The results of these measurements a

The results of these measurements are illustrated in fig. 3. The transmitted
count rate for the incident 103 keV beam (153Sm) and the transmitted 85 keV
beam (170Tm) remained constant until the collimator aperture was reduced to
0.8 cm. In contrast, the scattered count rates for the water and sucrose
solutions decreased as the collimator diameter was reduced below 2.4 cm. As
can be seen from fig. 2, these effects were to be expected from the geometrical
arrangement. However, the apparent density of the sucrose solution, as seen
in fig. 3, remained constant within 1% provided that the aperture was greater
than 0.8 cm. Thus it may be concluded that, for the volume and density range
encountered, finite geometry effects can be ignored. It is worth noting that
finite geometry, like the other factors that will be discussed, leads to a falsely
high value of density.
1 2
* -
collimator
m
Collimator diameter (cm)
Fig. 3. The variation with aperture diameter of the relative scattered and transmitted
count rates. Upper: 170Tm transmitted count rate for water ( 0- 0) and sucrose
( 0- -0). Middle: lssSm transmitted count rate for water ( 0-0) and sucrose
( 0- -0). Lower: 16Wm scattered count rate for water ( 0- 0) and sucrose
( 0- -0); the ratio (m) of the scattered count rates is also shown.
3. Non-identity of geometry for scattered and transmitted measurements
The dimension of the transmitted photon beam is determined solely by the
collimator of the detector used for this measurement. The scattered photon
beam has a shape that is defined by a combination of both source and detector
collimators. Consequently, the volume swept out by the incident and scattered
radiation is larger than thatf or the measured transmitted beam. This difference
is illustrated in fig. 2. The different beam geometries are of concern when
measurements are made on non-rectangular, inhomogeneous objects such as
the human heel. Again with the application of a simplified geometrical model
it was predicted that non-identical geometry would lead to an

Kết quả (Việt) 1:

Kết quả của các phép đo được minh họa trong hình 3. Các truyềntính tỷ lệ về sự cố 103 keV chùm (153Sm) và 85 truyền keVchùm (170Tm) vẫn liên tục cho đến khi các khẩu độ collimator đã được giảm xuốngcách 0.8 cm. Ngược lại, số phân tán mức giá cho các nước và Sucrozagiải pháp giảm như đường kính collimator đã giảm dưới 2.4 cm. nhưcó thể được nhìn thấy từ hình 2, những hiệu ứng này đã được mong đợi từ các hình họcsắp xếp. Tuy nhiên, mật độ rõ ràng của các giải pháp Sucroza, như nhìn thấytrong hình 3, vẫn liên tục trong vòng 1% miễn là các khẩu độ là lớn hơnhơn cách 0.8 cm. Do đó nó có thể được kết luận rằng, cho khối lượng và mật độ phạm vi««««gặp phải, hình học hữu hạn hiệu ứng có thể được bỏ qua. Nó là đáng chú ý màhình học hữu hạn, giống như các yếu tố khác sẽ được thảo luận, dẫn đến một saicao giá trị của mật độ.1 2* -collimatormCollimator đường kính (cm)Hình 3. Các biến thể với độ mở ống kính đường kính của các thân nhân rải rác và truyềntính tỷ giá. Trên: tỷ lệ truyền bá tước 170Tm về nước (0-0) và Sucroza(0 - 0). Trung: Các lssSm truyền bá tước tỷ lệ về nước (0-0) và Sucroza(0 - 0). Thấp hơn: tỷ lệ 16Wm tính phân tán cho nước (0-0) và Sucroza(0 - 0); tỷ lệ (m) của tỷ giá phân tán tính cũng được hiển thị.3. phòng không-nhận dạng của hình học để đo lường phân tán và truyềnKích thước của các chùm tia truyền photon được xác định chỉ bởi cáccollimator của các máy dò được sử dụng để đo lường này. Photon rải rácchùm tia có hình dạng được xác định bởi một sự kết hợp của cả hai nguồn và phát hiệncollimators. Do đó, các phần xuôi ra bởi sự kiện và rải rácbức xạ là lớn hơn thatf hoặc truyền chùm đo. Sự khác biệt nàyđược minh họa trong hình 2. Hình tia khác nhau có liên quan đến khiphép đo được thực hiện trên các đối tượng phòng không hình chữ nhật, inhomogeneous chẳng hạn nhưgót chân của con người. Một lần nữa với việc áp dụng một mô hình hình học đơn giảnnó đã được dự đoán rằng không giống hệt nhau hình học sẽ dẫn đến một

Kết quả (Việt) 2:

Kết quả của các phép đo được minh họa trong hình. 3. Các truyền
tốc độ đếm cho chùm tia tới 103 keV (153Sm) và keV truyền 85
chùm (170Tm) vẫn không đổi cho đến khi độ mở ống chuẩn trực được giảm đến
0,8 cm. Ngược lại, tỷ lệ số phân tán cho các nước và sucrose
giải pháp giảm khi đường kính ống chuẩn trực được giảm xuống dưới 2,4 cm. Như
có thể thấy từ vả. 2, những hiệu ứng này là để được mong đợi từ các hình học
sắp xếp. Tuy nhiên, mật độ rõ ràng của các giải pháp sucrose, như đã thấy
trong hình. 3, vẫn không đổi trong vòng 1% với điều kiện là các khẩu độ lớn hơn
so với 0,8 cm. Như vậy có thể kết luận rằng, đối với khối lượng và mật độ nhiều
gặp phải, hiệu ứng hình học hữu hạn có thể được bỏ qua. Điều đáng chú ý là
hình học hữu hạn, như các yếu tố khác sẽ được thảo luận, dẫn đến một sai
giá trị cao của mật độ.
1 2
* -
collimator
m
đường kính Collimator (cm)
Hình. 3. Sự biến thiên với đường kính khẩu độ của các phân tán và truyền tương đối
giá count. Upper: 170Tm tỷ lệ truyền số nước (0- 0) và sucrose
(0- -0). Trung: lssSm truyền tốc độ đếm cho nước (0-0) và sucrose
(0- -0). Thấp hơn: 16Wm tốc độ đếm rải rác cho nước (0- 0) và sucrose
(0- -0); tỷ lệ (m) của giá count rải rác cũng được hiển thị.
3. Non-sắc của hình học cho phép đo phân tán và lây truyền qua đường
Các kích thước của chùm photon truyền được xác định duy nhất bởi các
ống chuẩn trực của máy dò sử dụng để đo lường này. Các photon tán xạ
tia có hình dạng được xác định bởi một sự kết hợp của cả hai nguồn và máy dò
collimators. Do đó, khối lượng quét sạch các sự cố và phân tán
bức xạ lớn hơn thatf hoặc chùm tia truyền qua đo. Sự khác biệt này
được minh họa trong hình. 2. Các hình học dầm khác nhau là mối quan tâm khi
thực hiện phép đo trên không phải hình chữ nhật, các đối tượng không đồng nhất như
gót chân của con người. Một lần nữa với việc áp dụng một mô hình hình học đơn giản hóa
nó được dự đoán rằng hình học không giống nhau sẽ dẫn đến một