Figure 13 shows a typical plasmonic

Figure 13 shows a typical plasmonic function f(z) along with its spatial Fourier
spectrum F (σz
). Note that F(σz
) contains primarily positive frequencies located in the
neighborhood of the SPP frequency. For every positive σ
z1in Eq. (10), however, there exists a
corresponding negative frequency with the same amplitude (albeit multiplied by −1).
Therefore, the negative spatial frequencies associated with the f (z) SPP (beneath the metallic
surface) have the spectrum G(σz
) of Fig. 13(d) and the spatial profile g(z) of Fig. 13(c). Note
that g(z) is essentially zero on the positive z-axis, its main contribution to the plasmonic wave
being in the immediate neighborhood of the origin at z= 0, where it overlaps with the initial
part of f(z); see Fig. 13(e). The overlap will be even less significant if the SPP happens to
have a sharper rising edge at z= 0. The conclusion is that the presence of both positive and
negative spatial frequencies within the continuum of surface modes described by Eq. (10) is
not incompatible with the existence of unidirectional plasmons at the entrance facet of the slit.

Kết quả (Việt) 1:

Hình 13 cho thấy f(z) chức năng plasmonic điển hình cùng với không gian Fourier quang phổ F (σz). Lưu ý rằng F (σz) chứa chủ yếu là tích cực tần số trong các khu phố của tần số SPP. Cho mỗi σ tích cựcz1in Eq. (10), Tuy nhiên, có tồn tại một tương ứng với các tần số tiêu cực với biên độ tương tự (mặc dù nhân với −1). Vì vậy, các tiêu cực không gian tần số liên quan đến f (z) SPP (bên dưới kim loại bề mặt) có phổ G (σz) của hình 13(d) và g(z) không gian hồ sơ của hình 13(c). Lưu ý g(z) đó là về cơ bản zero ngày z-axis tích cực, nó đóng góp chính cho làn sóng plasmonic trong vùng lân cận ngay lập tức về nguồn gốc tại z = 0, nơi nó trùng lặp với ban đầu của bạn một phần của f(z); Xem hình 13(e). Sự chồng chéo sẽ thậm chí ít hơn đáng kể nếu SPP xảy ra với có một cạnh sắc nét hơn tăng tại z = 0. Kết luận là sự hiện diện của cả hai tích cực và là tiêu cực không gian tần số trong liên tục của bề mặt chế độ mô tả bởi Eq. (10) không không tương thích với sự tồn tại của unidirectional plasmons tại các khía cạnh lối vào của các khe.

Kết quả (Việt) 2:

Hình 13 cho thấy một điển hình plasmon hàm f (z) cùng với Fourier không gian của nó
F quang phổ (σz
). Lưu ý rằng F (σz
) chứa các tần số tích cực chủ yếu nằm ở các
khu phố của các tần số SPP. Đối với mỗi σ dương
z1in Eq. (10), tuy nhiên, có tồn tại một
tần số âm tương ứng với biên độ tương tự (mặc dù nhân với -1).
Do đó, các tần số không gian tiêu cực liên quan với f (z) SPP (bên dưới các kim loại
bề mặt) có phổ G (σz
) của hình. 13 (d) và các hồ sơ không gian g (z) của hình. 13 (c). Lưu ý
rằng g (z) về cơ bản bằng không trên dương z-trục, đóng góp chính của mình để sóng plasmon
là trong khu vực gần nhất của các gốc tại z = 0, nơi mà nó trùng với ban đầu
một phần của f (z); xem hình. 13 (e). Sự chồng chéo sẽ còn ít hơn đáng kể nếu SPP xảy ra để
có một cạnh sắc nét hơn tăng tại z = 0. Kết luận là sự hiện diện của cả tích cực và
tiêu cực tần số không gian trong sự liên tục của chế độ bề mặt được mô tả bởi phương trình. (10) là
không tương thích với sự tồn tại của plasmon một chiều ở khía cạnh lối vào của khe.