Aik (R)Pool(R)l Ei(R)-Ek (R)]dR (3.

Aik (R)Pool(R)l Ei(R)-Ek (R)]dR (3.48) where Aik spontaneous transition probability, which depends on R because the electronic functions of the collision pair on R (AB) depend and Peol (R) is the probability per unit time that the distance between A and B in the range from R to From (3.48) it can be seen that the intensity profile of the collision broadened line reflects the difference of the potential c Let V(R) be the interaction potential between the ground-state atom A and its collision partner The probability that B has a distance between R and R+ dR is proportional to 4T R2 dR and in thermal equilibrium) to the Boltz- mann factor expl-V(R)/kT]. The number N (R) of collision partners B with distance R from A is therefore (3.49) where No is the average density of atoms B. Because the intensity of an ab- sorption line is proportional to the density of absorbing atoms while they are forming collision pairs, the intensity profile of the absorption line can be writ- V (R) d 1(a) R exp [Vi(R) Vk (R) dR (3.50) used. Measuring the line profile as a function of temperature yields di(a) T) V (R)

Kết quả (Việt) 1:

Tiến sĩ AIK (R)Pool(R) l Ei(R)-Ek (R)] (3.48) nơi Aik tự phát chuyển đổi xác suất, mà phụ thuộc vào R vì phụ thuộc vào các chức năng điện tử của cặp va chạm trên R (AB) và Peol (R) là xác suất cho một đơn vị thời gian đó khoảng cách giữa A và B trong khoảng từ R đến từ (3,48) nó có thể được nhìn thấy rằng tiểu sử cường độ va chạm mở rộng dòng phản ánh sự khác biệt của các tiềm năng c cho V(R) tiềm năng tương tác giữa các nguyên tử trạng thái mặt đất A và đối tác của họ collision xác suất B có một khoảng cách giữa R và R + dR là tỷ lệ thuận với 4T R2 dR và cân bằng nhiệt) để Boltz - mann yếu tố bạ-V (R) /kT]. Số N (R) va chạm với các đối tác B khoảng cách R từ A là do đó (3.49) không là mật độ trung bình của các nguyên tử sinh Bởi vì cường độ của một dòng ab-sorption là tỷ lệ thuận với mật độ hấp thụ nguyên tử trong khi họ đang hình thành cặp va chạm, tiểu sử cường độ hấp thụ dòng có thể là lệnh - V (R) d 1(a) R exp [Vi(R) Vk (R) dR (3,50) được sử dụng. Đo dòng tiểu sử là một hàm của nhiệt độ sản lượng di(a) T) V (R)

Kết quả (Việt) 2:

Aik (R) Hồ bơi (R) l Ei (R) -Ek (R)] DR (3,48), nơi Aik tự xác suất chuyển, mà phụ thuộc vào R vì các chức năng điện tử của cặp va chạm trên R (AB) phụ thuộc và Peol ( R) là xác suất cho mỗi đơn vị thời gian là khoảng cách giữa A và B trong khoảng từ R đến từ (3.48) ta có thể thấy rằng hồ sơ cường độ dòng va chạm mở rộng phản ánh sự khác biệt về tiềm năng c Hãy V (R) có khả năng tương tác giữa các trạng thái cơ nguyên tử A và đối tác va chạm của nó xác suất mà B có một khoảng cách giữa R và R + DR là tỷ lệ thuận với 4T R2 DR và ​​trong trạng thái cân bằng nhiệt) đến Boltz- mann yếu tố expl-V (R) / KT]. Do đó, số N (R) của các đối tác va chạm B với khoảng cách R từ A là (3,49), nơi có là mật độ trung bình của các nguyên tử B. Bởi vì cường độ của một dòng hấp phụ AB- là tỷ lệ thuận với mật độ hấp thụ nguyên tử trong khi họ đang tạo thành cặp va chạm, hồ sơ cường độ dòng hấp thụ có thể được writ- V (R) d 1 (a) R exp [Vi (R) Vk (R) DR (3.50) được sử dụng. Đo hồ sơ dòng như một chức năng của sản lượng nhiệt độ di (a) T) V (R)