Fig.4. (a) Optical design for the 5

Fig.4. (a) Optical design for the 5lh harmonic generation by coupling (he 4th harmonic (266 nm) and fundamental harmonic H 064 nm) of YACr laser «n*»g a BaBOj optical crystal, and the spectra of the laser (b) before coupling and (c) after coupling (I-type by BaBOj). Finally only the 5th harmonic is generated by removing die residual harmonics (4th, 2nd and fundamental ones) using a prism and terminator.

đoạn khác
£ = 30 mJ/pulse, F = 1.0 J/cm2/pulse, fp = 2 Hz, and P0 = 20 Pa. Film preparation was also studied using the 5th harmonic. The corresponding film has a better surface flatness than that prepared using the 4th harmonic, as shown in Fig. 5a. Higher crystallinity of the film was confirmed by XRD which showed stronger and sharper diffraction lines. The transition temperature to superconductor was also improved. It increased from Tt = 78 to 84 K by changing the laser from 4th to 5th harmonic. In this case, it was found that the optimal fluence was slight lower (7 = 0.8 J/cm2/pulse) with the same values of the other parameters as for the 4th harmonic,
indicating that a slight moderate fluence is necessary for laser having a high photon energy.
These results indicate that a short-wavelength laser is essential to decompose the target materials and construct high quality crystalline films.
2.2. High-temperatore heater and fabrication of SiC polytypes
SiC is expected to be a next generation wide gap semiconductor. Fabrication of epitaxial SiC film is very difficult, however, because it has many polytypes such as 30—, 2H-, 4H- and 6H-SÎC, having vers high growth temperature - around Tg ~1500-2700 CC [15—17]. p-Type doping m «tetco¬processing usually proceeds by ion-implariatioTL It is also difficult, since a further annealing process is Deeded foe activation of the dopants at high-temperanire above ~1600 CC (the transition temperature frose 3C—SiC hexagonal SiC) [15.1"' No fabrication of he?eif>-efHfcusafl films of high-temperature type SiC (hexagrrsal SIC? he i ree~ reported from other groups [1S-I2], A higia ifr- ■ • is needed for fabrication of SiC fHnsgs, even th
khác :
Fig. 4. (a) Optical design for the 5th harmonic generation by coupling the 4th harmonic (266 nm) and fundamental harmonic (1064 nm) of YAG laser using a BaBO)
optica] crystal, and the spectra of the laser (b) before coupling and (c) after coupling (I-type by BaBO,). Finally only the 5th harmonic is generated by removing the residua] harmonics (4th, 2nd and fundamental ones) using a prism and terminator.
khác :
Fig. 2. Optical spectrum of the Roman-shifted laser generated by high-pressure Hj gas. It is composed of anti-Stokes lines iv(+n) and Stokes lines y(—/i) with the frequencies u(±n) = v0 ± nuH; here v0 = c/ is the incident laser frequency, i

Kết quả (Việt) 1:

Fig.4. (a) quang học thiết kế cho thế hệ hài hòa 5lh bởi khớp nối (ông 4 dao (266 nm) và cơ bản điều hòa H 064 nm) của YACr laser «n *» g một tinh thể quang học BaBOj, và quang phổ của laser (b) trước khi khớp nối và (c) sau khi khớp nối (I-loại bởi BaBOj). Cuối cùng chỉ có 5 điều hòa được tạo ra bằng cách loại bỏ chết dư hài (những cái 4, thứ 2 và cơ bản) bằng cách sử dụng một lăng kính và kẻ hủy diệt.Đoạn ông £ = 30 mJ/xung, F = 1.0 xung/cm2/J, fp = 2 Hz, và P0 = 20 Pa. phim chuẩn bị cũng được nghiên cứu bằng cách sử dụng dao 5. Phim tương ứng có một độ phẳng bề mặt tốt hơn so với chuẩn bị bằng cách sử dụng dao 4, như minh hoạ trong hình 5a. Crystallinity cao của bộ phim đã được xác nhận bởi XRD cho thấy mạnh mẽ hơn và sắc nét hơn nhiễu xạ dòng. Nhiệt độ quá trình chuyển đổi siêu dẫn cũng được cải thiện. Nó tăng từ Tt = 78-84 K bằng cách thay đổi laser từ 4 đến 5 hài hòa. Trong trường hợp này, nó đã được tìm thấy rằng fluence tối ưu là nhẹ thấp hơn (7 = 0.8 J/cm2/xung) với cùng các giá trị của các thông số khác đối với 4 điều hòa, chỉ ra rằng một chút trung bình fluence là cần thiết cho laser có năng lượng cao photon.Những kết quả này chỉ ra rằng một laser bước sóng ngắn là điều cần thiết để phân hủy các vật liệu mục tiêu và xây dựng bộ phim tinh thể chất lượng cao.2.2. cao-temperatore nóng và chế tạo của SiC polytypesSiC sẽ là bán dẫn rộng khoảng cách thế hệ tiếp theo. Chế tạo trải SiC phim là rất khó khăn, Tuy nhiên, bởi vì nó có nhiều polytypes như 30-, 2 H-, 4 H - và 14 H-SÎC, có nhiệt độ tăng trưởng cao vers - xung quanh thành phố Tg ~ 1500-2700 CC [15-17]. Kiểu p doping m «tetco¬processing thường tiến hành bởi ion-implariatioTL nó cũng là khó khăn, kể từ khi thêm một ủ quá trình là Deeded kẻ thù kích hoạt của tử lúc cao-temperanire trên ~ 1600 CC (quá trình chuyển đổi nhiệt độ frose 3C — SiC lục giác SiC) [15.1"' không chế tạo của ông? eif >-efHfcusafl phim của nhiệt độ cao loại SiC (hexagrrsal SIC? ông tôi ree ~ báo cáo từ các nhóm khác [1-I2], một higia ifr-■ • là cần thiết cho sản xuất của SiC fHnsgs, thậm chí thông:Hình 4. (a) thiết kế quang học cho các thế hệ 5 điều hòa bởi khớp nối dao 4 (266 nm) và điều hòa cơ bản (1064 nm) YAG laser sử dụng một BaBO)tinh thể Optica], và quang phổ của laser (b) trước khi các khớp nối và (c) sau khi khớp nối (I-loại bởi BaBO,). Cuối cùng chỉ có 5 điều hòa được tạo ra bằng cách loại bỏ các residua] hài (những cái 4, thứ 2 và cơ bản) bằng cách sử dụng một lăng kính và kẻ hủy diệt.ông:Hình 2. Quang phổ của La Mã-Shift laser được tạo ra bởi áp lực cao Hj khí. Nó gồm có chống Stokes dòng iv(+n) và Stokes dòng y(—/i) với tần số u(±n) = v0 ± nuH; ở đây v0 = c / là tần số của laser khi gặp sự cố, tôivà ổn định để laser chiếu xạ. RSL laser impinges trên mục tiêu bên trong buồng cùng với phần (dư) ỏi của các. ««incident laser, sau khi trang thông qua một VUV - ống kính trong suốt tạo từ các MgF2 hoặc Smf2. Mật độ năng lượng lắng đọng trên mục tiêu (fluence) được điều khiển bằng cách sử dụng một cơ chế tập trung mà có thể thay đổi toàn bộ bộ máy Raman (H2 ống và lense-1). Cho các ứng dụng PLAD đó là mong muốn để tạo ra mạnh mẽ chống Stokes dòng với bước sóng ngắn bao gồm cả VUV. Hiệu quả chuyển đổi cho các thành phần RSL phụ thuộc vào năng lượng laser khi gặp sự cố (E¡ "), chiều dài đường dẫn quang và áp lực khí H2. Hiệu quả của các chuyển đổi từ YAG 4th hài hòa để thứ tư (n = 4) và thứ năm (n = 5) thành phần chống-Stokes đã được nghiên cứu, nơi v4 = v0 + 4 vH = c! A.4 = c / (184 nm), v5 = c/Xs = c / (171 nm), như minh hoạ trong hình 2. Đây là báo cáo rằng chuyển đổi tối ưu để tôi > 4 và tôi > 5 xảy ra ở một áp suất H2 4-6 kg/cm2 cho một Raman-ống với một chiều dài đường dẫn quang 800 mm [9]. Chúng tôi tái kiểm tra và thấy rằng hiệu quả chuyển đổi là rất nhạy cảm với năng lượng laser inlet Ein và áp lực H2 tối ưu là ~4.5 kg/cm2 cho E
- 50 mJ/xung. Ở đây, nó cần lưu ý rằng vạch tên là 2A.o (+ 4, + 3,...,-2) trong hình 2 là bản sao của A.0 đó ire nhất thiết phản ánh ở vị trí 2A.0 khi sàn lưới là u * ed và rằng cường độ thấp của đường dây tại ngắn -

Kết quả (Việt) 2:

Hình 4. (A) thiết kế quang học cho các thế hệ hài hòa 5lh bởi khớp nối (ông 4 hòa (266 nm) và cơ bản hòa H 064 nm) của YACr Laser «n *» tinh quang ga BaBOj, và quang phổ của laser (b) trước khi khớp nối và (c) sau khi ghép nối (I-loại bởi BaBOj). Cuối cùng chỉ hài hòa thứ 5 được tạo ra bằng cách loại bỏ các giai điệu âm còn lại die (4, 2 người và cơ bản) sử dụng một lăng kính và terminator. đoạn khác bảng Anh = 30 mJ / xung, F = 1.0 J / cm2 / xung, fp = 2 Hz, và P0 = 20 chuẩn bị Pa. Phim cũng đã được nghiên cứu bằng cách sử dụng hài hòa 5. Bộ phim tương ứng có độ phẳng bề mặt tốt hơn so với chuẩn bị bằng cách sử dụng điều hòa 4, như thể hiện trong hình. 5a. Tinh thể cao hơn của bộ phim đã được khẳng định bởi XRD cho thấy dòng nhiễu xạ mạnh hơn và sắc nét hơn. Nhiệt độ chuyển đổi sang siêu dẫn cũng đã được cải thiện. Nó tăng từ Tt = 78-84 K bằng cách thay đổi các laser từ 4 đến 5 hài hòa. Trong trường hợp này, nó đã được tìm thấy rằng sự ảnh hưởng tối ưu là nhẹ hơn (7 = 0,8 J / cm2 / xung) với cùng một giá trị của các thông số khác như cho hòa thứ 4, chỉ ra rằng một fluence vừa nhẹ là cần thiết cho laser có một năng lượng photon cao. Những kết quả này chỉ ra rằng một laser có bước sóng ngắn là điều cần thiết để phân hủy các vật liệu xây dựng mục tiêu và phim tinh chất lượng cao. 2.2. Nóng cao temperatore và chế tạo của SiC thù hình tinh thể SiC được kỳ vọng sẽ là thế hệ tiếp theo khoảng cách rộng bán dẫn. Chế tạo epitaxy phim SiC là rất khó khăn, tuy nhiên, vì nó có nhiều thù hình tinh thể như 30, 2H, 4H- và 6H-SiC, có vers nhiệt độ tăng trưởng cao - khoảng Tg ~ 1500-2700 CC [15-17]. p-Type doping m «tetco¬processing thường tiến hành bằng ion-implariatioTL Đó cũng là khó khăn, vì một quá trình tôi luyện thêm được Deeded kích kẻ thù của các tạp chất ở cao temperanire trên ~ 1600 CC (nhiệt độ chuyển frose 3C-SiC lục giác SiC ) [15.1 "'Không chế tạo của anh? EIF> -efHfcusafl phim của loại nhiệt độ cao SiC (hexagrrsal SIC? i ông REE ~ báo cáo từ các nhóm khác [1S-I2], A higia ifr- ■ • là cần thiết để chế tạo SiC fHnsgs, thậm chí thứ khác: . Hình 4. (a) thiết kế quang học cho các thế hệ hài hòa thứ 5 bởi sự kết hợp hài hòa thứ 4 (266 nm) và cơ bản hòa (1064 nm) của laser YAG sử dụng một Babo) Optica] tinh thể, và quang phổ của laser (b) trước khi khớp nối và (c) sau khi ghép nối (I-type của Babo,). Cuối cùng chỉ hài hòa thứ 5 được tạo ra bằng cách loại bỏ các residua] giai điệu (4, 2 người và cơ bản) sử dụng một lăng kính và terminator . khác: . Hình 2. phổ quang học của laser Roman-chuyển được tạo ra bởi áp suất cao Hj gas Nó bao gồm dây chống Stokes iv (+ n) và dòng Stokes y (- / i) với tần số u (. n ±) = v0 ± NUH; đây v0 = c / là tần số laser tới, i











và ổn định để chiếu xạ laser. Các laser RSL impinges trên mục tiêu bên trong căn phòng cùng với các thể đảo ngược (còn lại) phần. laser tới, sau khi chuẩn trực thông qua một thấu kính trong suốt VUV- làm MgF2 hoặc CaF2. Mật độ năng lượng lắng đọng trên các mục tiêu (fluence) được điều khiển bằng cách sử dụng một cơ chế tập trung mà có thể thay đổi toàn bộ bộ máy Raman (ống H2 và lense-1). Đối với các ứng dụng PLAD đó là mong muốn tạo ra anti-Stokes dòng mạnh với bước sóng ngắn bao gồm VUV. Hiệu suất chuyển đổi để các thành phần RSL phụ thuộc vào năng lượng laser tới (E¡ "), chiều dài đường quang và áp lực của khí H2. Hiệu quả của việc chuyển đổi từ 4 hòa YAG đến thứ tư (n = 4) và thứ năm (n = 5) chống Stokes các thành phần đã được nghiên cứu, nơi v4 = v0 + 4 Vh = c! A.4 = c / (184 nm), v5 = c / Xs = c / (171 nm), như thể hiện trong hình. 2. Đây là báo cáo rằng chuyển đổi tối ưu để i> 4 và i> 5 xảy ra ở áp suất H2 từ 4-6 kg / cm2 cho một Raman ống với chiều dài đường quang 800 mm [9]. Chúng tôi kiểm tra lại và thấy rằng hiệu suất chuyển đổi là rất nhạy cảm với năng lượng laser đầu vào Ein và rằng áp lực tối ưu H2 là ~ 4,5 kg / cm2 cho E n - 50 mJ / xung. Ở đây, cần lưu ý rằng các vạch phổ do 2A.o (4, 3, ..., -2) trong hình. 2 là bản sao của A.0 mà nhất thiết phản ánh sự giận dữ ở vị trí 2A.0 khi lưới là u * ed và cường độ thấp của dòng ở ngắn