Fig. 3. (a) Real and imaginary part

Fig. 3. (a) Real and imaginary parts of ε (ω) for a metal that obeys the Drude model in the
frequency range from near IR to UV; the inset is a close-up of the right tail of the curves.
Re[ε(ωp)] = 0 at the plasma frequency ωp, which corresponds to λo= 143 nm, whereas
Re [ε(ωp /√2 )] = −1, corresponding to λo= 202 nm. (b) Plots of the real and imaginary parts of
σy(ω) =√ ε(ω)/[1 + ε(ω)].

Kết quả (Việt) 1:

Hình 3. (a) thật và tưởng tượng phần của ε (ω) cho một kim loại tuân theo Drude mô hình trong các dải tần số từ gần IR để UV; ghép là một cận cảnh của đuôi bên phải của các đường cong. Re[ε(ωp)] = 0 tại plasma tần số ωp, tương ứng với λo = 143 nm, trong khi Tái [ε (ωp /√2)] = −1, tương ứng với λo = 202 nm. (b) lô của các bộ phận thực và tưởng tượng của Σy(ω) = √ ε (ω) / [1 + ε(ω)].

Kết quả (Việt) 2:

Vả. 3. (a) phần Real và tưởng tượng của ε (ω) cho một kim loại tuân theo mô hình Drude trong
dải tần số từ gần IR để UV; inset là một close-up của đuôi bên phải của đường cong.
Re [ε (ωp)] = 0 tại tần số ωp plasma, tương ứng với λo = 143 nm, trong khi
Re [ε (ωp / √2)] = -1, tương ứng với λo = 202 ​​nm. (B) Plots của các phần thực và phần ảo của
σy (ω) = √ ε (ω) / [1 + ε (ω)].