We introduce comoving coordinates r

We introduce comoving coordinates r related to the physical coordinates x
by
x = a(t)r (9)
where a(t) is the scale factor. We can then split the velocity field into an unperturbed part which comes from the Hubble expansion and a perturbation,
the so-called peculiar velocity:
v = Hx + a(t)u ≡ Hx + δv. (10)
Since we have four unknowns, but only three equations we must impose an extra condition in order to close the system. We do this by restricting ourselves
to so-called adiabatic perturbations, for which the pressure perturbation is
related to the density perturbation by the speed of sound in the medium:

Kết quả (Việt) 1:

Chúng tôi giới thiệu r tọa độ comoving liên quan đến vật lý tọa độ xbởix = r (t) một (9)nơi a(t) là yếu tố quy mô. Chúng tôi có thể sau đó chia ra trường vận tốc một phần trường mà đến từ sự mở rộng của Hubble và nhiễu loạn,cái gọi là vận tốc riêng:v = Hx + một u (t) ≡ Hx + δv. (10)Kể từ khi chúng tôi có bốn ẩn số, nhưng chỉ có ba phương trình chúng ta phải áp đặt một điều kiện phụ thuộc để đóng hệ thống. Chúng tôi làm điều này bằng cách hạn chế bản thânđể cái gọi là các nhiễu loạn nhiệt, mà nhiễu loạn áp lực làliên quan đến mật độ nhiễu loạn bởi tốc độ của âm thanh trong các phương tiện:

Kết quả (Việt) 2:

Chúng tôi giới thiệu comoving tọa độ r liên quan đến tọa độ vật lý x
bởi
x = a (t) r (9)
, nơi một (t) là các yếu tố quy mô. Sau đó chúng tôi có thể chia nhỏ các trường vận tốc thành một phần không thể không xúc động mà xuất phát từ việc mở rộng Hubble và nhiễu loạn,
cái gọi là vận tốc đặc biệt:
v = HX + a (t) u ≡ HX + δv. (10)
Vì chúng ta có bốn ẩn số, nhưng chỉ có ba phương trình chúng ta phải áp đặt một điều kiện thêm để đóng hệ thống. Chúng tôi làm điều này bằng cách hạn chế mình
để cái gọi là nhiễu loạn đoạn nhiệt, mà các nhiễu loạn áp lực
liên quan đến các nhiễu loạn mật độ bằng tốc độ của âm thanh trong môi trường: