The modelling equations for the HEM

The modelling equations for the HEMT are highly nonlinear differential equations. Based on the moments of the BTE, a minimum set of these equations will consist of the carrier concentration equation, momentum conservation equation, energy transport equation, the Poisson equation, and the Schrödinger equation. These are also supplemented with subsidiary equations linking the electron densities with the main dependent variables. Parameters such as mobilities and lifetimes which occur in the equations are not constants, but are nonlinear functions of the average particle energy ξ , which itself is a function of the electron temperature Te . The electron densities in the quantum wells are functions of the primary dependent variables, and of the eigensolutions of the Schrödinger equation. These electron densities appear pon the right hand side of the Poisson equation which must be solved in order to provide the potential energy of the Schrödinger equation.

Kết quả (Việt) 1:

Các phương trình mô hình hóa dùng cho HEMT là phương trình vi phân phi tuyến cao. Dựa trên những khoảnh khắc của sự BTE, một bộ tối thiểu của các phương trình sẽ bao gồm các tàu sân bay tập trung phương, Đà bảo tồn phương trình, phương trình năng lượng vận tải, các phương trình Poisson và phương trình Schrödinger. Đây cũng được bổ sung với các công ty con phương trình liên kết mật độ electron với biến phụ thuộc vào chính. Các thông số như là mobilities và kiếp sống xảy ra trong các phương trình không hằng số, nhưng các chức năng nonlinear của ξ năng lượng trung bình là hạt, mà tự nó là một hàm của nhiệt độ điện tử Te. Mật độ electron trong giếng lượng tử là chức năng của biến phụ thuộc vào chính, và eigensolutions phương trình Schrödinger. Những mật độ electron xuất hiện pon bên tay phải của các phương trình Poisson mà phải được giải quyết để cung cấp năng lượng tiềm năng của phương trình Schrödinger.

Kết quả (Việt) 2:

Các phương trình mô hình cho HEMT là phương trình vi phân phi tuyến cao. Dựa trên những khoảnh khắc của BTE, một bộ tối thiểu của các phương trình này sẽ bao gồm các phương trình tàu sân tập trung, phương trình bảo tồn động lực, phương trình vận chuyển năng lượng, phương trình Poisson, và phương trình Schrödinger. Đây cũng được bổ sung với các phương trình nhánh nối mật độ điện tử với các biến phụ thuộc chính. Các thông số như độ linh động và kiếp xảy ra trong các phương trình không hằng số, nhưng là các hàm phi tuyến của ξ năng lượng hạt trung bình, mà bản thân nó là một hàm của nhiệt độ điện tử Te. Mật độ electron trong giếng lượng tử là hàm của các biến phụ thuộc chính, và các eigensolutions của phương trình Schrödinger. Những mật độ điện tử xuất hiện pon phía bên tay phải của phương trình Poisson mà phải được giải quyết để cung cấp năng lượng tiềm năng của phương trình Schrödinger.