with fast-neutrons, also produce de

with fast-neutrons, also produce delayed-neutrons. Measuring these delayed
neutrons requires that the detection process take place after the
object ceases to be exposed to source neutrons. This can be achieved by
either removal of the exposed object away from the neutron source, or
using a pulsed source. Since delayed-neutron emission occurs only for a
few elements, it offers a high level of specificity for detecting the affected
elements, while not creating interfering emissions by activating background
material. The activation model of Eq. (8.4) is also applicable to
delayed-neutron activation, with the gamma-ray parameters replaced by
the corresponding appropriate neutron parameters.
X-Ray Emission
Photons (produced from x-ray tubes or isotopic sources), or chargedparticles,
can be used to excite an atom, by moving its electrons out
of their orbits. If a bound atomic-electron, say in the shell closest to
the nucleus, the K shell, receives an energy greater than its binding energy,
it will be liberated from the atom, carrying a kinetic energy equal
to the difference between the energy it receives and its binding energy.
The liberated electron will leave a vacancy in the atomic shell that will
be filled by an electron moving from an outer shell. This movement
is accompanied by the immediate (in less than a picosecond) emission
of a photon (x-ray) with an energy equal to the difference between the
binding energies of the two levels. This process is known as x-ray fluorescence
(XRF), and results when an atom is excited by an external
source of an energy slightly greater than the electron’s binding energy.
Electrons moving to the K shell produce the so-called K x-rays, those
moving to the L shell are called L x-rays, and so on. The energy needed
to remove K-shell electrons varies from 13.4 eV for hydrogen to 133.6 keV
for californium [238]. Each transition can arise from any of the angular
momentum and spin states of higher energy levels. Such transitions are
differentiated according to the notation of Siegbahn by adding a Greek
letter and a subscript number after the transition line, with designating
transition from the closest electron shell, and referring to the
strongest line, see for example reference [266]. Therefore, the line
corresponds to transition of an electron from the energy level to
the K shell, where the subscript III refers to an electron with an orbital
angular quantum number equal 2 and a total (orbital plus spin) angular
quantum number of Transition-level notation is also used, as it
identifies directly the two levels between which electron transition takes
place, and as such is a more straightforward and easier notation to use.
The energies, E, in keV of the emitted x-ray corresponding to the K, L

Kết quả (Việt) 1:

với nhanh-neutron, cũng tạo ra neutron trì hoãn. Đo các bị trì hoãnneutron đòi hỏi quá trình phát hiện diễn ra sau khi cácđối tượng không còn được tiếp xúc với nguồn neutron. Điều này có thể đạt được bởimột trong hai loại bỏ các đối tượng tiếp xúc ra khỏi nguồn neutron, hoặcbằng cách sử dụng một nguồn xung. Kể từ khi phát xạ neutron chậm trễ xảy ra chỉ cho mộtvài yếu tố, nó cung cấp một mức độ cao của các đặc trưng để phát hiện các bị ảnh hưởngyếu tố, trong khi không tạo ra lượng khí thải can thiệp bằng cách kích hoạt nềnvật liệu. Các mô hình kích hoạt của Eq. (8.4) cũng được áp dụng chokích hoạt neutron trì hoãn, với các thông số tia gamma được thay thế bằngCác tham số neutron thích hợp tương ứng.Phát xạ tia xPhoton (sản xuất từ tia x ống hoặc đồng vị nguồn), hoặc chargedparticles,có thể được sử dụng để kích thích một nguyên tử, bằng cách di chuyển điện tử của nócủa quỹ đạo của chúng. Nếu một ràng buộc nguyên tử-điện tử, nói trong shell gần nhất đểhạt nhân, vỏ K, nhận được một năng lượng lớn hơn năng lượng ràng buộc,nó sẽ được giải phóng từ các nguyên tử, thực hiện một động năng bằngđể sự khác biệt giữa năng lượng mà nó nhận được và năng lượng ràng buộc.Điện tử đã được giải phóng sẽ để lại một vị trí tuyển dụng trong vỏ nguyên tử sẽđược lấp đầy bởi một điện tử di chuyển từ một vỏ bên ngoài. Phong trào nàyđược đi kèm bởi ngay lập tức (trong ít hơn một picosecond) phát thảicủa một photon (tia x) với một năng lượng tương đương với sự khác biệt giữa cácbinding energies of the two levels. This process is known as x-ray fluorescence(XRF), and results when an atom is excited by an externalsource of an energy slightly greater than the electron’s binding energy.Electrons moving to the K shell produce the so-called K x-rays, thosemoving to the L shell are called L x-rays, and so on. The energy neededto remove K-shell electrons varies from 13.4 eV for hydrogen to 133.6 keVfor californium [238]. Each transition can arise from any of the angularmomentum and spin states of higher energy levels. Such transitions aredifferentiated according to the notation of Siegbahn by adding a Greekletter and a subscript number after the transition line, with designatingtransition from the closest electron shell, and referring to thestrongest line, see for example reference [266]. Therefore, the linecorresponds to transition of an electron from the energy level tothe K shell, where the subscript III refers to an electron with an orbitalangular quantum number equal 2 and a total (orbital plus spin) angularquantum number of Transition-level notation is also used, as itidentifies directly the two levels between which electron transition takesplace, and as such is a more straightforward and easier notation to use.The energies, E, in keV of the emitted x-ray corresponding to the K, L

Kết quả (Việt) 2:

với neutron nhanh, cũng sản xuất bị trì hoãn-neutron. Đo những chậm
neutron đòi hỏi quá trình phát hiện diễn ra sau khi các
đối tượng không còn được tiếp xúc với nguồn neutron. Điều này có thể đạt được bằng cách
hoặc là loại bỏ các đối tượng tiếp xúc xa nguồn neutron, hoặc
sử dụng một nguồn xung. Kể từ khi phát động chậm neutron chỉ xảy ra đối với một
vài yếu tố, nó cung cấp một mức độ cao về tính đặc thù để phát hiện sự ảnh hưởng
các yếu tố, trong khi không tạo khí thải gây nhiễu bằng cách kích hoạt nền
chất liệu. Các mô hình kích hoạt của phương trình. (8.4) cũng được áp dụng để
kích hoạt động chậm neutron, với các thông số gamma-ray thay thế bằng
các thông số neutron thích hợp tương ứng.
X-Ray phát thải
của các photon (sản xuất từ ống x-ray hoặc các nguồn đồng vị), hoặc chargedparticles,
có thể được sử dụng để kích thích các nguyên tử, bằng cách di chuyển các electron của nó ra khỏi
quỹ đạo của họ. Nếu một ràng buộc nguyên tử-điện tử, nói trong vỏ gần nhất với
hạt nhân, K vỏ, nhận được một năng lượng lớn hơn năng lượng liên kết của nó,
nó sẽ được giải phóng từ các nguyên tử, mang theo một động năng bằng
sự khác biệt giữa năng lượng mà nó nhận được và năng lượng liên kết của nó.
Các electron được giải phóng sẽ để lại một chỗ trống trong vỏ nguyên tử đó sẽ
được lấp đầy bởi một electron di chuyển từ một lớp vỏ bên ngoài. Phong trào này
được đi kèm với ngay lập tức (trong vòng chưa đầy một pico giây) phát thải
của một photon (x-ray) với một năng lượng bằng với chênh lệch giữa
năng lượng liên kết của hai cấp độ. Quá trình này được gọi là x-ray huỳnh quang
(XRF), và kết quả khi một nguyên tử được kích thích bởi một bên ngoài
nguồn năng lượng hơi lớn hơn năng lượng liên kết của electron.
Các electron di chuyển đến các vỏ K tạo ra cái gọi là K x-quang , những người
di chuyển vào vỏ L được gọi là L x-quang, và như vậy. Năng lượng cần thiết
để loại bỏ các điện tử K-shell khác nhau từ 13,4 eV cho hydrogen để 133,6 keV
cho californium [238]. Mỗi quá trình chuyển đổi có thể phát sinh từ bất kỳ góc
đà và quay bang của các mức năng lượng cao hơn. Quá trình chuyển đổi như vậy được
phân biệt theo các ký hiệu của Siegbahn bằng cách thêm một người Hy Lạp
thư và một số subscript sau khi đường dây chuyển đổi, với chỉ định
quá trình chuyển đổi từ vỏ electron gần nhất, và đề cập đến
dòng mạnh nhất, xem ví dụ tham khảo [266]. Do đó, các dòng
tương ứng với quá trình chuyển đổi của một electron từ mức năng lượng để
vỏ K, nơi các subscript III đề cập đến một electron với một quỹ đạo
số lượng tử góc bằng 2 và một tổng (quỹ đạo cộng spin) góc
số lượng tử của chuyển cấp ký hiệu cũng được sử dụng, vì nó
xác định trực tiếp hai cấp độ giữa đó chuyển tiếp điện tử diễn
ra, và như vậy là một ký hiệu đơn giản hơn và dễ dàng hơn để sử dụng.
Các nguồn năng lượng, E, trong keV của phát xạ x-ray tương ứng với K, L