Fig. 7. The "Green box" demonstrati

Fig. 7. The "Green box" demonstration.
One of the many possible RF Generator/Pulser implementation circuits is shown in Fig.8:
Fig.8. Example circuit for the RF Generator/Pulser. LF Pulser may
be LM555 based. Asterisks denote adjustable parts.
The circuit of Fig.8 is very simple. Diode D1 rectifies the mains or the inverter output (a bridge rectifier could also
be used here) and stores the energy in C6. Capacitor C2 is charged from C6 through R1 and L1. Energy stored
in C2 is periodically discharged by the IGBT transistor which is controlled by a low-frequency pulser running at
about 10Hz to produce dense comb of frequencies. The current through L1 during the discharge must be high
enough to induce magnetic field oscillations which are capable of exciting Nuclear Magnetic Resonance in the
disc. The transistor used here does not have to be of IGBT type, but it must have capabilities which can handle
the appropriate voltage and current. Two or more devices might be used in parallel to provide sufficient peak
current through L1. Capacitor C2 determines the value of the peak current in the pulse. The LRC circuit
consisting of coil L1, capacitor C1 and resistor R1 determines the effective band-width and centre frequency of
the dense comb of frequencies for NMR excitation. The excited multiplication current in the disc is always many
times higher that that in L1 in a properly built and tuned device. Let us first estimate the peak value of the current
through L1 on the basis of measurements visible in Tariel Kapanadze’s 2004 “green box” video. At 220 V, the
input current was 0.3 Amps which is 66 Watts of input power. The rectified and filtered voltage is then 310 V, and
so the input current to the pulser would be 213 milliamps. Assuming a 1% duty cycle for the pulse, this gives 21.3
Amps of peak current through L1. This peak current is, of course, higher for still lower duty cycles.
To approximate the value of the current induced in the multiplication disc, assume that the radius of the
multiplication disc is 60 mm and that the avalanche multiplication of carriers starts at a radius of 50 mm, which is
10 mm from the perimeter. The initial magnetic field confining the fast (v=270 000 km/s) electrons at the initial
radius has to be 704.5 Gauss. To increase the confinement radius to the disc radius, just before the avalanche
termination, the field has to be reduced to 587 Gauss. The compensating difference of 117.5 Gauss in the field
strength has to be provided by the magnetic field of the avalanche current loop. To achieve this field strength, the
value of the current in the disc has to reach I = 2 x R x B / μ0 which is 1122 Amps. In this calculation a formula for
the magnetic field strength in the centre of the current loop was used.
This method of exciting NMR resonance in the disc material at practically any value of the magnetic field
penetrating the disc, relies on creating a wide spectrum of a dense comb of frequencies. For this reason, the
pulsing frequency has to be low, around 10 Hz or even lower, because the width of the NMR resonance is very
narrow. This means that most of the harmonic energy created through pulsing is wasted, only one frequency in
the comb is actually useful. For this reason one may think of a more efficient way of NMR excitation in the disc
material: momentarily generating the exact NMR frequency required at a given magnetic field strength. A field
strength which is required for cyclotron resonance. This can be achieved by exciting the coil L1 of Fig.1 with FM
modulated, continuous RF signal. In this case, the frequency of the signal is modulated around the anticipated
NMR frequency, thus passing though that resonant frequency periodically, each time stimulating NMR and hence
fast particle generation. This latter method may prove more effective than the dense comb of frequencies method.
The same effect can be achieved through modulation of the magnetic field strength in the disc, while keeping the
excitation frequency constant, as described by Michael Meyer. This method, however, brings additional
complications, as the field modulation coil also couples to the magnetic pulses created by the avalanche
multiplication phenomenon.
This article deduces that the coils visible in the Kapanadze demonstrations are not responsible for energy
conversion. Which raises the question: are coil-shaped energy devices possible at all? The answer is yes, but
those shapes are more demanding in material selection for the multiplication ring or disc. In these devices, the
magnetic field penetrating the disc or ring has to be rather strong, because the radius of the coil is small. This
also means that the Nuclear Magnetic Resonance excitation frequency has to be higher. At high frequency it is
difficult for the high-frequency magnetic field to penetrate the disc. Therefore less conductive (non-magnetic)
discs may have to be used. Non-magnetic stainless steel which has 10.5% or more Chromium (Cr) and more
than 50% Iron (Fe), may be a good candidate for use here. This material has resistivity which is 10 times higher
than brass and relative magnetic permittivity which is in the range 1.02 - 1.03.
What about iron, http://en.wikipedia.org/wiki/Isotopes_of_iron, as a multiplication (fuel) material? Iron has even
higher resistivity then brass, but unfortunately, very high magnetic permeability of more than 500. Hence, the
skin depth is very shallow for iron. Fortunately, magnetic permeability is a function of magnetisation. For iron,
and all other ferromagnetic materials, when magnetised to saturation, their relative magnetic permeability
approaches a value of 1. This is why, in his patent, Michel Meyer mentions 0.5 T as the minimum magnetic field
strength in his iron rod. Above this field strength, iron becomes magnetically saturated. At this field strength, or
above, the radius of the cyclotron resonance becomes small, less than 1 cm. The multiplication material can then
be in the form of an iron rod.
The device described in Michel Meyer’s patent, CZ 284,333, does not have to be exactly the shape shown there
and it could be shaped into a “coil-type” device. One such possible implementation is described in Kunel’s patent:
In principle, the multiplication disc does not have to be conductive. The multiplication phenomenon does not rely
on conduction electrons, but on fast-moving beta particles. All that is needed, are the initial fast, charged particles
and the transmutation material embedded in the magnetic field. In this respect a ferrite ring may also serve the
purpose, especially if the ferrite contains a percentage of Zinc or any other element which allows the easy
generation of fast-moving particles under NMR stimulation. Ferrite has essentially infinite resistivity, therefore
delivering radio-frequency excitation to the ferrite ring should not be a problem. The biasing magnetic field will be
applied perpendicular to the plane of the ring, while the NMR excitation will be parallel to that plane. The fast
particle multiplication current will then circulate within the ferrite ring.
If a ferrite ring is chosen as the ‘fuel’ for the energy coil, then the geometry of the device becomes closer to the
device presented by “SR193”, which is the only working replication of the Kapanadze-style energy coil at this time.
At this point, it is worth remarking that the working schematics of the SR193 device were circulated on the internet
for a long time and most of them were almost correct. Only, the correct coil construction and tuning methods
were missing

Kết quả (Việt) 1:

Fig. 7. The "Green box" demonstration.One of the many possible RF Generator/Pulser implementation circuits is shown in Fig.8:Fig.8. Example circuit for the RF Generator/Pulser. LF Pulser maybe LM555 based. Asterisks denote adjustable parts.The circuit of Fig.8 is very simple. Diode D1 rectifies the mains or the inverter output (a bridge rectifier could alsobe used here) and stores the energy in C6. Capacitor C2 is charged from C6 through R1 and L1. Energy storedin C2 is periodically discharged by the IGBT transistor which is controlled by a low-frequency pulser running atabout 10Hz to produce dense comb of frequencies. The current through L1 during the discharge must be highenough to induce magnetic field oscillations which are capable of exciting Nuclear Magnetic Resonance in thedisc. The transistor used here does not have to be of IGBT type, but it must have capabilities which can handlethe appropriate voltage and current. Two or more devices might be used in parallel to provide sufficient peakcurrent through L1. Capacitor C2 determines the value of the peak current in the pulse. The LRC circuitconsisting of coil L1, capacitor C1 and resistor R1 determines the effective band-width and centre frequency ofthe dense comb of frequencies for NMR excitation. The excited multiplication current in the disc is always manytimes higher that that in L1 in a properly built and tuned device. Let us first estimate the peak value of the currentthrough L1 on the basis of measurements visible in Tariel Kapanadze’s 2004 “green box” video. At 220 V, theinput current was 0.3 Amps which is 66 Watts of input power. The rectified and filtered voltage is then 310 V, andso the input current to the pulser would be 213 milliamps. Assuming a 1% duty cycle for the pulse, this gives 21.3Amps of peak current through L1. This peak current is, of course, higher for still lower duty cycles.To approximate the value of the current induced in the multiplication disc, assume that the radius of themultiplication disc is 60 mm and that the avalanche multiplication of carriers starts at a radius of 50 mm, which is10 mm from the perimeter. The initial magnetic field confining the fast (v=270 000 km/s) electrons at the initialradius has to be 704.5 Gauss. To increase the confinement radius to the disc radius, just before the avalanchetermination, the field has to be reduced to 587 Gauss. The compensating difference of 117.5 Gauss in the fieldstrength has to be provided by the magnetic field of the avalanche current loop. To achieve this field strength, thevalue of the current in the disc has to reach I = 2 x R x B / μ0 which is 1122 Amps. In this calculation a formula forthe magnetic field strength in the centre of the current loop was used.This method of exciting NMR resonance in the disc material at practically any value of the magnetic fieldpenetrating the disc, relies on creating a wide spectrum of a dense comb of frequencies. For this reason, thepulsing frequency has to be low, around 10 Hz or even lower, because the width of the NMR resonance is verynarrow. This means that most of the harmonic energy created through pulsing is wasted, only one frequency inthe comb is actually useful. For this reason one may think of a more efficient way of NMR excitation in the discmaterial: momentarily generating the exact NMR frequency required at a given magnetic field strength. A fieldstrength which is required for cyclotron resonance. This can be achieved by exciting the coil L1 of Fig.1 with FMmodulated, continuous RF signal. In this case, the frequency of the signal is modulated around the anticipatedNMR frequency, thus passing though that resonant frequency periodically, each time stimulating NMR and hencefast particle generation. This latter method may prove more effective than the dense comb of frequencies method.The same effect can be achieved through modulation of the magnetic field strength in the disc, while keeping theexcitation frequency constant, as described by Michael Meyer. This method, however, brings additionalcomplications, as the field modulation coil also couples to the magnetic pulses created by the avalanchemultiplication phenomenon.This article deduces that the coils visible in the Kapanadze demonstrations are not responsible for energyconversion. Which raises the question: are coil-shaped energy devices possible at all? The answer is yes, butthose shapes are more demanding in material selection for the multiplication ring or disc. In these devices, themagnetic field penetrating the disc or ring has to be rather strong, because the radius of the coil is small. Thisalso means that the Nuclear Magnetic Resonance excitation frequency has to be higher. At high frequency it isdifficult for the high-frequency magnetic field to penetrate the disc. Therefore less conductive (non-magnetic)discs may have to be used. Non-magnetic stainless steel which has 10.5% or more Chromium (Cr) and morethan 50% Iron (Fe), may be a good candidate for use here. This material has resistivity which is 10 times higherthan brass and relative magnetic permittivity which is in the range 1.02 - 1.03.What about iron, http://en.wikipedia.org/wiki/Isotopes_of_iron, as a multiplication (fuel) material? Iron has evenhigher resistivity then brass, but unfortunately, very high magnetic permeability of more than 500. Hence, theskin depth is very shallow for iron. Fortunately, magnetic permeability is a function of magnetisation. For iron,and all other ferromagnetic materials, when magnetised to saturation, their relative magnetic permeabilityapproaches a value of 1. This is why, in his patent, Michel Meyer mentions 0.5 T as the minimum magnetic fieldsức mạnh trong cây gậy sắt của mình. Ở trên này sức mạnh lĩnh vực, sắt bảo trở nên bão hòa. Lúc này sức mạnh lĩnh vực, hoặcở trên, bán kính cộng hưởng cyclotron trở nên nhỏ, ít hơn 1 cm. Các nhân vật liệu có thể sau đótrong các hình thức của một cây gậy sắt.Thiết bị được mô tả trong bằng sáng chế của Michel Meyer, CZ 284,333, không phải là chính xác hình dạng hiển thị cóvà nó có thể được hình thành một thiết bị "cuộn kiểu". Một thực hiện như vậy có thể được mô tả trong bằng sáng chế của Kunel:Về nguyên tắc, đĩa nhân không phải được dẫn điện. Hiện tượng nhân không dựatrên điện tử dẫn, nhưng trên hạt beta chuyển động nhanh. Tất cả những gì cần thiết, là ban đầu nhanh chóng, điện hạtvà các vật liệu transmutation nhúng trong từ trường. Trong sự tôn trọng này một vòng ferrite có thể cũng phục vụ cácmục đích, đặc biệt là nếu ferrite có chứa một tỷ lệ phần trăm của kẽm hoặc bất kỳ yếu tố khác, cho phép dễ dàngcác thế hệ của chuyển động nhanh hạt dưới sự kích thích NMR. Ferrite có bản chất vô hạn điện trở suất, do đócung cấp kích thích tần số vô tuyến ferrite vòng không phải là một vấn đề. Biasing từ trường sẽáp dụng vuông góc với mặt phẳng của vòng, trong khi kích thích NMR sẽ được song song với chiếc máy bay đó. Nhanh chónghạt nhân hiện tại sẽ sau đó lưu hành trong vòng ferrite.Nếu một vòng ferrite được chọn làm nhiên liệu cho các cuộn dây năng lượng, thì hình học của các thiết bị trở nên gần gũi hơn với cácdevice presented by “SR193”, which is the only working replication of the Kapanadze-style energy coil at this time.
At this point, it is worth remarking that the working schematics of the SR193 device were circulated on the internet
for a long time and most of them were almost correct. Only, the correct coil construction and tuning methods
were missing

Kết quả (Việt) 2:

Hình. . 7. "hộp xanh" trình diễn
Một trong những phát RF / Bộ phát xung mạch thực hiện nhiều có thể được hiển thị trong Fig.8:
Fig.8. Mạch ví dụ cho RF Generator / Bộ phát. LF Bộ phát có thể
được LM555 dựa. Dấu hoa thị biểu thị các bộ phận điều chỉnh.
Các mạch của Fig.8 là rất đơn giản. Diode D1 rectifies nguồn điện hoặc đầu ra biến tần (một cầu chỉnh lưu cũng có thể
được sử dụng ở đây) và lưu trữ năng lượng trong C6. Tụ C2 được tính từ C6 qua R1 và L1. Năng lượng được lưu trữ
trong C2 được định kỳ xả của các bóng bán dẫn IGBT được điều khiển bởi một bộ tạo xung tần số thấp chạy ở
khoảng 10Hz để sản xuất lược dày đặc của tần số. Các dòng điện qua L1 trong việc xả phải cao
đủ để gây ra dao động từ trường có khả năng cộng hưởng từ hạt nhân thú vị trong
đĩa. Các bóng bán dẫn được sử dụng ở đây không phải là kiểu IGBT, nhưng nó phải có khả năng đó có thể xử lý
điện áp và dòng phù hợp. Hai hay nhiều thiết bị có thể được sử dụng song song để cung cấp đủ cao điểm
hiện tại thông qua L1. Tụ C2 xác định giá trị của các đỉnh cao hiện nay trong các xung. Các mạch LRC
gồm L1 cuộn dây, tụ điện C1 và điện trở R1 xác định hiệu quả băng rộng và tần số trung tâm của
các lược dày đặc của các tần số để kích thích NMR. Các nhân hiện kích thích trong các đĩa là luôn luôn nhiều
hơn lần rằng trong L1 trong một thiết bị xây dựng đúng cách và điều chỉnh. Hãy để chúng tôi đầu tiên ước tính giá trị đỉnh của dòng
qua L1 trên cơ sở các số đo có thể nhìn thấy trong năm 2004 "hộp xanh" video Tariel Kapanadze của. Tại 220 V, các
đầu vào hiện tại là 0,3 Amps mà là 66 Watts của năng lượng đầu vào. Các điện áp chỉnh lưu và lọc là sau đó 310 V, và
do đó, các đầu vào hiện tại để các bộ tạo xung sẽ là 213 milliamps. Giả sử một chu kỳ nhiệm vụ 1% đối với các xung, điều này cho phép 21,3
Amps của đỉnh hiện qua L1. Cao điểm hiện nay là, tất nhiên, cao hơn cho chu kỳ nhiệm vụ vẫn còn thấp hơn.
Để gần đúng giá trị của dòng điện cảm ứng trong đĩa nhân, giả sử rằng bán kính của
đĩa nhân là 60 mm và rằng nhân trận tuyết lở của hãng bắt đầu từ một bán kính 50 mm, đó là
10 mm từ chu vi. Từ trường ban đầu nhốt nhanh (v = 270 000 km / s) electron ở đầu
bán kính phải là 704,5 Gauss. Để tăng bán kính giam với bán kính đĩa, ngay trước khi trận tuyết lở
chấm dứt, lĩnh vực này có được giảm đến 587 Gauss. Sự khác biệt của bồi thường 117,5 Gauss trong lĩnh vực
sức mạnh có được cung cấp bởi các từ trường của vòng lặp hiện tại tuyết lở. Để đạt được sức mạnh lĩnh vực này, các
giá trị của hiện tại trong đĩa có để đạt được I = 2 x R x B / μ0 là 1122 Amps. Trong tính toán này một công thức cho
cường độ từ trường ở trung tâm của vòng lặp hiện tại được sử dụng.
Đây là phương pháp cộng hưởng NMR thú vị trong vật liệu đĩa ở bất kỳ giá trị thực tế của từ trường
thâm nhập vào đĩa, dựa vào việc tạo ra một phổ rộng của một chải dày đặc của tần số. Vì lý do này, các
tần số đập có phải là thấp, khoảng 10 Hz hoặc thậm chí thấp hơn, vì chiều rộng của cộng hưởng NMR là rất
hẹp. Điều này có nghĩa rằng hầu hết các năng lượng hài hòa tạo ra thông qua đập là lãng phí, chỉ có một tần số trong
các lược là thực sự hữu ích. Vì lý do này người ta có thể nghĩ ra một cách hiệu quả hơn NMR kích thích trong các đĩa
vật liệu: trong giây lát tạo ra các tần số NMR chính xác cần thiết ở một cường độ từ trường nhất định. Một lĩnh vực
thế mạnh là cần thiết cho cyclotron cộng hưởng. Điều này có thể đạt được bằng cách kích thích sự L1 cuộn dây của hình 1 với FM
điều chế, tín hiệu RF liên tục. Trong trường hợp này, các tần số của tín hiệu được điều chế xung quanh các dự đoán
tần NMR, do đó đi qua dù rằng tần số cộng hưởng kỳ, mỗi lần kích thích NMR và do đó
thế hệ hạt nhanh. Phương pháp sau đây có thể chứng minh hiệu quả hơn việc chải dày đặc của phương pháp tần số.
Các tác dụng tương tự có thể đạt được thông qua điều chế cường độ từ trường trong đĩa, trong khi vẫn giữ các
tần số liên tục kích thích, như mô tả của Michael Meyer. Phương pháp này, tuy nhiên, mang lại thêm
biến chứng, như lĩnh vực điều chế cuộn dây cũng cặp vợ chồng xung từ tính được tạo ra bởi các trận tuyết lở
hiện tượng nhân.
Bài viết này suy luận rằng các cuộn dây có thể nhìn thấy trong các cuộc biểu tình Kapanadze không chịu trách nhiệm cho năng lượng
chuyển đổi. Trong đó đặt ra câu hỏi: là các thiết bị năng lượng cuộn dây hình thể ở tất cả? Câu trả lời là có, nhưng
những hình dạng khó tính hơn trong việc lựa chọn nguyên liệu cho vòng nhân hoặc đĩa. Trong các thiết bị này, các
từ trường thâm nhập vào đĩa hoặc vòng có được khá mạnh, vì bán kính của cuộn dây là nhỏ. Điều này
cũng có nghĩa là các hạt nhân tần số kích thích cộng hưởng từ có thể cao hơn. Ở tần số cao, nó là
khó khăn đối với từ trường tần số cao để thâm nhập vào đĩa. Do đó (không từ tính) ít dẫn
đĩa có thể được sử dụng. Non-từ thép không gỉ trong đó có 10,5% hoặc nhiều hơn Chromium (Cr) và nhiều hơn
so với 50% sắt (Fe), có thể là một ứng cử viên tốt cho việc sử dụng ở đây. Vật liệu này có điện trở suất cao gấp 10 lần
so với đồng thau và permittivity từ tính tương đối mà là trong khoảng 1,02 -. 1,03
gì về sắt, http://en.wikipedia.org/wiki/Isotopes_of_iron, như một phép nhân (nhiên liệu) vật chất? Sắt có thậm chí
trở suất cao hơn sau đó đồng, nhưng không may, độ từ thẩm rất cao của hơn 500. Do đó,
độ sâu da là rất nông cạn vì sắt. May mắn thay, độ từ thẩm là một chức năng của từ tính. Đối với sắt,
và tất cả các vật liệu sắt từ khác, khi magnetised bão hòa, độ từ thẩm tương đối của
phương pháp tiếp cận giá trị là 1. Đây là lý do tại sao, trong bằng sáng chế của mình, Michel Meyer đề cập đến 0,5 T là từ trường tối thiểu
sức mạnh trong thanh sắt của mình. Trên lĩnh vực thế mạnh này, sắt trở nên bão hòa từ tính. Tại sức mạnh này lĩnh vực, hoặc
ở trên, bán kính của sự cộng hưởng cyclotron trở nên nhỏ, ít hơn 1 cm. Các vật liệu nhân sau đó có thể
được trong các hình thức của một thanh sắt.
Các thiết bị được mô tả trong bằng sáng chế Michel Meyer, CZ 284.333, không phải chính xác hình dạng hiển thị có
và nó có thể được hình thành một thiết bị "coil-type". Một thực hiện như vậy có thể được mô tả trong bằng sáng chế của Kunel:
Về nguyên tắc, các đĩa nhân không phải là dẫn điện. Hiện tượng nhân không dựa
trên các điện tử dẫn, nhưng trên các hạt beta chuyển động nhanh. Tất cả những gì là cần thiết, là nhanh, các hạt tích điện ban đầu
và các tài liệu chuyển hóa nhúng trong từ trường. Trong khía cạnh này một vòng ferrite cũng có thể phục vụ
mục đích, đặc biệt là nếu các ferrite có chứa một tỷ lệ phần trăm của kẽm hoặc bất kỳ yếu tố khác mà cho phép dễ dàng
tạo ra các hạt chuyển động nhanh dưới NMR kích thích. Ferrite có điện trở suất cơ bản vô hạn, do đó
cung cấp kích thích tần số vô tuyến với vòng ferrite không phải là một vấn đề. Từ trường xu hướng sẽ được
áp dụng vuông góc với mặt phẳng của vòng, trong khi kích thích NMR sẽ được song song với mặt phẳng đó. Các nhanh
hạt nhân hiện tại sẽ lưu hành trong vòng ferrite.
Nếu một vòng ferrite được chọn là 'nhiên liệu' cho các cuộn dây năng lượng, sau đó các hình học của thiết bị trở nên gần gũi hơn với các
thiết bị trình bày bởi "SR193", đó là chỉ nhân rộng của cuộn dây năng lượng Kapanadze-phong cách lúc này làm việc.
Tại thời điểm này, nó là giá trị phúc khảo mà các sơ đồ làm việc của thiết bị SR193 được lưu truyền trên internet
trong một thời gian dài và hầu hết trong số họ là gần như chính xác. Chỉ có, phương pháp xây dựng cuộn dây và điều chỉnh chính xác
đã bị mất tích