process, described in section 3.4.

process, described in section 3.4. The bremsstrahlung photons, in
turn, can cause the excitation of atoms, and subsequent XRF emissions.
Beta-emitting sources are used for this purpose, since the amount of
bremsstrahlung radiation produced by heavier charged-particles is very
small, due to their large mass.
Charged-Particle Excitation
High-energy charged-particles are used as external sources for atomic
excitation, in a process refereed to as PIXE (particle-induced x-ray emission)
[271, 267]. Electron beams are not preferred for such applications,
since their bremsstrahlung effect produces a strong continuous
background signal that makes it difficult to segregate XRF signals. Protons
or alpha-particles (0.1 to 10 MeV in energy) are usually used in
PIXE, as they can deposit significant amount of energy within a short
distance. While a positively-charged particle with a few MeV in energy
can penetrate the coulomb electrostatic field of a light nuclei (low
atomic-number) causing activation, see section 8.2, it is unlikely for such
particles to overcome the field associated with a heavier nuclei. Instead,
charged-particles as they are slowed down, will impart their energy to
the electron of the atom creating vacancies in the inner electronic shells.
This excitation of the atom leads to the release of x-rays, as electrons
from higher orbits lose energy by moving into vacated lower shells. This
is the same x-ray fluorescence (XRF) process triggered by photon sources,
as explained in sections 8.7.1 and 8.7.2. However, charged-particles are
particularly advantageous when dealing with small samples (on the order
of a few millimeters), or with aerosols or gases, where the cross-section
for charged-particle interaction is much higher than that of photons.
Measurement Model. The x-ray count rate at energy from a
particular element by PIXE can be represented by a measurement model
similar to that of Eq. (8.12):
where G is a system constant that takes into account the source strength,
detection efficiency and system geometry, is the atomic-density of the
element that produces the XRF photons at an energy with a fluorescence
yield of is the microscopic cross-section for producing
these XRF photons, is the total cross-section of the emitted photons,
is the distance traveled by the charged-particle in the inspected material,
and and are incremental distances in the direction of the incident
beam and the emitted photons, respectively. The exponential term in

Kết quả (Việt) 1:

quá trình, được mô tả trong phần 3.4. Photon bremsstrahlung, tronglần lượt, có thể gây ra kích thích của nguyên tử, và sau đó XRF phát thải.Phiên bản beta phát ra nguồn được sử dụng cho mục đích này, kể từ khi số lượngbremsstrahlung bức xạ được sản xuất bởi nặng hơn trả-hạt là rấtnhỏ, do khối lượng lớn của họ.Kích thích hạt trảNăng lượng cao trả-hạt được sử dụng làm nguồn bên ngoài cho nguyên tửkích thích, trong quá trình một refereed để như PIXE (tia x gây ra hạt phát thải)[271, 267]. Chùm tia điện tử không được ưa thích cho các ứng dụng,từ của bremsstrahlung có hiệu lực sản xuất một mạnh liên tụcnền tín hiệu mà làm cho nó khó khăn để phân biệt XRF tín hiệu. Protonhoặc hạt anpha (0.1 đến 10 MeV năng lượng) thường được sử dụng trongPIXE, như họ có thể gửi số lượng đáng kể của năng lượng trong một đoạn ngắnkhoảng cách. Trong khi một hạt tích điện dương với một vài MeV năng lượngcó thể xâm nhập trường tĩnh điện coulomb của một hạt nhân nhẹ (thấpnguyên tử-số) gây ra kích hoạt, xem phần 8.2, nó là không cho như vậyhạt để vượt qua lĩnh vực liên kết với một hạt nhân nặng hơn. Thay vào đó,hạt trả như họ làm chậm lại xuống, sẽ truyền đạt của năng lượng đểđiện tử của các nguyên tử tạo vị trí trong các vỏ điện tử bên trong.Này kích thích của nguyên tử dẫn đến việc phát hành của x-quang, như điện tửtừ quỹ đạo cao mất năng lượng bằng cách di chuyển vào vỏ pháo thấp hơn. Điều nàyquá trình cùng một huỳnh quang (XRF) x-quang có được kích hoạt bởi photon nguồn,như được diễn tả trong phần 8.7.1 và 8.7.2. Tuy nhiên, hạt trảđặc biệt thuận lợi khi giao dịch với mẫu nhỏ (trên thứ tựcủa một vài mm), hoặc với bình xịt hoặc khí, nơi mặt cắt ngangĐối với tương tác hạt trả là cao hơn nhiều so với photon.Mô hình đo lường. Tỷ lệ tính x-quang tại năng lượng từ mộtCác yếu tố cụ thể bởi PIXE có thể được biểu diễn bằng một mô hình đo lườngtương tự như Eq. (8,12):đó G là một hằng số hệ thống sẽ đưa vào tài khoản nguồn sức mạnh,hình học hiệu quả và hệ thống phát hiện, là nguyên tử mật độ của cácyếu tố sản xuất XRF tại một năng lượng photon với một huỳnh quangnăng suất là mặt cắt ngang vi cho sản xuấtcác photon XRF, là tất cả mặt cắt ngang của photon phát ra,khoảng cách đi du lịch bằng trả-hạt trong vật liệu inspected,và và là gia tăng khoảng cách theo hướng sự kiệnchùm tia và photon phát ra, tương ứng. Các thuật ngữ mũ trong

Kết quả (Việt) 2:

quá trình, được mô tả trong phần 3.4. Các photon bức xạ hãm, trong
đó, có thể gây ra sự kích thích của các nguyên tử, và lượng khí thải XRF tiếp theo.
Nguồn Beta-phát được sử dụng cho mục đích này, vì lượng
bức xạ bức xạ hãm sản xuất bởi nặng tính các hạt rất
nhỏ, do khối lượng lớn của họ .
Tính-Particle kích thích
năng lượng cao sạc hạt được sử dụng như các nguồn bên ngoài cho nguyên tử
kích thích, trong một quá trình có trọng tài là PIXE (phát xạ x-ray hạt gây ra)
[271, 267]. Chùm electron không được ưa thích cho các ứng dụng như vậy,
kể từ khi tác dụng bức xạ hãm họ sản xuất liên tục mạnh
tín hiệu nền mà làm cho nó khó khăn để phân biệt tín hiệu XRF. Proton
hoặc alpha-hạt (0,1-10 MeV năng lượng) thường được sử dụng trong
PIXE, vì chúng có thể gửi số tiền đáng kể của năng lượng trong một đoạn ngắn
khoảng cách. Trong khi một hạt tích điện dương với một vài MeV năng lượng
có thể thâm nhập vào lĩnh vực điện coulomb của một hạt nhân nhẹ (thấp
nguyên tử số) gây kích hoạt, xem phần 8.2, nó là không cho như vậy
hạt để vượt qua những lĩnh vực liên quan đến một hạt nhân nặng hơn . Thay vào đó,
tính hạt như họ đang bị chậm lại, sẽ truyền đạt năng lượng của mình để
các electron của nguyên tử tạo chỗ trống trong vỏ điện tử bên trong.
Kích thích này của nguyên tử dẫn đến việc phát hành x-quang, các electron
từ quỹ đạo cao hơn bị mất năng lượng bằng cách chuyển sang vỏ dưới bỏ trống. Đây
là giống huỳnh quang x-ray (XRF) quá trình kích hoạt bởi các nguồn photon,
như được giải thích trong phần 8.7.1 và 8.7.2. Tuy nhiên, tính hạt là
đặc biệt thuận lợi khi giao dịch với các mẫu nhỏ (vào thứ tự
của một vài mm), hoặc với các sol khí hoặc chất khí, nơi có mặt cắt ngang
cho sự tương tác tích điện hạt là cao hơn nhiều so với các photon.
Đo lường Model. Tỷ số x-ray ở năng lượng từ một
yếu tố đặc biệt bởi PIXE có thể được đại diện bởi một mô hình đo lường
tương tự như của Eq. (8.12):
trong đó G là hằng số hệ thống mà sẽ đưa vào tài khoản sức mạnh nguồn,
hiệu quả phát hiện và hệ thống hình học, là những nguyên tử có mật độ của các
yếu tố sản xuất các photon XRF tại một năng lượng với một huỳnh quang
năng suất là xuyên qua kính hiển vi phần để sản xuất
các photon XRF, là tổng tiết diện của các photon phát ra,
là khoảng cách đi du lịch bằng các tính hạt trong vật liệu kiểm tra,
và và là khoảng cách gia tăng theo hướng của sự cố
chùm và các photon phát ra, tương ứng . Thuật ngữ theo cấp số nhân