where the first term on the right-h

where the first term on the right-hand side is the contribution of the electric dipole (E1) term previously given in Eq. 24; the second term, in which p denotes the momentum of an electron, is that of magnetic dipole (M1); and the third term is that of an electric quadrupole transition (E2). Provided that (r)mn is about the radius of a hydrogen atom
(0.5 Å) and ωmn is 1015 rad/s for visible light, radiative lifetimes estimated from Eq. 26 and
36 are ~10–8 s for E1, ~10–3 s for M1, and ~10–1 s for E2.
E1-transitions are forbidden (parity forbidden) for f-f and d-d transitions of free rare-
earth ions and transition-metal ions because the electron configurations, and hence the
parities of the initial and final states, are the same. In crystals, however, the E1 transition
is partially allowed by the odd component of the crystal field, and this partially allowed
or forced E1 transition has the radiative lifetime of ~10–3 s. (See 3.2).
where the first term on the right-hand side is the contribution of the electric dipole (E1) term previously given in Eq. 24; the second term, in which p denotes the momentum of an electron, is that of magnetic dipole (M1); and the third term is that of an electric quadrupole transition (E2). Provided that (r)mn is about the radius of a hydrogen atom
(0.5 Å) and ωmn is 1015 rad/s for visible light, radiative lifetimes estimated from Eq. 26 and
36 are ~10–8 s for E1, ~10–3 s for M1, and ~10–1 s for E2.
E1-transitions are forbidden (parity forbidden) for f-f and d-d transitions of free rare-
earth ions and transition-metal ions because the electron configurations, and hence the
parities of the initial and final states, are the same. In crystals, however, the E1 transition
is partially allowed by the odd component of the crystal field, and this partially allowed
or forced E1 transition has the radiative lifetime of ~10–3 s. (See 3.2).

Kết quả (Việt) 1:

nơi số hạng đầu tiên trên bên phải là sự đóng góp của thuật ngữ điện lưỡng cực (E1) trước đây được đưa ra trong Eq. 24; nhiệm kỳ thứ hai, trong đó p là động lượng của một electron, là của từ tính lưỡng cực (M1); và nhiệm kỳ thứ ba là một quá trình chuyển đổi điện quadrupole (E2). Với điều kiện là (r) mn là về bán kính của một nguyên tử hiđrô(0,5 Å) và ωmn là 1015 rad/s cho ánh sáng khả kiến, bức xạ kiếp sống ước tính từ Eq. 26 và36 là ~ 10-8 s E1, ~ 10-3 s cho M1 và ~ 10-1 s cho E2.Quá trình chuyển đổi E1 bị cấm (tương đương cấm) cho f-f và quá trình chuyển đổi d-d của miễn phí hiếm-trái đất các ion và các ion kim loại chuyển tiếp bởi vì cấu hình điện tử, và do đó cácparities kỳ ban đầu và cuối cùng, đều giống nhau. Trong tinh thể, Tuy nhiên, quá trình chuyển đổi E1một phần được cho phép bởi các thành phần lẻ của lĩnh vực tinh thể, và điều này một phần được phéphoặc buộc E1 chuyển tiếp có cả thời gian bức xạ ~ 10-3 s. (xem 3.2).nơi số hạng đầu tiên trên bên phải là sự đóng góp của thuật ngữ điện lưỡng cực (E1) trước đây được đưa ra trong Eq. 24; nhiệm kỳ thứ hai, trong đó p là động lượng của một electron, là của từ tính lưỡng cực (M1); và nhiệm kỳ thứ ba là một quá trình chuyển đổi điện quadrupole (E2). Với điều kiện là (r) mn là về bán kính của một nguyên tử hiđrô(0,5 Å) và ωmn là 1015 rad/s cho ánh sáng khả kiến, bức xạ kiếp sống ước tính từ Eq. 26 và36 là ~ 10-8 s E1, ~ 10-3 s cho M1 và ~ 10-1 s cho E2.Quá trình chuyển đổi E1 bị cấm (tương đương cấm) cho f-f và quá trình chuyển đổi d-d của miễn phí hiếm-trái đất các ion và các ion kim loại chuyển tiếp bởi vì cấu hình điện tử, và do đó cácparities kỳ ban đầu và cuối cùng, đều giống nhau. Trong tinh thể, Tuy nhiên, quá trình chuyển đổi E1một phần được cho phép bởi các thành phần lẻ của lĩnh vực tinh thể, và điều này một phần được phéphoặc buộc E1 chuyển tiếp có cả thời gian bức xạ ~ 10-3 s. (xem 3.2).