collimator size is small because th

collimator size is small because the probability for multiple
scattering is relatively low. As the sample diameter
increases, however, the number of multiply scattered events
increases to a larger value with increase in detector
collimator size as compared to thin targets. Up to a
collimator size of 12 mm, there is a small change in the
number of multiply scattered events, but beyond this
diameter there is sudden rise in the multiply scattered
events as the collimator size increases. This behaviour is
due to the increase in the solid angle subtended by the
detector as the collimator size increases. The contribution
of multiply scattered photon s from these samples is
obtained from a larger volume of the sample, which
increases the acceptance angle at the detector face. This in
turn results in an increase in the number of multiply
scattered photo ns recorded by the de tector.
The plot of observed multiply scatte red events as a
functi on of thickne ss of the c ylindrical sampl e for diff erent
detect or collimat ors is shown in Fig. 5. From this graph, it
can be seen that for each of the detector collimator, the
multiple scattering increases with increase in sample
thickness and saturates after a particular value, called the
saturation thickness. Up to a certain thickness (prior to the
saturation thickness), the number of multiply scattered
photons emerging from the scatterer increases with
increasing sample thickness because of the higher number
of scattering centres provided for the interaction of
incident gamma rays with the sample material. However,
after saturation thickness, the number of photons coming
out of the scatterer does not increase further with increase
in sample thickness because at this value of the thickness,
the probability for absorption within the target sample is
enhanced. Thus a stage is reached when the thickness of the
sample becomes sufficient to compensate for the increase
and decrease of the multiply scattered photons and hence
the number of multiply scattered photons coming out of
the scatterer saturates. It has been found that the
saturation thickness for the cylindrical samples of aluminium is not altered by the variation in detector collimator
size, as the value of the saturation thickness comes out to
be 7 cm, irrespective of the size of the detector collimator.
In Compton cross-section measurements, only the singly
scattered photons entering the detector opening are desired
and the multiply scattered photons act as background
noise. The ‘‘signal-to-noise ratio’’ (ratio of number of
singly scattered events to number of multiply scattered
events) is plotted as a function of size of the detector
collimator (Fig. 6) for the cylindrical samples of different
diameter. It is clear that when the size of the detector
collimator is very large, the signal to noise ratio is low,
indicating the presence of more multiply scattered events in
comparison to the singly scattered events. In order to
increase the ‘‘signal-to-noise ratio’’, multiple scattering
background should be minimised which can be achieved by
using narrow detector collimators. The present measurements support the Monte Carlo calculations (EGS4
package) carried out by Shengli et al. (2000) using
662 keV gamma rays incident upon the concrete wall with
the scattered photons detected at the backscattering angle
of 120 1, that indicated that one can achieve a high signalto-noise ratio by using a narrow beam collimator.
In addition to this ‘‘signal-to-noise ratio’’, another
parameter, called the multiply scattered fraction (MSF),
gives the effect of multiply scattered radiations on the
original signal (singly scattered radiations):
MSF ¼ Nm
N
 m þ Ns , (6)
where N
m and Ns are the multiply and singly scattered
radiation photon fluxes, respectively, detected by the
gamma detector. The singly scattered radiation Ns is
calculated by assuming that the scattered radiations from

Kết quả (Việt) 1:

collimator kích thước nhỏ bởi vì xác suất cho nhiềután xạ là tương đối thấp. Như là đường kính mẫutăng lên, Tuy nhiên, số lượng nhân phân tán sự kiệntăng lên đến một giá trị lớn hơn với sự gia tăng trong phát hiệncollimator các kích thước so với mục tiêu mỏng. Lên đến mộtcollimator kích thước của 12 mm, đó là một thay đổi nhỏ trong cácsố nhân phân tán sự kiện, nhưng ngoài nàyđường kính có là tăng đột ngột trong nhân phân tánsự kiện như tăng kích thước của collimator. Hành vi này làdo sự gia tăng trong góc khối đối diện với cácphát hiện như tăng kích thước của collimator. Sự đóng gópmultiply rải rác photon s từ các mẫu làthu được từ một khối lượng lớn hơn của mẫu, màtăng góc chấp nhận lúc phát hiện khuôn mặt. Điều này trongbiến kết quả trong sự gia tăng trong số lượng multiplyrải rác ảnh ns được thu âm bởi de tector.Cốt lõi của quan sát nhân scatte các sự kiện màu đỏ như mộtfuncti trên của thickne ss c ylindrical sampl e cho khác tiểuphát hiện hoặc collimat ors Hiển thị trong hình 5. Từ biểu đồ này, nócó thể được nhìn thấy rằng đối với mỗi collimator phát hiện, cácnhiều sự tán xạ tăng với sự gia tăng trong mẫuđộ dày và saturates sau khi một giá trị cụ thể, được gọi là cácđộ dày bão hòa. Lên đến một độ dày nhất định (trước khi cácbão hòa độ dày), số lượng multiply rải rácphoton đang nổi lên từ tăng scatterer vớităng độ dày mẫu vì số lượng caocủa Trung tâm cung cấp cho sự tương tác của tán xạsự cố tia gamma với các tài liệu mẫu. Tuy nhiên,sau khi bão hòa dày, số lượng các photon đếnra khỏi scatterer không tăng thêm với tăngmẫu dày bởi vì lúc này giá trị của độ dày,xác suất cho sự hấp thụ trong mục tiêu mẫunâng cao. Do đó một giai đoạn đến khi độ dày của cácmẫu trở nên đủ để bù đắp cho sự gia tăngvà giảm các multiply rải rác photon và do đósoá löôïng multiply rải rác photon đến trongscatterer saturates. Nó đã được tìm thấy rằng cácbão hòa độ dày cho các mẫu hình trụ nhôm không được thay đổi bởi các biến thể trong phát hiện collimatorKích cỡ, như giá trị của độ dày bão hòa đi ralà 7 cm, không phân biệt kích thước của collimator phát hiện.Trong đo đạc mặt cắt ngang Compton, chỉ các đơn lẻphân tán photon vào cửa phát hiện được mong muốnvà các multiply rải rác photon hành động như là nền tảngtiếng ồn. '' Tín hiệu-to-noise ratio'' (tỷ lệ của số lượngCác sự kiện đơn lẻ phân tán để số lượng nhân phân tánsự kiện) vẽ như là một chức năng của các kích thước của các máy dòcollimator (hình 6) cho các mẫu hình trụ của khác nhauđường kính. Nó là rõ ràng rằng khi kích thước của các máy dòcollimator là rất lớn, các tín hiệu tỉ lệ nhiễu là thấp,chỉ ra sự hiện diện của nhiều nhân rải rác trong các sự kiệnso với các sự kiện đơn lẻ rải rác. Đểtăng '' tín hiệu-to-noise ratio'', nhiều tán xạnền nên được giảm thiểu mà có thể đạt được bởisử dụng máy dò hẹp collimators. Các số đo có hỗ trợ các tính toán Monte Carlo (EGS4gói) được thực hiện bằng cách sử dụng (2000) Shengli et al.662 keV tia gamma sự cố khi các bức tường bê tông vớiphân tán photon được phát hiện ở góc backscattering120 1, mà chỉ ra rằng một trong những có thể đạt được một tỷ lệ cao signalto-tiếng ồn bằng cách sử dụng một chùm hẹp collimator.Ngoài này '' tín hiệu-to-noise ratio'', mộttham số, được gọi là các phần nhân phân tán (MSF),cho tác dụng của tia phóng xạ nhân rải rác về cáctín hiệu ban đầu (đơn lẻ phân tán tia phóng xạ):MSF ¼ NmNm þ Ns, (6)nơi Nm và Ns là các nhân và đơn lẻ phân tánbức xạ photon chất, tương ứng, được phát hiện bởi cácMáy dò gamma. Bức xạ phân tán đơn lẻ Nstính toán bằng cách giả sử rằng các tia phóng xạ phân tán từ

Kết quả (Việt) 2:

Kích thước ống chuẩn trực là nhỏ vì xác suất cho nhiều
tán xạ là tương đối thấp. Khi đường kính mẫu
tăng lên, tuy nhiên, số lượng các sự kiện nhân rải rác
tăng đến một giá trị lớn hơn với sự gia tăng trong máy dò
kích thước ống chuẩn trực so với mục tiêu mỏng. Lên đến một
kích thước ống chuẩn trực của 12 mm, có một thay đổi nhỏ trong
số các sự kiện nhân nằm rải rác, nhưng ngoài này
có đường kính có sự gia tăng đột ngột về nhân nằm rải rác
các sự kiện như các collimator tăng kích thước. Hành vi này là
do sự gia tăng trong góc khối subtended bởi các
máy dò như các collimator tăng kích thước. Sự đóng góp
của nhân rải rác photon s từ các mẫu được
lấy từ một khối lượng lớn hơn của mẫu, mà
làm tăng góc thu theo mặt detector. Điều này
lần lượt kết quả trong một gia tăng về số lượng các nhân
ns ảnh rải rác ghi lại bởi de tector.
Cốt truyện của quan sát nhân scatte sự kiện màu đỏ như một
functi trên của thickne ss của c ylindrical sampl e cho diff erent
phát hiện hoặc ORS collimat là thể hiện trong hình. 5. Từ biểu đồ này, nó
có thể được nhìn thấy rằng đối với mỗi của ống chuẩn trực dò, sự
tán xạ nhiều tăng lên cùng với sự gia tăng trong mẫu
dày và bão hòa sau khi một giá trị đặc biệt, được gọi là
độ dày bão hòa. Lên đến một độ dày nhất định (trước khi
độ dày bão hòa), số lượng nhân rải rác
photon mới nổi từ tăng scatterer với
tăng độ dày mẫu vì số lượng cao
của trung tâm tán xạ cung cấp cho sự tương tác của
các tia tới gamma với các nguyên liệu mẫu. Tuy nhiên,
sau khi độ dày bão hòa, số lượng photon tới
ra khỏi scatterer không tăng hơn nữa với sự gia tăng
độ dày mẫu vì lúc này giá trị của độ dày,
xác suất cho sự hấp thụ trong các mẫu mục tiêu được
nâng cao. Vì vậy, một giai đoạn đạt được khi độ dày của
mẫu trở nên đủ để bù đắp cho việc tăng
và giảm của các photon nhân rải rác và do đó
số lượng photon nhân phân tán ra khỏi
các scatterer bão hòa. Nó đã được tìm thấy rằng
độ dày bão hòa đối với các mẫu hình trụ bằng nhôm không bị thay đổi bởi sự biến thiên trong máy dò collimator
kích thước, như là giá trị của độ dày bão hòa đi ra
là 7 cm, không phụ thuộc vào kích thước của ống chuẩn trực dò.
Trong Compton đo mặt cắt ngang, chỉ đơn lẻ
photon phân tán vào việc mở máy phát hiện được mong muốn
và các photon nhân rải rác hoạt động như nền
tiếng ồn. Các '' tín hiệu-to-noise tỷ lệ '' (tỷ lệ của số lượng
các sự kiện đơn lẻ nằm rải rác với số nhân rải rác
các sự kiện) được vẽ như một hàm của kích thước của máy dò
tia chuẩn trực (Hình 6). Đối với các mẫu hình trụ khác nhau
đường kính. Rõ ràng là khi kích thước của máy dò
collimator là rất lớn, các tín hiệu để tiếng ồn tỷ lệ thấp,
chỉ ra sự hiện diện của các sự kiện nhân hơn nằm rải rác trong
so sánh với các sự kiện đơn lẻ rải rác. Để
tăng '' tín hiệu-to-noise tỷ lệ '', nhiều tán xạ
nền nên được giảm thiểu mà có thể đạt được bằng cách
sử dụng máy dò collimators hẹp. Các phép đo hiện tại hỗ trợ các tính toán Monte Carlo (EGS4
gói) được thực hiện bởi Shengli et al. (2000) sử dụng
662 keV các tia gamma trên tường bê tông với
các photon tán xạ phát hiện ở góc tán xạ ngược
của 120 1, đó chỉ ra rằng người ta có thể đạt được một tỷ lệ signalto tiếng ồn lớn bằng cách sử dụng một chùm tia chuẩn trực hẹp.
Ngoài này ' 'tín hiệu-to-noise tỷ lệ' ', một
tham số, gọi là phần nhân nằm rải rác (MSF),
cung cấp cho các ảnh hưởng của bức xạ nhân nằm rải rác trên các
tín hiệu ban đầu (bức xạ đơn lẻ nằm rải rác):
MSF ¼ Nm
N?
? m þ Ns,
(6), nơi N
m và Ns là nhân và đơn lẻ phân tán
luồng bức xạ photon, tương ứng, được phát hiện bởi các
máy dò gamma. Các bức xạ đơn lẻ rải rác Ns được
tính toán bằng cách giả định rằng bức xạ tán xạ từ