Eq. (8.17) accounts for the attenua

Eq. (8.17) accounts for the attenuation of the emitted photons. Since
the number of incident-charge particles remains constant until they are
absorbed at the end of their range, no attenuation term is included in
the model of Eq. (8.17). For charged-particles, the stopping power
can be determined in advance, see section 3.3. Therefore, the integral
along the path of the incident charged-particle along in Eq. (8.17), can
be performed over energy, leading to the model:
where is the energy of the incident beam of charged-particles, and
is the beam’s energy after traveling a distance in the inspected material.
The production cross-section, in the model of Eq. (8.18),
can be evaluated, see reference [272]. Other parameters in Eq. (8.18)
can be determined in advance from physical properties or calibration,
enabling the determination of the atomic-density of the element of interest
from a count rate measured at a photon energy, characteristic
of the element of interest (see Table 8.13 for the of some elements).
Two limits of the measurements model of Eq. (8.18) have some useful
detection implications.
If the object to be inspected is small, less than 1 mg in mass, then
one can neglect the energy-loss charged-particles encounter in the object.
Then, all energy-dependent terms in Eq. (8.18) can be assigned
constant values, equal to their values at the incident energy. Also photon
attenuation can be neglected in such a small target. Eq. (8.18) is
then be simplified for a small thickness, to the model:
Then, the x-ray count rate is directly a linear function of the concentration
of the element, producing x-rays at energy This is obviously
a simple but crude model. The other extreme is to consider a thick target
in which the incident beam loses all its energy. Then the upper limit
of the first integral in Eq. (8.17) becomes equal to its range, and the
upper energy limit of integration in Eq. (8.18) becomes equal to zero.
This makes it possible to calculate the integrals in Eq. (8.18) without
determining the target thickness, since beam’s interactions will all occur
within a distance less than its range. Therefore, while the advantage
of a thin target is the ability to linearly relate count rate to concentration
by Eq. (8.19), the thick target eliminates the need to measure the
target thickness. However, one should keep in mind that a thin target
is merely a target of a thickness less than the range of the employed

Kết quả (Việt) 1:

EQ. (8.17) các tài khoản cho sự suy giảm của photon phát ra. Kể từsố lượng các sự cố-phí hạt vẫn không đổi cho đến khihấp thụ vào phạm vi của họ, không có sự suy giảm hạn được bao gồm trongMô hình Eq. (8.17). Cho trả-hạt, lực đẩy được dừngcó thể được xác định trước, xem phần 3.3. Do đó, là tích phândọc theo con đường của sự cố trả-hạt dọc theo trong Eq. (8.17), có thểđược thực hiện trên năng lượng, dẫn đến các mô hình:năng lượng của các chùm tia khi gặp sự cố của trả-hạt, ở đâu vàCác chùm tia năng lượng là sau khi đi du lịch một khoảng cách trong các tài liệu inspected.Phần sản xuất, trong mô hình Eq. (8,18),có thể được đánh giá, xem tham khảo [272]. Các tham số trong Eq. (8,18)có thể được xác định trước từ tính chất vật lý hoặc hiệu chuẩn,cho phép xác định nguyên tử với mật là yếu tố quan tâmtừ một tỷ lệ tính đo tại một năng lượng photon, đặc trưngcủa các yếu tố quan tâm (xem bảng 8.13 cho các của một số yếu tố).Hai giới hạn của các mô hình số đo của Eq. (8,18) có một số hữu íchphát hiện ý nghĩa.Nếu đối tượng để được kiểm tra là nhỏ, ít hơn 1 mg trong khối lượng, sau đómột có thể bỏ bê các cuộc gặp gỡ hạt trả mất mát năng lượng trong các đối tượng.Sau đó, tất cả phụ thuộc vào năng lượng giá trị trong Eq. (8,18) có thể được chỉ địnhgiá trị liên tục, tương đương với giá trị của họ tại năng lượng khi gặp sự cố. Photon cũngsự suy giảm có thể được bỏ qua trong một mục tiêu nhỏ. EQ. (8,18) làsau đó được đơn giản hóa cho một độ dày nhỏ, các mô hình:Sau đó, chụp x-quang tính tỷ lệ trực tiếp là một hàm tuyến tính của nồng độnguyên tố, sản xuất chụp x-quang tại năng lượng này là rõ ràngmột mô hình đơn giản nhưng thô. Cực khác là để xem xét một mục tiêu dàytrong đó các chùm tia khi gặp sự cố mất tất cả các năng lượng của nó. Sau đó giới hạnđầu tiên tích phân trong Eq. (8.17) trở thành tương đương với phạm vi của nó, và cácnăng lượng trên giới hạn của hội nhập trong Eq. (8,18) sẽ trở thành bằng 0.Điều này làm cho nó có thể tính toán các tích phân trong Eq. (8,18) mà không cầnxác định mục tiêu dày, kể từ khi tương tác của chùm tất cả sẽ xảy ratrong vòng một khoảng cách ít hơn phạm vi của nó. Vì vậy, trong khi lợi thếmột mục tiêu mỏng là khả năng tuyến tính liên quan tính tỷ lệ để tập trungbởi Eq. (8.19), mục tiêu dày giúp loại bỏ sự cần thiết để đo lường cácmục tiêu độ dày. Tuy nhiên, một trong những nên lưu ý rằng một mục tiêu mỏnglà chỉ đơn thuần là một mục tiêu của một độ dày nhỏ hơn phạm vi của việc làm chủ

Kết quả (Việt) 2:

Eq. (8.17) chiếm sự suy giảm của các photon phát ra. Vì
số lượng các hạt cố phí vẫn không đổi cho đến khi chúng được
hấp thu vào cuối phạm vi của họ, không có hạn suy giảm được bao gồm trong
các mô hình của phương trình. (8,17). Đối với tính hạt, các quyền lực ngăn chặn
có thể được xác định trước, xem phần 3.3. Do đó, không thể thiếu
trên con đường của sự cố hạt tích điện cùng trong biểu thức. (8.17), có thể
được thực hiện qua năng lượng, dẫn đến các mô hình:
đâu là năng lượng của chùm tia tới phân tử tích điện hạt, và
là năng lượng của chùm tia sau khi đi du lịch một khoảng cách trong vật liệu kiểm tra.
Việc sản xuất mặt cắt ngang, trong mô hình của phương trình. (8.18),
có thể được đánh giá, xem tài liệu tham khảo [272]. Các thông số khác trong phương trình. (8.18)
có thể được xác định trước tính chất vật lý hoặc hiệu chuẩn,
tạo điều kiện cho việc xác định các nguyên tử mật độ của các yếu tố quan tâm
từ một tốc độ đếm đo tại một năng lượng photon, đặc trưng
của các phần tử quan tâm (xem bảng 8.13 cho các một số yếu tố).
Hai giới hạn của mô hình đo lường của phương trình. (8.18) có một số hữu ích
tác động phát hiện.
Nếu đối tượng được kiểm tra là nhỏ, ít hơn 1 mg trong quần chúng, sau đó
người ta có thể bỏ qua năng lượng mất tích điện hạt gặp phải trong đối tượng.
Sau đó, tất cả các điều khoản năng lượng phụ thuộc vào phương . (8.18) có thể được gán
giá trị không đổi, tương đương với giá trị của họ ở năng lượng sự cố. Ngoài ra photon
suy giảm có thể được bỏ qua trong một mục tiêu nhỏ như vậy. Eq. (8.18) được
sau đó được đơn giản hóa cho độ dày nhỏ, để các mô hình:
Sau đó, tỷ lệ số x-ray là trực tiếp một hàm tuyến tính của nồng độ
của phần tử, sản xuất x-quang ở năng lượng này rõ ràng là
một mô hình đơn giản nhưng thô . Thái cực khác là phải xem xét một kế hoạch dày
trong đó chùm tia tới mất tất cả năng lượng của mình. Sau đó, các giới hạn trên
của tích phân đầu tiên trong biểu thức. (8.17) trở nên bằng phạm vi của nó, và các
giới hạn năng lượng cao của hội nhập trong biểu thức. (8.18) trở nên bằng số không.
Điều này làm cho nó có thể tính toán tích phân trong phương trình. (8.18) mà không cần
xác định độ dày tiêu, kể từ sự tương tác của chùm tất cả sẽ xảy ra
trong vòng một khoảng cách ít hơn phạm vi của nó. Vì vậy, trong khi lợi thế
của một mục tiêu mỏng là khả năng liên quan tuyến tính tốc độ đếm để tập trung
bởi Eq. (8.19), các mục tiêu dày giúp loại bỏ sự cần thiết phải đo
độ dày tiêu. Tuy nhiên, ta nên ghi nhớ rằng một mục tiêu mỏng
chỉ đơn thuần là một mục tiêu có độ dày ít hơn phạm vi của việc làm