where d is the particle diameter, 

where d is the particle diameter, ρ is the excess density of the particle over seawater,
g is the gravitational constant and ν is the kinematic viscosity of the fluid. The
kinematic viscosity is strongly temperature dependent and has an enormous influence
on the behavior of particles of low Reynolds numbers. ν nearly doubles from warm
surface waters (0.01 cm2 sec−1 at 20◦C) to cold bottom waters (0.018 cm2 sec−1 at
1◦C). As Stokes law was originally applied to rigid, impermeable spherical particles
of known density, it is difficult to apply to nonspherical aggregated particles which
virtually represent most particulate material in the ocean. However, Stokes can then be
used to back-calculate the particle density of the aggregates as discussed by.14 During
the last two decades empirical particle-size/settling-velocity relationships have been
developed for different oceanic regimes (Figure 11.1). The data reveal that organic
rich aggregates from surface waters at continental margins show much lower settling
velocities than those of similar size but enriched in ballast. This lithogenic ballast is
added to the organic aggregates during resuspension events.
The surface mixed layer at the top of the ocean varies in thickness from tens
to hundreds of meters and aggregate concentrations inside this layer are related to
the processes of production, destruction, and sinking. Peak concentrations are often
located at the base of the surface mixed layer, which can extend up to a few hundred
meters during winter. This layer is subject to rapid changes in heat, turbulence, nutrients,
and depth of mixing. The peak concentrations at the base of the surface mixed

Kết quả (Việt) 1:

nơi d là đường kính hạt, ρ là mật độ dư thừa của các hạt trong nước biển,g là hằng số hấp dẫn và ν là động độ nhớt của chất lỏng. Cácđộ nhớt động mạnh mẽ là phụ thuộc vào nhiệt độ và có một ảnh hưởng to lớnhành vi của các hạt số Reynolds thấp. Ν gần như tăng gấp đôi từ ấm ápbề mặt biển (0,01 cm2 sec−1 tại 20◦C) đến vùng biển lạnh dưới cùng (0.018 cm2 sec−1 tại1◦C). như Stokes luật ban đầu được áp dụng cho các hạt hình cầu cứng, không thấm nướcmật độ được biết đến, đó là khó khăn để áp dụng cho nonspherical hợp hạt màhầu như đại diện cho hầu hết các vật liệu hạt trong đại dương. Tuy nhiên, Stokes có thểđược sử dụng để lại tính toán mật độ hạt của các uẩn như là thảo luận by.14 trongqua hai thập kỷ kinh nghiệm hạt-kích thước/giải quyết-vận tốc quan hệ đãphát triển cho chế độ đại dương khác nhau (hình 11.1). Các dữ liệu tiết lộ rằng hữu cơcốt liệu phong phú từ các vùng nước bề mặt tại lục địa lợi nhuận Hiển thị ổn định thấp hơn nhiềuvận tốc hơn so với những người của các kích thước tương tự nhưng làm giàu ở dằn. Chấn lưu lithogenic này làThêm vào cốt liệu hữu cơ trong các sự kiện resuspension.Lớp bề mặt hỗn hợp ở trên cùng của các đại dương khác nhau ở độ dày từ hàng chụchàng trăm mét và nồng độ tổng hợp bên trong lớp này liên quan đếnquy trình sản xuất, tiêu hủy và đánh chìm. Nồng độ đỉnh thườngTọa lạc tại các cơ sở của các lớp hỗn hợp trên bề mặt có thể mở rộng lên đến vài trămmét trong mùa đông. Lớp này là tùy thuộc vào các thay đổi nhanh chóng trong nhiệt, nhiễu loạn, chất dinh dưỡng,và chiều sâu của pha trộn. Nồng độ đỉnh cao tại các cơ sở của bề mặt hỗn hợp

Kết quả (Việt) 2:

trong đó d là đường kính hạt,? ρ là mật độ dư thừa của các hạt trong nước biển,
g là hằng số hấp dẫn và ν là độ nhớt động học của chất lỏng. Các
độ nhớt động học là mạnh nhiệt độ phụ thuộc, có một ảnh hưởng rất lớn
đến hành vi của các hạt của số Reynolds thấp. ν gần gấp đôi từ ấm
nước mặt (0,01 cm2 sec-1 tại 20◦C) đến vùng biển phía dưới lạnh (0,018 cm 2 sec-1 tại
1◦C). Như luật Stokes ban đầu được áp dụng cho cứng nhắc, các hạt hình cầu không thấm
mật độ được biết, rất khó để áp dụng cho các hạt tổng hợp nonspherical mà
hầu như đại diện cho hầu hết các nguyên liệu hạt trong đại dương. Tuy nhiên, Stokes sau đó có thể được
sử dụng để sao tính toán mật độ hạt của các uẩn như đã thảo luận by.14 Trong
hai thập kỷ qua các mối quan hệ thực nghiệm kích thước hạt / giải quyết với vận tốc đã được
phát triển cho các chế độ đại dương khác nhau (Hình 11.1). Các dữ liệu cho thấy hữu
uẩn giàu từ bề mặt nước với thềm lục địa cho thấy giải quyết thấp hơn nhiều
vận tốc hơn so với kích thước tương tự nhưng làm giàu trong dằn. Dằn lithogenic này được
thêm vào các uẩn hữu cơ trong các sự kiện resuspension.
Các bề mặt lớp hỗn hợp ở phía trên cùng của đại dương thay đổi độ dày từ hàng chục
đến hàng trăm mét và nồng độ tổng hợp bên trong lớp này có liên quan đến
các quá trình sản xuất, tiêu hủy, và chìm . Nồng độ đỉnh thường
nằm ở đáy của lớp hỗn hợp bề mặt, có thể mở rộng lên đến vài trăm
mét trong mùa đông. Lớp này là tùy thuộc vào sự thay đổi nhanh chóng trong nhiệt, bất ổn, chất dinh dưỡng,
và chiều sâu trộn. Nồng độ đỉnh cao tại các cơ sở của bề mặt trộn