Figure P5.11the heat flux values at

Figure P5.11
the heat flux values at the element boundaries. Use Galerkin’s finite element method.
5.12 Consider a tapered uniaxial tension-compression member subjected to an axial load as shown in Figure P5.12. The cross-sectional area varies as A = A0(1− x/2L), where L is the length of the member and A0 is the area at x=0. Given the governing equation
E d2u dx2 = 0
as in Equation 5.31, obtain the Galerkin finite element equations per Equation 5.33.

Kết quả (Việt) 1:

Hình P5.11Các giá trị flux nhiệt tại ranh giới nguyên tố. Sử dụng phương pháp phần tử của Galerkin finite. 5.12 xem xét một thành viên giảm dần căng thẳng trục-nén chịu một tải trọng trục như thể hiện trong hình P5.12. Diện tích mặt cắt khác nhau là A = A0 (1− x / 2L), nơi mà L là chiều dài của các thành viên và A0 là khu vực tại x = 0. Cho phương trình quản lý E d2u dx2 = 0 như trong phương trình 5.31, có được Galerkin finite yếu tố phương trình cho một phương trình 5,33.

Kết quả (Việt) 2:

Hình P5.11
nhiệt fl giá trị ux ở ranh giới phần tử. Sử dụng phương pháp phần tử hữu hạn fi Galerkin của.
5.12 Xem xét một thành viên căng thẳng có độ nén đơn trục thon chịu một tải trọng trục như trong hình P5.12. Diện tích mặt cắt ngang thay đổi khi A = A0 (1- x / 2L), trong đó L là chiều dài của các thành viên và A0 là khu vực tại x = 0. Với sự điều chỉnh phương trình
E d2u DX2 = 0
như trong phương trình 5.31, có được Galerkin fi phương trình phần tử hữu hạn cho mỗi phương trình 5.33.