In this study, the simulation of he

In this study, the simulation of heat pipe uses two sets of meshes. The minimum grid sizes are 0.5 mm, 0.2 mm, respectively. An agitated bubbly flow is observed at the bottom region of the pipe as shown in Fig. 8(a). Here, the red circles indicate the bub- bles, and the arrows indicate the corresponding flow directions. As is seen, the behavior of bubbles is quite different from that observed in the 32 mm pipe. The flow pattern is rather agitated due to the movement of bubble clusters (Kaichiro and Ishii,
1984). In this region, the flow direction of bubble cluster is random, including the flow of many clusters being observed in the down- ward direction. The small bubbles coalesce and the slug flow occurs, when the void fraction reaches a certain value. Typically, the value of void fraction is of the order of 0.25–0.3 in case of a con- ventional diameter pipe. However, in case of the present study, the inner diameter of 65 mm provides sufficient space for the bubbles to move upwards before coalescence. Hence, the bubbles have fewer opportunities to coalesce. The moving bubbles dramatically agitate the flow pattern leading to large eddies in the pipe. On the one hand, the disturbance of eddies suppresses the coalescence of bubbles, resulting in the formation of bubble clusters. On the other hand, eddies in pipe promote the lift off of bubbles at the wall and enhance the local convection and heat transfer. When the void fraction increases, or in other terms, when the superficial velocity of the vapor increases, a churn bubble flow pattern is observed as illustrated in Fig. 8(b), as the collision between bubbles becomes more frequent. In addition, the phase change at the interface also plays an important role in the growth of bubbles. Similar flow pat- terns in low superficial velocities have been observed in the air– water two-phase flow experiment reported by Ohnuki and Akimoto (2000).

Kết quả (Việt) 1:

Trong nghiên cứu này, mô phỏng của nhiệt ống sử dụng hai bộ của mắt lưới. Kích thước tối thiểu lưới là 0,5 mm, 0.2 mm, tương ứng. Một dòng chảy giao động bubbly quan sát tại khu vực dưới cùng của ống như minh hoạ trong hình 8(a). Ở đây, các vòng tròn màu đỏ chỉ ra đá-bles, và các mũi tên chỉ hướng dòng chảy tương ứng. Như nhìn thấy, hành vi của bong bóng là khá khác nhau từ đó quan sát thấy trong các đường ống 32 mm. Các mô hình dòng chảy là thay vì giao động do sự chuyển động của bong bóng cụm (Kaichiro và Ishii,1984). trong khu vực này, hướng dòng chảy của bong bóng cụm là ngẫu nhiên, bao gồm dòng chảy của nhiều cụm đang được quan sát thấy trong sự chỉ đạo xuống-phường. Liên hiệp các bong bóng nhỏ và dòng chảy slug xảy ra, khi các phần vô hiệu đạt đến một giá trị nhất định. Thông thường, giá trị của khoảng trống phần là of the Order of 0,25-0,3 trong trường hợp một côn - ventional đường kính ống. Tuy nhiên, trong trường hợp nghiên cứu hiện nay, bên trong đường kính 65 mm cung cấp sufficient không gian cho các bong bóng để di chuyển trở lên trước khi coalescence. Do đó, các bong bóng có ít cơ hội để kết hợp lại. Các bong bóng di chuyển đáng kể khuấy động dòng chảy mô hình dẫn đến lớn eddies trong đường ống. Một mặt, xáo trộn của eddies ngăn chặn coalescence bong bóng, dẫn đến sự hình thành của bong bóng cụm. Mặt khác, eddies trong ống thúc đẩy Thang máy tắt của các bong bóng ở bức tường và tăng cường địa phương đối lưu và nhiệt chuyển. Khi phần vô hiệu tăng, hoặc trong các điều khoản, khi tốc độ superficial của cách làm bay hơi tăng lên, một mô hình dòng chảy khuấy bong bóng là quan sát như minh họa trong hình 8(b), như sự va chạm giữa bong bóng trở nên thường xuyên hơn. Ngoài ra, sự thay đổi giai đoạn tại giao diện cũng đóng một vai trò quan trọng trong sự phát triển của bong bóng. Tương tự như dòng chảy pat-Nhạn ở vận tốc thấp superficial đã được quan sát trong thử nghiệm dòng chảy two-phase máy-nước báo cáo của Ohnuki và Akimoto (2000).

Kết quả (Việt) 2:

Trong nghiên cứu này, các mô phỏng của ống dẫn nhiệt sử dụng hai bộ mạng lưới. Các kích thước lưới tối thiểu là 0.5 mm, 0.2 mm, tương ứng. Một dòng chảy bubbly kích động được quan sát thấy ở các khu vực phía dưới của ống như hình. 8 (a). Ở đây, các vòng tròn màu đỏ chỉ Bles bub-, và các mũi tên chỉ hướng dòng chảy tương ứng. Như được thấy, hành vi của các bong bóng là khá khác nhau từ những gì quan sát trong đường ống 32 mm. Các mô hình dòng chảy khá kích động do sự chuyển động của các cụm bong bóng (Kaichiro và Ishii,
1984). Trong khu vực này, hướng dòng chảy của chùm bong bóng là ngẫu nhiên, bao gồm cả dòng chảy của nhiều cụm được quan sát theo hướng phường tên xuống. Các bong bóng nhỏ kết thành một khối và dòng sên xảy ra, khi khoảng trống phần đạt đến một giá trị nhất định. Thông thường, giá trị void phần là số thứ tự của 0,25-0,3 trong trường hợp của một đường ống có đường kính quy ước con-. Tuy nhiên, trong trường hợp của các nghiên cứu này, đường kính trong 65 mm cung cấp không gian cient rừng đặc dụng fi cho các bong bóng để di chuyển trở lên trước khi sự kết dính. Do đó, các bong bóng có ít cơ hội để kết lại. Các bong bóng di chuyển vận động đáng kể mô hình dòng chảy dẫn đến luồng xoáy lớn trong đường ống. Một mặt, sự xáo trộn của các xoáy nước ức chế sự kết dính của các bong bóng, dẫn đến sự hình thành của các cụm bong bóng. Mặt khác, các xoáy nước trong ống đẩy mạnh nâng tắt của bong bóng vào bức tường và tăng cường đối lưu và truyền nhiệt địa phương. Khi khoảng trống phần tăng lên, hoặc trong điều kiện khác, khi các siêu vận tốc fi tài của tăng hơi, một mô hình dòng chảy bong bóng nổi sóng được quan sát thấy như được minh họa trong hình. 8 (b), là sự va chạm giữa bong bóng trở nên thường xuyên hơn. Ngoài ra, sự thay đổi pha tại giao diện cũng đóng một vai trò quan trọng trong sự phát triển của các bong bóng. Tương tự như đàn chim nhạn dòng pat- trong siêu fi vận tốc thấp tài đã được quan sát thấy ở các nước không khí hai giai đoạn thử nghiệm dòng báo cáo của Ohnuki và Akimoto (2000).