chapter 8, along with how turbulent

chapter 8, along with how turbulent combustion can be m delled in spark ignition engi1ics .


3.9.2 Zero-dimensional models

·n1is approach to combustion modelling is best explained by reference to a parti cular motlcl, the one described by Heywood et a/ . (1979), for spark ignitinn engines . This combustion model makes use of three zones , two of
which are burnt gas:

(i) unburnt gas
(ii) burnt gas
(iii) burnt gas adjaccnlto the combustion chamber- a thermal boundary
layer or 4ucnch layer.

This arrangement is shown in figure 3.16, in addition to the reaction zone or flame front scparaling the burnt and unburnl gases. The combustion docs not occur instantaneously, and can be modelled by a Wiebe function
(1967) :

x(O) = 1 - exp (-a [(0- 00)/&0b) m + 1}

where x( 0) is the mass fraction burnt at crank angle 0
0 is the crank angle at the start of combustion
and 60" is the duration of combustion .

a ami m are constants that can be varied so that a computed p- V diagram can be matched to that of a particular engine. Typically

a= 5 and m = 2

The effect of varying these parameters on the rate of combustion is shown in figure 3.17.
l11e heat transfer is predicted using the correlation developed by Wos·
chni ( 1967); although this was developed for compression ignition engines, it is widely used for spark ignition engines. The correlation has a familiar form, in tenns of Nussclt, Reynolds and Prandtl numbers:



111e constants a, band c will depend on the engine geometry and speed but typical values arc

a = 0.035, b = 0.8, c = 0.333

Kết quả (Việt) 1:

Chương 8, cùng với đốt cháy hỗn loạn như thế nào có thể là delled trong tia lửa đánh lửa engi1ics m.3.9.2 zero chiều mô hình·n1is phương pháp tiếp cận để đốt cháy mô hình tốt nhất được giải thích bởi tham chiếu đến một parti cular motlcl, một trong những mô tả bởi Heywood et một /. (1979), tia lửa ignitinn động cơ. Đốt trong mô hình này sử dụng ba khu vực, hai trong sốmà được đốt cháy khí:(i) unburnt gas(ii) bị đốt cháy khí(iii) bị đốt cháy khí adjaccnlto buồng đốt-một ranh giới nhiệtlớp hoặc 4ucnch lớp.Sự sắp xếp này được hiển thị trong hình 3.16, ngoài phản ứng vùng hay ngọn lửa trước scparaling bị đốt cháy và unburnl khí. Các tài liệu đốt không xảy ra ngay lập tức, và có thể được mô hình bởi hàm Wiebe(1967):x(O) = 1 - exp (-một [(0-00) / & 0b) m + 1}đâu x (0) phần khối lượng bị đốt cháy tại quây góc 00 là góc quây đầu đốtvà 60" trong suốt thời gian của sự cháy.một ami m là hằng số có thể khác nhau do đó sơ đồ tính toán pham có thể được kết hợp với một công cụ đặc biệt. Thông thườngmột = 5 và m = 2Ảnh hưởng của thay đổi những thông số về tốc độ đốt cháy được thể hiện trong hình 3,17.l11e trao đổi nhiệt được dự đoán bằng cách sử dụng các mối tương quan được phát triển bởi Wos·chni (1967); mặc dù điều này đã được phát triển cho nén đánh lửa động cơ, nó được sử dụng rộng rãi cho spark đánh lửa động cơ. Các mối tương quan này có một hình thức quen thuộc, trong tenns Nussclt, Reynolds, số Prandtl: 111E hằng số a, ban nhạc c sẽ phụ thuộc vào hình học động cơ và tốc độ nhưng giá trị điển hình arcmột = 0,035, b = 0,8, c = 0.333

Kết quả (Việt) 2:

chương 8, cùng với cách hỗn loạn đốt có thể được m delled trong engi1ics đánh lửa. 3.9.2 mô hình Zero-chiều · n1is tiếp cận với mô hình đốt được giải thích bằng cách tham chiếu đến một cách cụ motlcl parti, được mô tả bởi Heywood et a /. (1979), cho tia lửa ignitinn động cơ. Mô hình đốt này sử dụng ba khu vực, hai trong số đó là các chất khí cháy: (i) khí không cháy (ii) khí đốt (iii) khí đốt adjaccnlto đốt chamber- một ranh giới nhiệt . Lớp hoặc lớp 4ucnch sắp xếp này được hiển thị trong hình 3.16, ngoài các khu vực phản ứng hoặc ngọn lửa trước scparaling khí đốt và unburnl. Các tài liệu đốt không xảy ra ngay lập tức, và có thể được mô hình hóa bởi một hàm Wiebe (1967): x (O) = 1 - exp (-a [(0- 00) / & 0b) m + 1} trong đó x (0) là phần khối lượng đốt ở tay quay góc 0 0 là góc quay vào lúc bắt đầu của quá trình đốt cháy và 60 "là thời gian của quá trình đốt cháy. a m ami là hằng số có thể được thay đổi để một sơ đồ p V tính toán có thể được xuất hiện với một động cơ đặc biệt thường. a = 5 và m = 2 Ảnh hưởng của việc thay đổi các thông số về tốc độ của quá trình đốt cháy được thể hiện trong hình 3.17. truyền nhiệt l11e được dự đoán bằng cách sử dụng tương quan phát triển bởi WOS · chni (1967), mặc dù điều này đã được phát triển cho động cơ đánh lửa nén, nó được sử dụng rộng rãi cho động cơ đánh lửa các mối tương quan có một hình thức quen thuộc, trong tenns số Nussclt, Reynolds và Prandtl:. 111e hằng số một, ban nhạc c sẽ phụ thuộc vào hình học động cơ và tốc độ nhưng giá trị điển hình vòng cung a = 0,035, b = 0.8, c = 0,333