For all the samples which we have s

For all the samples which we have studied, the junction conductance G(V) can be
expressed in the general form for I~ < 50mV:
The exponent lies in the range 1 > # > 0.5 and V* is a constant. The zero-bias
conductance Go ~ 0 as the MI transition is approached from the metallic side. (Note
that, experimentally, often the Go may not tend to zero as the insulating state is
approached. This may mean a non-ideal tunnel junction.) The constant V* in equation
(10) represents some scale of energy which tends to zero as the transition is approached.
Keeping in tune with equation 7, if we identify G(V) as representing g(e), we can
identify V* with A/e in the special case when # = 0.5. In figure 20 we have plotted the
'tunnel' exponent # as a function of x for the LaNixCol_xO3 and the same for the
NaxTayW1-yO3 system as a function of x- y. For both systems,/x ~ 1 as the critical
region is approached,
The observed variation in G(V) as the MI transition is approached reflects the nature
of g(e) close to e = 0 as the system evolves from screeened Coulomb-interactiondominated
metallic system to a long-range Coulomb-interaction-dominated insulator
which has a Coulomb gap. On the insulating side, when the Coulomb gap opens up,
the density g(e) of states has a quadratic dependence on e (i.e. g(e) oc e2). The evolution
of/x from/x = 0.5 in the weakly localized regime to/x = 1 in the strongly localized
regime may be a precursor of this gap opening up on the insulating side. Recently a
self-consistent theory has been developed for the MI transition in disordered solids
which shows the growth of the effective pseudo-gap in g(e) as the system goes from
metal to insulator [54]. It is expected that any self-consistent theory of the MI transition
in a disordered and correlated system should explain this behaviour of g(e) as a function
of e as the MI transition is approached.
The role of strong correlation in determining the normal-state tunnelling
conductance of high-Tc cuprates is a topic of current interest. It is not unlikely that strong
correlation is the origin of the behaviour observed by us also. The generality of the observation of a cusp-like dip in G(V) near zero bias in a large number of oxides (and
not in cuprates alone) is a point which needs particular attention.
6. The effect of the magnetic field on the electronic transport near the
metal-insulator transition
It has been shown before that in the weakly localized regime the magnetic field
suppresses the quantum interference effects and one sees a negative MR, i.e. the
resistance (conductance) on application of the magnetic field decreases (increases).
Near the critical region (x ~ xc) the effect of magnetic field can become very large in
certain transition-metal oxides, giving rise to large MR. We have defined the MR as
( S p/ p )( H, T) = [p( H, T) - p( T ) ]/ p( T ), where p( T ) is the resistivity in zero applied field
at temperature T and p(H, T) is the same in an applied field H. This large MR is seen
in doped LaMnO3 and LaCoO3 systems. The MR in the hole-doped LaMnO3 system
is so large that it is often called the giant magnetoresistance. The giant magnetoresistance
has become a topic of much current interest and a thorough discussion on it is
beyond the scope of this article [9-15]. However, we present representative data to show
the spectacular effect of the magnetic field on the electrical resistivities of some of these
oxides.

Kết quả (Việt) 1:

Đối với tất cả các mẫu mà chúng tôi đã nghiên cứu, giao lộ dẫn G(V) có thểthể hiện ở dạng tổng quát cho tôi ~ < 50mV:Số mũ nằm trong phạm vi 1 > # > 0,5 và V * là một hằng số. Bằng không thiên vịdẫn đi ~ 0 như chuyển tiếp MI tiếp cận từ phía kim loại. (Lưu ýmà, thực nghiệm, thường xuyên đi có thể không có xu hướng không như nhà nước cách nhiệt làtiếp cận. Điều này có nghĩa là một giao lộ đường hầm tưởng.) Các hằng số V * trong phương trình(10) đại diện cho một số quy mô năng lượng đó có xu hướng không khi quá trình chuyển đổi tiếp cận.Giữ trong giai điệu với phương trình 7, nếu chúng tôi xác định G(V) là đại diện cho g(e), chúng tôi có thểxác định V * với A / e ở đặc biệt trường hợp khi # = 0,5. Trong hình 20, chúng tôi đã vẽ các'đường hầm' # số mũ là một hàm của x là LaNixCol_xO3 và tương tự cho cácHệ thống NaxTayW1-yO3 như là một hàm của x-y. Cho cả hệ thống, / x ~ 1 như là quan trọngvùng tiếp cận,Sự biến đổi quan sát thấy ở G(V) khi quá trình chuyển đổi MI tiếp cận phản ánh bản chấtcủa g(e) gần gũi với e = 0 khi hệ thống phát triển từ screeened Coulomb-interactiondominatedHệ thống bằng kim loại cách điện Coulomb-tương tác thống trị tầm xatrong đó có một khoảng cách Coulomb. Về mặt cách nhiệt, khi Coulomb gap mở ra,g(e) mật độ quốc gia có một sự phụ thuộc bậc hai vào e (tức là g(e) oc e2). Sự tiến hóa/ x từ/x = 0,5 trong chế độ yếu địa hoá đến/x = 1 ở địa phương mạnh mẽchế độ có thể là một tiền chất của khoảng cách này mở cửa cách nhiệt bên. Gần đây mộtlý thuyết nhất quán tự đã được phát triển cho sự chuyển đổi MI chất rắn không trật tựmà cho thấy sự tăng trưởng của khoảng cách giả hiệu quả trong g(e) là hệ thống đi từkim loại cách điện [54]. Hy vọng rằng bất kỳ lý thuyết phù hợp tự chuyển tiếp MItrong một hệ thống không trật tự và tương quan cần giải thích hành vi này của g(e) như là một chức nănge là MI quá trình chuyển đổi tiếp cận.Vai trò của mối tương quan mạnh mẽ trong việc xác định đường hầm nhà nước bình thườngdẫn cao-Tc cuprates là một chủ đề quan tâm hiện nay. Nó không phải là khả năng thế mạnhtương quan là nguồn gốc của hành vi quan sát của chúng tôi cũng. Quát các quan sát của một đỉnh giống như ngâm trong G(V) gần bằng không thiên vị trong một số lượng lớn các ôxít (vàkhông có trong cuprates một mình) là một điểm mà cần đặc biệt chú ý.6. tác động của từ trường trên phương tiện giao thông điện tử gần cácchất cách điện kim loại chuyển tiếpNó đã được hiển thị trước đó trong chế độ yếu địa hoá từ trườngngăn chặn các hiệu ứng lượng tử can thiệp và một người thấy một ông tiêu cực, tức là cácđiện trở (dẫn) trên các ứng dụng của từ trường giảm (tăng lên).Gần khu vực quan trọng (x ~ xc) ảnh hưởng của từ trường có thể trở thành rất lớn trongnhất định oxit kim loại chuyển tiếp cho tăng đến lớn ông chúng tôi đã xác định ông là(S p / p) (H, T) = [p (H, T) - p (T)] / p (T), nơi p (T) là điện trở suất năm zero áp dụng lĩnh vựctại nhiệt độ T và p (H, T) là giống nhau trong một lĩnh vực ứng dụng H. ÔNG lớn này được nhìn thấytrong hệ sườn của LaMnO3 và LaCoO3. MR trong hệ thống LaMnO3 doped lỗlà rất lớn nó thường được gọi là làm khổng lồ. Làm khổng lồđã trở thành một chủ đề của nhiều quan tâm đến hiện tại và một cuộc thảo luận kỹ lưỡng trên nó làvượt ra ngoài phạm vi của bài viết này [9-15]. Tuy nhiên, chúng tôi trình bày các dữ liệu đại diện để hiển thịCác hiệu ứng ngoạn mục của từ trường trên điện resistivities của một số người trong số nàyoxit.

Kết quả (Việt) 2:

Đối với tất cả các mẫu mà chúng tôi đã nghiên cứu, độ dẫn điện nối G (V) có thể được
thể hiện dưới dạng chung của tôi ~ <50mV:
Số mũ nằm trong khoảng 1> #> 0,5 V * là một hằng số. Các số không thiên vị
dẫn Go ~ 0 như quá trình chuyển đổi MI được tiếp cận từ phía kim loại. (Lưu ý
rằng, thực nghiệm, thường là Go có thể không có xu hướng không như trạng thái cách điện được
tiếp cận. Điều này có thể có nghĩa là một ngã ba đường hầm không lý tưởng.) V * hằng số trong phương trình
(10) đại diện cho một số quy mô của năng lượng mà có xu hướng không như quá trình chuyển đổi đang đến gần.
Giữ nhịp với phương trình 7, nếu chúng ta xác định G (V) là đại diện cho g (e), chúng ta có thể
xác định V * A / e trong trường hợp đặc biệt khi # = 0,5. Trong hình 20, chúng tôi đã âm mưu các
"đường hầm" mũ # như là một hàm của x cho LaNixCol_xO3 và tương tự cho các
hệ thống NaxTayW1-yO3 như một chức năng của y x-. Đối với cả hai hệ thống, / x ~ 1 là quan trọng
khu vực được tiếp cận,
Các biến thể quan sát thấy trong G (V) là quá trình chuyển đổi MI là tiếp cận phản ánh bản chất
của g (e) gần e = 0 như hệ thống tiến hóa từ screeened Coulomb- interactiondominated
hệ thống kim loại đến một tầm xa cách điện Coulomb tương tác chiếm ưu thế
trong đó có một khoảng cách Coulomb. Về mặt cách điện, khi khoảng cách Coulomb mở ra,
mật độ g (e) của các quốc gia có một sự phụ thuộc bậc hai trên e (tức là g (e) oc e2). Sự phát triển
của / x từ / x = 0,5 ở chế độ yếu khu trú / x = 1 trong địa phương mạnh mẽ
chế độ có thể là một tiền chất của khoảng cách mở này lên trên mặt cách điện. Gần đây, một
lý thuyết tự phù hợp đã được phát triển cho quá trình chuyển đổi MI trong chất rắn mất trật tự
trong đó cho thấy sự tăng trưởng của các giả khoảng cách hiệu quả trong g (e) khi hệ thống đi từ
kim loại cách điện [54]. Người ta cho rằng bất kỳ tự phù hợp lý thuyết của quá trình chuyển đổi MI
trong một hệ thống mất trật tự và tương quan nên giải thích hành vi này của g (e) như là một chức năng
của e như quá trình chuyển đổi MI là tiếp cận.
Vai trò của sự tương quan mạnh mẽ trong việc xác định chuẩn tắc nhà nước hầm
dẫn của cuprates-Tc cao là một chủ đề quan tâm hiện nay. Nó không phải là không chắc rằng mạnh mẽ
tương quan là nguồn gốc của các hành vi quan sát của chúng tôi cũng có. Tổng quát của việc quan sát một nhúng đỉnh giống như trong G (V) gần bằng không thiên vị trong một số lượng lớn các oxit (và
không chỉ riêng cuprates) là một điểm mà cần đặc biệt chú ý.
6. Các tác dụng của từ trường về vận chuyển điện tử gần
kim loại chuyển tiếp cách ly
Nó đã được thể hiện trước đó trong chế độ một cách yếu ớt địa phương từ trường
ngăn chặn các hiệu ứng nhiễu lượng tử và người ta thấy một MR tiêu cực, tức là
kháng (dẫn) trên ứng dụng của từ trường giảm (tăng).
gần khu vực quan trọng (x ~ xc) ảnh hưởng của từ trường có thể trở nên rất lớn trong
một số oxit kim loại chuyển tiếp, làm tăng MR lớn. Chúng tôi đã xác định MR là
(S p / p) (H, T) = [p (H, T) - p (T)] / p (T), trong đó p (T) là điện trở suất trong lĩnh vực ứng dụng bằng không
tại nhiệt độ T và p (H, T) là như nhau trong một H. lĩnh vực ứng dụng MR lớn này được nhìn thấy
trong các hệ thống LaMnO3 và LaCoO3 pha tạp. MR trong hệ thống LaMnO3 lỗ pha tạp
là rất lớn mà nó thường được gọi là từ trở khổng lồ. Các từ trở khổng lồ
đã trở thành một chủ đề của nhiều sự quan tâm hiện nay và một cuộc thảo luận kỹ lưỡng về nó là
vượt ra ngoài phạm vi của bài viết này [9-15]. Tuy nhiên, chúng tôi trình bày dữ liệu đại diện để hiển thị
các hiệu ứng ngoạn mục của từ trường trên resistivities điện của một số
oxit.