Fig. 2. Optical spectrum of the Rom

Fig. 2. Optical spectrum of the Roman-shifted laser generated by high-pressure Hj gas. It is composed of anti-Stokes lines iv(+n) and Stokes lines y(—/i) with the frequencies u(±n) = v0 ± nuH; here v0 = c/ is the incident laser frequency, i

Kết quả (Việt) 1:

Hình 2. Quang phổ của La Mã-Shift laser được tạo ra bởi áp lực cao Hj khí. Nó gồm có chống Stokes dòng iv(+n) và Stokes dòng y(—/i) với tần số u(±n) = v0 ± nuH; ở đây v0 = c / là tần số của laser khi gặp sự cố, tôi4 và tôi > 5 xảy ra ở một áp suất H2 4-6 kg/cm2 cho một Raman-ống với một chiều dài đường dẫn quang 800 mm [9]. Chúng tôi tái kiểm tra và thấy rằng hiệu quả chuyển đổi là rất nhạy cảm với năng lượng laser inlet Ein và áp lực H2 tối ưu là ~4.5 kg/cm2 cho E
- 50 mJ/xung. Ở đây, nó cần lưu ý rằng vạch tên là 2A.o (+ 4, + 3,...,-2) trong hình 2 là bản sao của A.0 đó ire nhất thiết phản ánh ở vị trí 2A.0 khi sàn lưới là u * ed và rằng cường độ thấp của đường dây tại ngắn - bước sóng vùng dưới 220 nm là một phần do một độ nhạy thấp của quang phổ mặt tại khu vực. Chế tạo YBajCujOy siêu dẫn phim được kiểm tra bằng cách sử dụng RSL hiện nay. Sau khi thử nghiệm một số chúng tôi có thể reproducibly chuẩn bị chất lượng cao YTTRIUM trải phim có một số lượng nhỏ hơn nhiều của tạp chất hạt (hạt) hơn phim chuẩn bị bằng cách sử dụng bình thường 4 điều hòa YAG laser, như hiển thị trong hình 3. Các điều kiện để chuẩn bị như sau: Ztiniet = 50 mJ/xung, /p = 2 Hz và nóng nhiệt độ fj| = 800 ° C. Chất lượng có thể tốt hơn so với bộ phim chuẩn bị bằng cách sử dụng excimer laser hoặc YAG laser [10-13]. Tempera¬ture quá trình chuyển đổi siêu dẫn của phù hợp với bộ phim trình bày báo cáo giá trị (Tc = 90,0 ± K cách 0.5) [12]. Lý do cho việc giảm giọt được đề xuất như sau: Raman-Shift laser bao gồm một vô số các tần số mới, có bước sóng ngắn mà hiệu quả có thể phân hủy mục tiêu vật chất để các hạt nhỏ trong các kích thước nguyên tử thông qua phân ly ảnh. Các bước sóng nhiều cũng có thể giúp phân ly của mục tiêu hỗn hợp YBa2Cu3Ov có thế mạnh trái phiếu lớn và khác nhau; D298(Y-0) = 167 nm, D298(Cu-0) = 348 nm, và D298(Ba-0) = 180 nm tại bước sóng đơn vị. Phân hủy để kích thước nguyên tử là điều cần thiết cho đàn áp giọt hình thành.Hình 4a cho thấy thiết kế quang học cho 5 thế hệ hài hòa. Dao được tạo ra bằng cách sử dụng một tinh thể quang BaB03 bằng cách kết hợp cơ bản (1064 nm) và 4 dao (266 nm) từ một thương mại có sẵn nano¬second laser (Spectron LS-803). Sự kết hợp được thực hiện bởi tôi-loại khớp nối, do đó, sự phân cực của hai hài liên kết song song bằng cách điều chỉnh hướng phân cực trước khi các khớp nối. Dao thứ hai được lấy ra bằng cách sử dụng một miller, kể từ khi nó xáo trộn các khớp nối. Sau khi các khớp nối, 5 dao kết quả theo loại bỏ dư hài (4th, thứ 2 và nguyên tắc cơ bản) bằng cách sử dụng một lăng kính và kẻ hủy diệt, như được hiển thị trong hình 4a-cij dòng quang phổ của A,(2) = 522 nm trong mục (b), và 2 x AJU và 3 x A(5) (c) là chỉ đơn thuần là các bản sao mà gây ra bởi sự phản ánh của X(4) hài hòa 4 và 5 hòa A.(5), tương ứng, bởi một tấm lưới trải quang phổ.Bởi PLAD, NdBajCusOy siêu dẫn có xu hướng làm phát sinh trải phim có một bề mặt gồ ghề bao gồm lớn hạt [14], như minh hoạ trong hình 5b. Con số này cho thấy một hình ảnh quang học vi quan sát cho một bộ phim chuẩn bị trên một bề mặt STO (l 1 1) bởi PLAD bằng cách sử dụng YAG 4 dao theo tối ưu hóa điều kiện tại một nhiệt độ nóng của Tj, tôi 800 ° C:

Kết quả (Việt) 2:

Vả. 2. phổ quang học của laser Roman-chuyển được tạo ra bởi áp suất cao Hj khí. Nó bao gồm các anti-Stokes dòng iv (+ n) và dòng Stokes y (- / i) với tần số u (± n) = v0 ± NUH; đây v0 = c / là tần số laser tới, i4 và i> 5 xảy ra ở áp suất H2 từ 4-6 kg / cm2 cho một Raman ống với chiều dài đường quang 800 mm [9]. Chúng tôi kiểm tra lại và thấy rằng hiệu suất chuyển đổi là rất nhạy cảm với năng lượng laser đầu vào Ein và rằng áp lực tối ưu H2 là ~ 4,5 kg / cm2 cho E n - 50 mJ / xung. Ở đây, cần lưu ý rằng các vạch phổ do 2A.o (4, 3, ..., -2) trong hình. 2 là bản sao của A.0 mà nhất thiết phản ánh sự giận dữ ở vị trí 2A.0 khi lưới là u * ed và cường độ thấp của dòng ở ngắn
vùng có bước sóng dưới 220 nm là một phần do độ nhạy thấp của quang phổ mặt tại khu vực. Chế tạo các bộ phim siêu dẫn YBajCujOy đã được kiểm tra bằng cách sử dụng RSL hiện. Sau một số thử nghiệm, chúng tôi có thể chuẩn bị reproducibly phim YBCO epitaxy chất lượng cao có một số lượng nhỏ hơn nhiều của các hạt tạp chất (giọt) hơn những bộ phim chuẩn bị bằng cách sử dụng 4 laser YAG hòa thông thường, như thể hiện trong hình. 3. Các điều kiện chuẩn bị như sau: Ztiniet = 50 mJ / xung, / p = 2 Hz và nhiệt độ nóng fj | = 800 ° C. Chất lượng có thể được tốt hơn so với các bộ phim chuẩn bị sử dụng tia laser excimer laser YAG hay [10-13]. Các tempera¬ture chuyển pha siêu dẫn của các bộ phim hiện nay phù hợp với các giá trị đã báo cáo (Tc = 90,0 ± 0,5 K) [12]. Lý do cho việc giảm giọt được đề nghị như sau: laser Raman dịch chuyển bao gồm vô số các tần số mới, có bước sóng ngắn mà hiệu quả có thể phân hủy các chất liệu mục tiêu với các hạt có kích thước nhỏ nguyên tử thông qua hình ảnh phân ly. The-đa bước sóng cũng có thể giúp phân ly của các mục tiêu hợp YBa2Cu3Ov có thế mạnh trái phiếu lớn và khác nhau; D298 (Y-0) = 167 nm, D298 (Cu-0) = 348 nm, và D298 (Ba-0) = 180 nm trong đơn vị bước sóng. Phân hủy để kích thước nguyên tử là điều cần thiết để ức chế sự hình thành giọt.
Fig. 4a cho thấy việc thiết kế quang học cho thế hệ hài hòa 5. Hài hòa được tạo ra bằng cách sử dụng một tinh thể quang BaB03 bằng cách kết hợp cơ bản (1064 nm) và hòa 4 (266 nm) từ một laser nano¬second thương mại có sẵn (Spectron LS-803). Sự kết hợp được thực hiện bởi I- loại khớp nối, vì vậy sự phân cực của hai giai điệu được liên kết song song bằng cách điều chỉnh các định hướng của bản phân cực trước khi ghép. Các sóng hài bậc hai được gỡ bỏ bằng cách sử dụng một miller, vì nó làm nhiễu loạn các khớp nối. Sau khi ghép nối, kết quả hòa thứ 5 khi loại bỏ những giai điệu còn lại (4, 2 và nguyên tắc cơ bản) sử dụng một lăng kính và các đầu cuối, như thể hiện trong hình. 4a-Cij Các vạch phổ của A, (2) = 522 nm (b), và 2 x 3 x AJU và A (5) (c) chỉ là những bản sao gây ra bởi sự phản ánh của 4 hòa X (4) và 5 A. hòa (5), tương ứng, theo một cách tử của máy quang phổ.
By PLAD, NdBajCusOy chất siêu dẫn có xu hướng làm tăng epitaxy phim có một bề mặt thô gồm hạt lớn [14], như thể hiện trong hình. 5b. Con số này cho thấy một hình ảnh quang học quan sát bằng kính hiển vi cho một bộ phim chuẩn bị trên một STO (l 1 1) chất nền bằng cách sử dụng các PLAD 4 hòa YAG dưới tối ưu hóa các điều kiện ở nhiệt độ nóng của Tj, tôi 800 ° C: