The radiation potentials will be de

The radiation potentials will be derived first. In order to account for the
elastic deformation of the plate, the mode-expansion method is employed
(see Newman 1994). As expressed by Eq. (3.3), the deflection of the plate
w(x) is represented by a superposition of arbitrarily chosen modal functions
flS(x) (l = 1, . . . , NS) and flA(x) (l = 1, . . . , NA) including both rigid body
motions and elastic deformations with modal amplitudes ζlS and ζlA, respectively. Here, the suffixes S and A indicate the symmetry and anti-symmetry of the solution with respect to the yz-plane, respectively. The total radiation potential φR(x, z) is then decomposed using the same modal amplitudes ζlS and ζlA and the corresponding unit-amplitude radiation potentials φlS(x, z)
and φlA(x, z) are given by

Kết quả (Việt) 2:

Các tiềm năng bức xạ sẽ được bắt nguồn đầu tiên. Để giải thích cho sự
biến dạng đàn hồi của tấm, phương pháp chế độ mở rộng được sử dụng
(xem Newman 1994). Được biểu diễn bằng phương trình. (3.3), độ lệch của các tấm
w (x) được đại diện bởi một sự chồng chất của tự ý lựa chọn các chức năng đa phương thức
FLS (x) (l = 1,..., NS) và FLA (x) (l = 1,.. ., NA) bao gồm cả cơ thể cứng nhắc
chuyển động và biến dạng đàn hồi với biên độ ζlS phương thức và ζlA, tương ứng. Ở đây, các hậu tố S và A chỉ ra sự đối xứng và chống đối xứng của các giải pháp đối với mặt phẳng yz với, tương ứng. Tổng bức xạ φR tiềm năng (x, z) sau đó được phân hủy bằng cách sử dụng phương thức biên độ cùng ζlS và ζlA và các đơn vị biên độ tiềm năng bức xạ φlS tương ứng (x, z)
và φlA (x, z) được cho bởi