Eq. (8.17) accounts for the attenua

Eq. (8.17) accounts for the attenuation of the emitted photons. Since
the number of incident-charge particles remains constant until they are
absorbed at the end of their range, no attenuation term is included in
the model of Eq. (8.17). For charged-particles, the stopping power
can be determined in advance, see section 3.3. Therefore, the integral
along the path of the incident charged-particle along in Eq. (8.17), can
be performed over energy, leading to the model:
where is the energy of the incident beam of charged-particles, and
is the beam’s energy after traveling a distance in the inspected material.
The production cross-section, in the model of Eq. (8.18),
can be evaluated, see reference [272]. Other parameters in Eq. (8.18)
can be determined in advance from physical properties or calibration,
enabling the determination of the atomic-density of the element of interest
from a count rate measured at a photon energy, characteristic
of the element of interest (see Table 8.13 for the of some elements).
Two limits of the measurements model of Eq. (8.18) have some useful
detection implications.
If the object to be inspected is small, less than 1 mg in mass, then
one can neglect the energy-loss charged-particles encounter in the object.
Then, all energy-dependent terms in Eq. (8.18) can be assigned
constant values, equal to their values at the incident energy. Also photon
attenuation can be neglected in such a small target. Eq. (8.18) is
then be simplified for a small thickness, to the model:
Then, the x-ray count rate is directly a linear function of the concentration
of the element, producing x-rays at energy This is obviously
a simple but crude model. The other extreme is to consider a thick target
in which the incident beam loses all its energy. Then the upper limit
of the first integral in Eq. (8.17) becomes equal to its range, and the
upper energy limit of integration in Eq. (8.18) becomes equal to zero.
This makes it possible to calculate the integrals in Eq. (8.18) without
determining the target thickness, since beam’s interactions will all occur
within a distance less than its range. Therefore, while the advantage
of a thin target is the ability to linearly relate count rate to concentration
by Eq. (8.19), the thick target eliminates the need to measure the
target thickness. However, one should keep in mind that a thin target
is merely a target of a thickness less than the range of the employed

Kết quả (Việt) 1:

EQ. (8.17) các tài khoản cho sự suy giảm của photon phát ra. Kể từsố lượng các sự cố-phí hạt vẫn không đổi cho đến khihấp thụ vào phạm vi của họ, không có sự suy giảm hạn được bao gồm trongMô hình Eq. (8.17). Cho trả-hạt, lực đẩy được dừngcó thể được xác định trước, xem phần 3.3. Do đó, là tích phândọc theo con đường của sự cố trả-hạt dọc theo trong Eq. (8.17), có thểđược thực hiện trên năng lượng, dẫn đến các mô hình:năng lượng của các chùm tia khi gặp sự cố của trả-hạt, ở đâu vàCác chùm tia năng lượng là sau khi đi du lịch một khoảng cách trong các tài liệu inspected.Phần sản xuất, trong mô hình Eq. (8,18),có thể được đánh giá, xem tham khảo [272]. Các tham số trong Eq. (8,18)có thể được xác định trước từ tính chất vật lý hoặc hiệu chuẩn,cho phép xác định nguyên tử với mật là yếu tố quan tâmtừ một tỷ lệ tính đo tại một năng lượng photon, đặc trưngcủa các yếu tố quan tâm (xem bảng 8.13 cho các của một số yếu tố).Hai giới hạn của các mô hình số đo của Eq. (8,18) có một số hữu íchphát hiện ý nghĩa.Nếu đối tượng để được kiểm tra là nhỏ, ít hơn 1 mg trong khối lượng, sau đómột có thể bỏ bê các cuộc gặp gỡ hạt trả mất mát năng lượng trong các đối tượng.Sau đó, tất cả phụ thuộc vào năng lượng giá trị trong Eq. (8,18) có thể được chỉ địnhgiá trị liên tục, tương đương với giá trị của họ tại năng lượng khi gặp sự cố. Photon cũngsự suy giảm có thể được bỏ qua trong một mục tiêu nhỏ. EQ. (8,18) làthen be simplified for a small thickness, to the model:Then, the x-ray count rate is directly a linear function of the concentrationof the element, producing x-rays at energy This is obviouslya simple but crude model. The other extreme is to consider a thick targetin which the incident beam loses all its energy. Then the upper limitof the first integral in Eq. (8.17) becomes equal to its range, and theupper energy limit of integration in Eq. (8.18) becomes equal to zero.This makes it possible to calculate the integrals in Eq. (8.18) withoutdetermining the target thickness, since beam’s interactions will all occurwithin a distance less than its range. Therefore, while the advantageof a thin target is the ability to linearly relate count rate to concentrationby Eq. (8.19), the thick target eliminates the need to measure thetarget thickness. However, one should keep in mind that a thin targetis merely a target of a thickness less than the range of the employed