attenuation coefficients for the in

attenuation coefficients for the incident and scattered photon energies, E, and
E, respectively, and p is the density of the medium. Transmission measurements
along AA' and BB' with photons of energy E, and E, will yield the factors
exp (- 2p,pb) and exp ( - 2p,pb) respectively. The ratio of the scattered
intensity to the square root of the product of the transmission intensities will
Photon source.
Energy fz
Photon
Energy f,
D"
D' B' C'
Detector 1
Fig. 1. Model for the analysis of the
effect of fhite geometry. The
average transmission along
the paths CC' and DD' will
not equal the transmission
along the path BOB'.
Pb aperture
"Srn 1
source r
detector
Fig. 2. Plan view of spectrometer
showing geometry of scattered
and transmitted beams.
For a cylindrical object the
average attenuation for the
scattered beam is less than
that encountered by the
transmitted beam. The position
of the lead aperture is
shown. For the investigation
of finite geometry effects, a
Ge(Li) detector replaced the
NaI(T1) detectors.
be independent of any attenuation effect. This is an idealistic example in which
the scattering volume is infinitesimal. When the more realistic case of finite
geometry is considered, the attenuation factors do not cancel completely. For
example, if the scattering volume could be represented by the cube of side 2a
in fig. 1, the average attenuation of the complementary pair of scattered rays
CC' and DD' does not equal that of the central ray. It was predicted from a
simple geometrical model that an apparent increase of about 1% may be
expected in the density measured with the system under consideration. Since
this increase is within the precision of the measurement, it would appear that
the effect will be negligible.
The effect of finite geometry was assessed experimentally by changing the
volume of interaction. This was done using the arrangement shown in fig. 2
in which the diameter of the incident photon beam was varied by means of
circular apertures in 2 mm thick lead sheets. The object used was a cylindrical
vial of diameter 4.8 cm which contained 90 m1 of either water or a sucrose
solution of density 1.34 gcm-3. For each lead mask used the scattered and
transmitted count rates were measured with a Ge(Li) detector.

Kết quả (Việt) 1:

sự suy giảm hệ số cho các nguồn năng lượng photon khi gặp sự cố và phân tán, E, vàE, tương ứng, và p là mật độ của các phương tiện. Số đo truyềndọc theo AA' và BB' với photon năng lượng E, và E, sẽ mang lại những yếu tốđiểm kinh nghiệm (-2p, pb) và điểm kinh nghiệm (-2p, pb) tương ứng. Tỷ lệ của các phân táncường độ để bậc hai của các sản phẩm của cường độ truyền sẽPhoton nguồn.Năng lượng fzPhotonNăng lượng f,D"D' B' C'Đầu báo 1Hình 1. Mô hình cho việc phân tích cácảnh hưởng của hình học fhite. Cáccác truyền tải trung bình dọc theođường dẫn CC' và DD' sẽbằng việc truyền tảidọc theo con đường BOB'.Độ mở ống kính PB"Srn 1nguồn rphát hiệnHình 2. Kế hoạch của quang phổĐang hiển thị các hình học của phân tánvà truyền dầm.Cho một đối tượng hình trụ cácTrung bình sự suy giảm cho cácchùm tia phân tán là ít hơnđó gặp phải bởi cáctruyền chùm. Vị trídẫn độ mở ống kính làHiển thị. Cuộc điều tratác dụng hữu hạn hình học, mộtMáy dò GE(Li) thay thế cácNaI(T1) dò.được độc lập của bất kỳ tác dụng suy giảm. Đây là một ví dụ duy tâm trong đókhối lượng sự tán xạ là infinitesimal. Khi các trường hợp thực tế hơn hữu hạnhình học được coi là, sự suy giảm yếu tố không hủy bỏ hoàn toàn. ChoVí dụ, nếu phần tán xạ có thể được đại diện bởi các khối bên 2atrong hình 1, sự suy giảm trung bình của cặp phân tán tia, bổ sungCC' và DD' không bằng nhau của ray Trung tâm. Nó đã được dự đoán từ mộtMô hình hình học đơn giản có thể rõ ràng tăng khoảng 1%dự kiến trong mật độ đo với hệ thống đang được xem xét. Kể từsự gia tăng này nằm chính xác của đo lường, nó sẽ xuất hiện màhiệu ứng sẽ không đáng kể.Các hiệu ứng của hình học hữu hạn được đánh giá thử nghiệm bằng cách thay đổi cáckhối lượng tương tác. Điều này được thực hiện bằng cách sử dụng sự sắp xếp Hiển thị trong hình 2trong đó đường kính chùm photon sự cố được thay đổi bởi means củakhẩu độ tròn trong 2 mm dày Chì tấm. Đối tượng được sử dụng là một hình trụlọ của đường kính 4,8 cm chứa 90 m1 nước hoặc một Sucrozagiải pháp của mật độ 1.34 gcm-3. Đối với mỗi chính mặt nạ sử dụng các phân tán vàtruyền bá tước tỷ giá được đo với một máy dò Ge(Li).

Kết quả (Việt) 2:

hệ số suy giảm về vụ việc và năng lượng photon phân tán, E, và
E, tương ứng, và p là mật độ của môi trường. Phép đo truyền
dọc AA 'và BB' với các photon năng lượng E, và E, sẽ mang lại những yếu tố
exp (- 2p, pb) và exp (- 2p, pb) tương ứng. Tỷ lệ rải rác
cường với căn bậc hai của các sản phẩm của các cường độ truyền tải sẽ
photon nguồn.
Năng lượng FZ
Photon
Energy f,
D "D 'B' C 'Detector 1 hình. 1. Mô hình phân tích các tác động của fhite hình học. Các truyền tải trung bình dọc theo những con đường CC 'và DD' sẽ không bằng việc truyền dọc theo con đường BOB '. Pb khẩu độ "srn 1 nguồn r dò hình. 2. xem Kế hoạch phổ cho thấy hình học của phân tán dầm và truyền đi. Đối với một hình trụ phản đối sự suy giảm trung bình cho các tia tán xạ thấp hơn mà gặp bởi các chùm tia truyền qua. Các vị trí của khẩu độ dẫn được hiển thị. Đối với việc điều tra các hiệu ứng hình học hữu hạn, một (Li) detector Ge thay thế NaI (T1) lạnh. Độc lập của bất kỳ hiệu ứng suy giảm. Đây là một ví dụ duy tâm, trong đó khối lượng tán xạ là vô cùng nhỏ. Khi các trường hợp thực tế hơn của hữu hạn hình học được coi là, các yếu tố suy giảm không hủy bỏ hoàn toàn. Ví dụ, nếu khối lượng tán xạ có thể được đại diện bởi các lập phương của phía 2a trong vả. 1, sự suy giảm trung bình của các cặp bổ sung của phân tán tia CC 'và DD' không bằng của các ray trung tâm. Nó đã được dự đoán từ một mô hình hình học đơn giản mà một gia tăng rõ ràng trong khoảng 1% có thể được dự kiến trong các mật độ đo với các hệ thống đang được xem xét. Kể từ sự gia tăng này là trong độ chính xác của phép đo, nó sẽ xuất hiện mà hiệu quả sẽ không đáng kể. Hiệu quả của hình học hữu hạn được đánh giá bằng thực nghiệm bằng cách thay đổi khối lượng của tương tác. Điều này đã được thực hiện bằng cách sử dụng bố trí nêu trong vả. 2 trong đó đường kính của chùm photon được thay đổi bằng phương tiện của các lỗ tròn ở 2 mm tấm dẫn dày. Các đối tượng sử dụng là một hình trụ lọ đường kính 4,8 cm trong đó có 90 m1 của nước hoặc một sucrose giải pháp mật độ 1,34 GCM-3. Đối với mỗi mặt nạ dẫn sử dụng rải rác và tỷ lệ số truyền được đo bằng một (Li) detector Ge.