relationships between the deflected

relationships between the deflected surface of the loaded membrane and the distribution of torsional stresses in a bar subjected to twisting moments. Figure 5.31 shows the membrane analogy behavior for rectangular as well as L-shaped forms.For small deformations, it can be proved that the differential equation of the deflected membrane surface has the same form as the equation that determines the stress distribution over the cross section of the bar subjected to twisting moments. Similarly, it can be demonstrated that (1) the tangent to a contour line at any point of a deflected membrane gives the direction of the shearing stress at the corresponding cross section of the actual membrane subjected to twist; (2) the maximum slope of the membrane at any point is proportional to the magnitude of shear stress T at the corresponding point in the actual member; and (3) the twisting moment to which the actual member is subjected is proportional to twice the volume under the deflected membrane.It can be seen from Figure 5.30 and 5.31(b) that the torsional shearing stress is inversely proportional to the distance between the contour lines. The closer the lines, the higher the stress, leading to the previously stated conclusion that the maximum torsional shearing stress occurs at the middle of the longer side of the rectangle. From the membrane analogy, this maximum stress has to be proportional to the steepest slope of the tangents at points A and B.If 6 is the maximum displacement of the membrane from the tangent at point A,then from basic principles of mechanics and St.-Venant's theory,

Kết quả (Việt) 1:

mối quan hệ giữa mặt chệch hướng của màng tế bào được nạp và sự phân bố của ứng suất xoắn trong một quán bar bị khoảnh khắc xoắn. Hình 5.31 show màng tương tự hành vi cho các loại hình chữ nhật cũng như L-hình.
Đối với biến dạng nhỏ, nó có thể được chứng minh rằng các phương trình vi phân của bề mặt màng chệch hướng có dạng tương tự như phương trình để xác định sự phân bố ứng suất trên mặt cắt ngang của thanh chịu xoắn khoảnh khắc. Tương tự như vậy, nó có thể được chứng minh rằng (1) tiếp xúc với một đường viền ở bất kỳ điểm nào của một màng chệch hướng cho sự chỉ đạo của sự căng thẳng xé ở mặt cắt ngang tương ứng của màng tế bào thực tế chịu xoắn; (2) độ dốc tối đa của màng bất cứ lúc nào là tỉ lệ với độ lớn của ứng suất cắt T tại điểm tương ứng trong các thành viên thực tế; và (3) các momen xoắn mà thành viên thực tế là đối tượng là tỷ lệ thuận với gấp đôi so với khối lượng dưới màng chệch hướng.
Nó có thể được nhìn thấy từ Hình 5.30 và 5.31 (b) rằng sự căng thẳng cắt xoắn tỉ lệ nghịch với khoảng cách giữa các đường đồng mức. Các địa điểm gần đường, cao hơn sự căng thẳng, dẫn đến kết luận đã nêu trước đây rằng tối đa xoắn xé căng thẳng xảy ra ở giữa cạnh dài hơn của hình chữ nhật. Từ sự tương tự màng, căng thẳng tối đa này có được tỷ lệ thuận với độ dốc dốc của tiếp tuyến tại các điểm A và B.
Nếu 6 là sự dịch chuyển tối đa của màng tế bào từ các tiếp tuyến tại điểm A,
sau đó từ nguyên tắc cơ bản của cơ học và St. lý thuyết -Venant của,

Kết quả (Việt) 2:

mối quan hệ giữa bề mặt lệch của màng tải và phân phối các căng thẳng xoắn trong một quán bar phải chịu những khoảnh khắc xoắn. Hình 5,31 cho thấy hành vi tương tự của màng cho hình chữ nhật cũng như dạng L.
Đối với các biến dạng nhỏ, nó có thể được chứng minh rằng phương trình vi phân của bề mặt màng lệch có cùng hình thức như phương trình xác định sự phát tán căng thẳng trên mặt cắt ngang của thanh phải chịu những khoảnh khắc xoắn. Tương tự như vậy, nó có thể được chứng minh rằng (1) ốp đến một đường viền tại bất kỳ điểm nào của một màng lệch cho sự chỉ đạo của sự căng thẳng cắt ở mặt cắt ngang tương ứng của màng tế bào chịu xoắn; (2) độ dốc tối đa của màng tế bào tại bất kỳ điểm nào là tỷ lệ thuận với cường độ của cắt căng thẳng T tại điểm tương ứng trong thành viên thực tế; và (3) thời điểm xoắn mà các thành viên thực tế là phải chịu tỷ lệ thuận với hai lần khối lượng dưới màng lệch.
Nó có thể được nhìn thấy từ hình 5,30 và 5,31 (b) rằng sự căng thẳng cắt xoắn là tỷ lệ nghịch với khoảng cách giữa các đường viền. Các đường gần hơn, sự căng thẳng càng cao, dẫn đến kết luận đã nêu trước đó rằng sự căng thẳng cắt xoắn tối đa xảy ra ở giữa bên dài hơn của hình chữ nhật. Từ tương tự màng, sự căng thẳng tối đa này phải được tỷ lệ thuận với sườn dốc nhất của các mớ tại các điểm A và B.
Nếu 6 là sự thuyên chuyển tối đa của màng từ ốp tại điểm A,
sau đó từ các nguyên tắc cơ bản của cơ học và lý thuyết St.-Venant,

Kết quả (Việt) 3:

mối quan hệ giữa bề mặt bị lệch của lớp màng nạp và sự phân phối các sức ép xoắn ốc trong một thanh được trải qua các khoảnh khắc xoắn ốc.Theo hình vuông, hình vuông cũng như chữ L cũng như vậy.
Đối với những dị dạng nhỏ, có thể chứng minh rằng phương trình phân biệt của bề mặt màng chắn bị lệch có hình dạng giống với phương trình xác định phân phối căng thẳng trên bề mặt của thanh được trải qua các khoảnh khắc xoắn ốc.cũng có thể chứng minh rằng (1) đường dây chuyền ở bất cứ điểm nào của lớp màng bị lệch khỏi cho thấy hướng của lực kéo trên mặt chéo tương ứng của lớp màng thực sự bị xoắn;Độ dốc tối đa của lớp màng ở bất cứ điểm nào tỷ lệ với độ lớn của sức ép kéo T tại điểm tương ứng trong thành phần thực sự, và (3) thời điểm xoắn ốc mà thành viên thật phải chịu đựng là tỉ lệ với gấp đôi số lượng dưới lớp màng bị lệch.
Có thể nhìn thấy từ hình thức 5.30 và 5.31Đường càng gần, áp suất càng cao, dẫn đến kết luận đã xác định trước rằng áp lực kéo xoắn tối đa xảy ra ở giữa mặt dài của chữ nhật.Từ so sánh với lớp màng, độ căng thẳng tối đa này phải tỷ lệ với dốc dốc dốc dốc dốc cao nhất của các vòi ở điểm A và B.
Nếu 6 là sự cố định tối đa của lớp màng khỏi bề mặt đường ống ở điểm A,
sau đó từ các nguyên tắc cơ học và lý thuyết của St. Venant,