/2, 0), tương ứng [422]. Với sự gia tăng nhiệt độ, cấu trúc từ trong ErPtSi SNF ErPtGe biến với sóng sin điều chế [422]. Trừ GdPtSi, đó là chất sắt từ dưới 16 K, tất cả các hợp chất khác GdPtX, TbPtX và DyPtX (X = Si, Ge) là AFM ở nhiệt độ thấp [423]. Các dữ liệu nhiễu xạ neutron tiết lộ cấu trúc từ tính phức tạp bên dưới TN = 12,5 K trong TbPtSi, biên độ cấu trúc điều chế trong TbPtGe dưới TN = 15 K, một cấu trúc AFM thẳng hàng dưới đây trong DyPtSi