The boundary conditions which gover

The boundary conditions which govern the components
of stress at the free surface of a semi-infinite elastic halfspace
prohibit the propagation of SH-waves along the
surface. However, A. E. H. Love showed in 1911 that if a
horizontal layer lies between the free surface and the
semi-infinite half-space (Fig. 3.14a ), SH-waves within the
layer that are reflected at supercritical angles (see Section
3.6) from the top and bottom of the layer can interfere
constructively to give a surface wave with horizontal particle
motions (Fig. 3.14b ). The velocity (b1) of S-waves in
the near-surface layer must be lower than in the underlying
half-space (b2). The velocity of the Love waves (VLQ)
lies between the two extreme values: b1VLQb2.
Theory shows that the speed of Love waves with very
short wavelengths is close to the slower velocity b1 of the
upper layer, while long wavelengths travel at a speed close
to the faster velocity b2 of the lower medium. This dependence
of velocity on wavelength is termed dispersion.
Love waves are always dispersive, because they can only
propagate in a velocity-layered medium.

Kết quả (Việt) 1:

Các điều kiện biên mà quản các thành phầncăng thẳng tại bề mặt miễn phí của một halfspace bán vô hạn đàn hồikhông cho phép tuyên truyền của SH-sóng dọc theo cácbề mặt. Tuy nhiên, A. E. H. tình yêu cho thấy năm 1911 rằng nếu mộtlớp ngang nằm giữa mặt miễn phí và cácbán một nửa-không gian vô hạn (hình 3.14a), SH-sóng trong cáclớp đó được phản ánh ở góc độ siêu tới hạn (xem phần3,6) từ phía trên và dưới cùng của các lớp có thể can thiệpcách xây dựng để cung cấp cho một làn sóng bề mặt với hạt ngangchuyển động (hình 3.14b). Vận tốc (b1) của S-sóng tronggần bề mặt lớp phải thấp hơn trong các cơ bảnnửa-không gian (b2). Vận tốc của sóng tình yêu (VLQ)nằm giữa hai giá trị cực: b1 VLQ b2.Lý thuyết cho thấy rằng tốc độ của tình yêu sóng với rấtbước sóng ngắn nằm gần b1 vận tốc chậm hơn của cáclớp trên, trong khi lâu bước sóng du lịch ở tốc độ đóngđể nhanh hơn vận tốc b2 của trung bình thấp hơn. Này phụ thuộc vàovận tốc trên bước sóng được gọi là phân tán.Tình yêu sóng luôn luôn được hòa tan trong, bởi vì họ có thể chỉtuyên truyền trong một môi trường vận tốc-lớp.

Kết quả (Việt) 2:

Các điều kiện biên mà chi phối các thành phần
của ứng suất tại bề mặt tự do của một halfspace bán vô hạn đàn hồi
ngăn cấm việc tuyên truyền của SH-sóng dọc theo
bề mặt. Tuy nhiên, AEH Tình yêu đã cho thấy vào năm 1911 rằng nếu một
lớp ngang nằm giữa bề mặt tự do và
một nửa không gian bán vô hạn (Hình 3.14a.), SH-sóng trong
lớp đó được phản ánh ở góc độ siêu tới hạn (xem Phần
3.6) từ phía trên và phía dưới của lớp có thể can thiệp
mang tính xây dựng để cung cấp cho một làn sóng bề mặt với hạt ngang
chuyển động (Fig. 3.14b). Vận tốc (b1) của S-sóng trong
lớp gần bề mặt phải thấp hơn ở phía dưới
nửa không gian (b2). Vận tốc của sóng Love (VLQ)
nằm giữa hai giá trị cực trị: VLQ b1 b2?.
Lý thuyết cho thấy rằng tốc độ của sóng tình yêu với rất
bước sóng ngắn là gần với vận tốc b1 chậm hơn của các
lớp trên, trong khi bước sóng dài đi du lịch với tốc độ gần
với tốc độ nhanh hơn b2 của môi trường thấp hơn. Sự phụ thuộc này
của vận tốc trên bước sóng được gọi là phân tán.
Sóng Tình yêu là luôn luôn phân tán, bởi vì họ chỉ có thể
tuyên truyền trong một môi trường vận tốc lớp.