The penetration depth of charged-pa

The penetration depth of charged-particles is limited to typically less
than 100 below the surface of a material.
While the number of emitted charged-particles relates to the concentration
of the affected material in the object, the energy distribution of
emitted particles is indicative of the depth of emission. Owing to the
short range of charged-particles, this depth profiling technique is limited
to subsurface or thin-layer analysis. Moreover, since the range of
a charge-particle is material dependent, the technique is used to determine
the amount of impurity in an otherwise uniform material, so that
a constant value of the range is maintained. To detect charged-particles,
it is necessary to position the inspected object in a vacuum chamber, to
avoid energy losses in air.
Charged-Particle Emission by Photon
Activation
High-energy photons, as discussed in section 8.3, can penetrate a nucleus
and release some of its protons. Some of the possible reactions are:
the reaction, as in those listed in Table 8.9, the reaction, as
in and the reaction, as in The
emitted protons can in principle be used for depth profiling, employing
the principle exemplified by Eq. (8.8). The emitted protons can exit a
sample for subsequent detection, but only if the sample is quite thin.
For such a thin sample, the incident high-energy photons will hardly
suffer any interactions, for the activation to take place. Nevertheless,
photonuclear activation can produce reaction products that decay by
emitting high-energy beta-particles, either in the form of electrons or
positrons. For example, produces which decays by emitting
beta-particles with a maximum energy of 3.51 MeV and 0.81 s half-life.
Similarly, the reaction produces a beta-emitter that decays
with half lives of 0.84 s with maximum beta-particle energy of 13 MeV,
while the reaction gives rise to a positron emitter that decays
with a 2.56 s half-life and a maxim positron energy of 4.39 MeV [13].
These reactions have threshold-energies of 12 MeV for 19 MeV for
and 15.24 MeV for The high-energy of emitted betaparticles
and their low mass give them higher penetrability than heavier
charged-particles, thus can be used for the analysis of lithium, beryllium
and sulfur [259]. The short-half life of the reaction products either enables
on-line (immediate) detection, or requires a rapid transfer system
for delayed analysis away from the photon source.
Electrons can also be emitted from the atom by Compton scattering
and the photoelectric effect. Therefore, electrons emitted by a material
exposed to x-rays can be used to radiograph its surface. Most of the

Kết quả (Việt) 1:

Độ sâu thâm nhập của hạt trả được giới hạn đến thường ít hơnhơn 100 bên dưới bề mặt của một vật liệu.Trong khi số lượng phát ra trả-hạt liên quan đến sự tập trungvật liệu bị ảnh hưởng trong các đối tượng, phân phối năng lượngphát ra hạt là chỉ của chiều sâu của khí thải. Owing để cáctầm ngắn của hạt trả, kỹ thuật profiling sâu này được giới hạnđể phân tích bên dưới bề mặt hoặc lớp mỏng. Hơn nữa, kể từ khi phạm vi củaphí hạt là vật liệu phụ thuộc, các kỹ thuật được sử dụng để xác địnhsố lượng các tạp chất trong một tài liệu nếu không thống nhất, đểmột giá trị liên tục của dãy được duy trì. Để phát hiện trả-hạt,nó là cần thiết để vị trí của đối tượng inspected trong một buồng chân không, đểtránh năng lượng tổn thất trong không khí.Phát xạ hạt trả bởi PhotonKích hoạtPhoton năng lượng cao, như được thảo luận trong phần 8.3, có thể xâm nhập một hạt nhânvà phát hành một số các proton. Một số các phản ứng có thể là:phản ứng, như trong những người được liệt kê trong bảng 8.9, phản ứng, nhưở và phản ứng, như trong cácphát ra proton có thể về nguyên tắc được sử dụng cho độ sâu profiling, sử dụngnguyên tắc exemplified bởi Eq. (8.8). Proton phát ra có thể thoát khỏi mộtmẫu cho phát hiện sau đó, nhưng chỉ nếu mẫu là khá mỏng.Cho một mẫu mỏng, photon năng lượng cao khi gặp sự cố sẽ khóbị tương tác bất kỳ, để kích hoạt để diễn ra. Tuy nhiên,photonuclear activation can produce reaction products that decay byemitting high-energy beta-particles, either in the form of electrons orpositrons. For example, produces which decays by emittingbeta-particles with a maximum energy of 3.51 MeV and 0.81 s half-life.Similarly, the reaction produces a beta-emitter that decayswith half lives of 0.84 s with maximum beta-particle energy of 13 MeV,while the reaction gives rise to a positron emitter that decayswith a 2.56 s half-life and a maxim positron energy of 4.39 MeV [13].These reactions have threshold-energies of 12 MeV for 19 MeV forand 15.24 MeV for The high-energy of emitted betaparticlesand their low mass give them higher penetrability than heaviercharged-particles, thus can be used for the analysis of lithium, berylliumand sulfur [259]. The short-half life of the reaction products either enableson-line (immediate) detection, or requires a rapid transfer systemfor delayed analysis away from the photon source.Electrons can also be emitted from the atom by Compton scatteringand the photoelectric effect. Therefore, electrons emitted by a materialexposed to x-rays can be used to radiograph its surface. Most of the

Kết quả (Việt) 2:

Độ xuyên sâu của tính hạt được giới hạn thường ít
hơn 100 bên dưới bề mặt của một vật liệu.
Trong khi số lượng phát ra tính hạt liên quan đến nồng độ
của vật liệu bị ảnh hưởng trong đối tượng, sự phân bố năng lượng của
các hạt phát ra là biểu hiện của độ sâu của khí thải. Do
tầm ngắn của tính hạt, kỹ thuật profiling độ sâu này là hạn chế
để phân tích dưới bề mặt hoặc lớp mỏng. Hơn nữa, vì tầm của
một điện tích hạt là vật liệu phụ thuộc, kỹ thuật này được sử dụng để xác định
số lượng tạp chất trong vật liệu nếu không thống nhất, vì vậy mà
một giá trị không đổi của phạm vi được duy trì. Để phát hiện tính hạt,
nó là cần thiết cho vị trí các đối tượng được kiểm tra trong một buồng chân không, để
tránh tổn thất năng lượng trong không khí.
Charged-Particle Emission bởi Photon
Activation
photon năng lượng cao, như đã thảo luận trong phần 8.3, có thể thâm nhập vào một hạt nhân
và phát hành một số proton của nó. Một số phản ứng có thể là:
các phản ứng, như ở những người được liệt kê trong Bảng 8.9, các phản ứng, như
trong và phản ứng, như trong The
proton phát ra nguyên tắc có thể được sử dụng để tạo độ sâu profiling, sử dụng
các nguyên tắc minh chứng bằng Eq. (8.8). Các proton phát ra có thể thoát ra một
mẫu để phát hiện tiếp theo, nhưng chỉ nếu mẫu là khá mỏng.
Đối với một mẫu mỏng như vậy, sự cố photon năng lượng cao sẽ hầu như không
phải chịu bất kỳ sự tương tác, để kích hoạt diễn ra. Tuy nhiên,
kích hoạt photonuclear có thể sản xuất các sản phẩm phản ứng phân hủy bởi
phát ra năng lượng cao beta-hạt, hoặc là ở dạng các electron hoặc
positron. Ví dụ, sản xuất phân rã bằng cách phát ra
beta-hạt có năng lượng tối đa 3,51 MeV và nửa đời 0,81 s.
Tương tự như vậy, các phản ứng tạo ra một phiên bản beta-emitter phân rã
với chu kỳ bán rã 0,84 s với năng lượng beta-hạt tối đa là 13 MeV,
trong khi các phản ứng đưa đến một phát positron phân rã
với chu kỳ bán rã 2,56 s và một năng lượng châm ngôn positron 4,39 MeV [13].
Các phản ứng này có ngưỡng-năng lượng của 12 MeV cho 19 MeV đối
và 15,24 MeV cho The năng lượng cao của betaparticles phát ra
và kích cỡ của mình cung cấp cho họ sự thấm cao hơn nặng
tính hạt, do đó có thể được sử dụng để phân tích các lithium, berili
và lưu huỳnh [259]. Cuộc đời ngắn một nửa số sản phẩm phản ứng, hoặc cho phép
on-line (ngay lập tức) phát hiện, hoặc đòi hỏi một hệ thống truyền tải nhanh chóng
để phân tích chậm đi từ nguồn photon.
Các electron cũng có thể được phát ra từ các nguyên tử của Compton
và hiệu ứng quang điện. Do đó, các điện tử phát ra từ một vật liệu
tiếp xúc với x-quang có thể được sử dụng để X quang bề mặt của nó. Hầu hết các