For simplicity, we choose to study

For simplicity, we choose to study a 2D photonic crystal of dielectric rods in air on a square array with lattice constant a. Choosing the refractive index of the rods to be 3.4 (which corresponds to GaAs at the canonical wavelength of 1.55 mm) and their radius to be 0.18a, we find that the crystal has a TM [6] gap which extends from frequency v­ 0.302 3 2pcya to v­ 0.443 3
If a bend is introduced into such a waveguide, no power will be radiated out of the guide as light travels around the bend, since there are no extended modes into which the propagating mode can couple. Light will either be transmitted or reflected; only back reflection will hinder perfect transmission. We study the transmission and reflection properties of waveguide bends using a vector finite-difference time-domain program with quartic perfectly matched layer boundaries [7]. In our simulation, a dipole located at the entrance of the waveguide creates a pulse with a Gaussian envelope in time. The field amplitude is monitored inside the guide at two points, one before the bend (point A) and one after (point B) as indicated in the top panel of Fig. 1. Although most of the light that reaches the edge of the computational cell is absorbed by the boundaries, some light gets reflected back from the ends of the waveguide. By using a sizable computational cell of 100 3 120 lattice constants and by positioning each monitor point appropriately, we can distinguish and separate all the different pulses propagating in the cell; the useful pulses, such as the input pulse and the pulses reflected by and transmitted through the bend, and the parasite pulses which are reflected from the edges of the cell. These pulses are clearly shown in the bottom panel of

Kết quả (Việt) 1:

Để đơn giản, chúng tôi chọn để nghiên cứu một tinh thể quang tử 2D thanh cách điện trong không khí trên một mảng vuông với lưới liên tục a. lựa chọn chỉ số khúc xạ của các que được 3.4 (mà tương ứng với GaAs tại bước sóng kinh điển của 1,55 mm) và bán kính của họ là 0.18a, chúng tôi thấy rằng các tinh thể có một khoảng cách TM [6] mà kéo dài từ tần số v 0.302 3 2pcya v 0.443 3Nếu một uốn cong được giới thiệu vào waveguide như vậy, không có quyền lực sẽ được chiếu ra khỏi hướng dẫn khi ánh sáng đi xung quanh thành phố bend, kể từ khi không có không có chế độ mở rộng vào đó chế độ chèn có thể cặp vợ chồng. Ánh sáng sẽ được truyền đi hoặc phản ánh; chỉ phản ánh trở lại sẽ cản trở chuyển hoàn hảo. Chúng tôi nghiên cứu các tính chất bộ truyền động và sự phản ánh của uốn cong waveguide bằng cách sử dụng một chương trình tên miền thời gian vector khác biệt hữu hạn với quartic hoàn toàn phù hợp lớp ranh giới [7]. Trong mô phỏng của chúng tôi, một lưỡng cực nằm ở lối vào của waveguide tạo nên một xung với một phong bì Gaussian trong thời gian. Biên độ lĩnh vực được theo dõi bên trong hướng dẫn tại hai điểm khác nhau, một trước khi uốn cong (điểm A) và một sau khi (điểm B) như được chỉ định trong bảng điều khiển hàng đầu của hình 1. Mặc dù hầu hết của ánh sáng mà đạt đến rìa của tế bào tính toán được hấp thụ bởi các ranh giới, một số ánh sáng được phản ánh trở lại từ kết thúc của waveguide. Bằng cách sử dụng một tế bào tính toán khá lớn của 100 3 120 lưới hằng và bằng cách định vị mỗi điểm màn hình một cách thích hợp, chúng tôi có thể phân biệt và tách tất cả các khác nhau xung tuyên truyền trong tế bào; các xung này hữu ích, chẳng hạn như nhịp đập đầu vào và các xung phản ánh bởi và truyền thông qua bend, và ký sinh trùng xung ánh xạ từ các cạnh của các tế bào. Các xung này rõ ràng được hiển thị trong bảng điều khiển dưới cùng của

Kết quả (Việt) 2:

Để đơn giản, chúng tôi chọn để nghiên cứu một tinh thể quang tử 2D của thanh điện môi trong không khí trên một mảng vuông với hằng số mạng a. Lựa chọn chỉ số khúc xạ của các que là 3,4 (tương ứng với GaAs ở bước sóng kinh điển của 1,55 mm) và bán kính của họ là 0.18a, chúng ta thấy rằng các tinh thể có một TM [6] khoảng cách kéo dài từ tần số v 0,302 3 2pcya để v 0,443 3
Nếu một uốn cong được đưa vào một ống dẫn sóng như vậy, không có quyền lực sẽ được chiếu ra của hướng dẫn như ánh sáng truyền đi sau khúc quanh, vì không có chế độ mở rộng vào đó các phương thức tuyên truyền có thể cặp vợ chồng. Ánh sáng, hoặc sẽ được truyền tải hoặc phản xạ; chỉ phản ánh lại sẽ cản trở truyền hoàn hảo. Chúng tôi nghiên cứu các thuộc tính truyền tải và phản ánh của uốn cong ống dẫn sóng bằng cách sử dụng một vector hữu hạn chương trình khác biệt trong miền thời gian với lớp [7] ranh giới hoàn toàn phù hợp bậc bốn. Trong mô phỏng của chúng tôi, một lưỡng cực nằm ở lối vào của ống dẫn sóng tạo ra một xung với một phong bì Gaussian trong thời gian. Biên độ trường được theo dõi bên trong hướng dẫn ở hai điểm, một trước khi uốn cong (điểm A) và một sau (điểm B) như được chỉ ra trong bảng điều khiển của hình. 1. Mặc dù hầu hết các ánh sáng đi tới các cạnh của ô tính toán được hấp thụ bởi các ranh giới, một số ánh sáng bị phản xạ trở lại từ đầu của ống dẫn sóng. Bằng cách sử dụng một tế bào khá lớn tính toán của 100 3 120 hằng số mạng tinh thể và bằng cách định vị từng điểm màn hình một cách thích hợp, chúng ta có thể phân biệt và tách tất cả các xung khác nhau tuyên truyền trong tế bào; các xung hữu ích, chẳng hạn như các xung đầu vào và các xung phản ánh bởi và được truyền thông qua các uốn cong, và các xung ký sinh trùng được phản ánh từ các cạnh của các tế bào. Các xung được thể hiện rõ trong bảng điều khiển phía dưới