Having decided on a maximum number

Having decided on a maximum number L of eigensolutions, we must now make sure that states inside the well are not counted twice when producing expressions for the electron density n and the energy density W . We must first decide what we mean by inside and outside the well. Referring to Fig. 5.1, let YL be that value of y at which Ec = λL−1. Then the term inside the well will relate to those values of y for which Y < y < YL, and outside the well relates to all other values of y (in the case of a single well). Then outside the well, the integral expressions for n and W derived in Chapter 4 will be valid. Inside the well, however, the lower limit of the integrals must be λL−1 rather than Ec. The contribution to the densities calculated using this new lower limit must then be added in a consistent manner to the contributions from the first L eigensolutions λ0, . . . , λL−1.

Kết quả (Việt) 2:

Khi đã quyết định một số L tối đa eigensolutions, bây giờ chúng ta phải đảm bảo rằng các quốc gia bên trong cũng không được tính hai lần khi sản xuất biểu thức cho n mật độ điện tử và mật độ năng lượng W. Đầu tiên chúng ta phải quyết định những gì chúng tôi có nghĩa là do bên trong và bên ngoài tốt. Đề cập đến hình. 5.1, hãy YL được rằng giá trị của y mà tại đó Ec = λL-1. Sau đó, thuật ngữ bên trong cũng sẽ liên quan đến những giá trị của y mà Y <y <YL, và bên ngoài cũng liên quan đến tất cả các giá trị khác của y (trong trường hợp của một cái giếng duy nhất). Sau đó, bên ngoài tốt, các biểu thức không thể thiếu cho n và W có nguồn gốc trong chương 4 sẽ có hiệu lực. Bên trong tốt, tuy nhiên, giới hạn dưới của tích phân phải λL-1 hơn Ec. Sự đóng góp cho mật độ tính toán sử dụng giới hạn dưới mới này sau đó phải được thêm vào trong một cách thức phù hợp với sự đóng góp từ eigensolutions L đầu tiên λ0,. . . , ΛL-1.