In all three cases a wide range of

In all three cases a wide range of incidence and takeoff angles is included. This must be kept in mind when applying theoretical formulas for the fluoresced and scattered intensity. As with x-ray tube excitation, the excitation intensity is not uniform across the specimen surface. Thus, it is important to ensure specimen homogeneity, sensitivity of fluoresced intensity to specimen position is a function of the geometry and source design in addition to specimen composition. Hence, it must be experimentally determined for the intended application.
Table 3.6 summarizes the characteristics of some of the commonly used ra-dioisotopes. 55Fe is useful for exciting the light-element K lines from sodium to titanium. The silver K lines from the 109Cd source are efficient for exciting the medium-atomic-number element K lines from about chromium to niobium. The 88.2-keV y-ray from 109Cd is extremely effective for exciting the K lines from heavy elements such as platinum, gold, mercury, and lead. With 241Am, the nep¬tunium L lines are frequently filtered out and the source is used for exciting the K lines of medium- to high-atomic-number elements. [3H]-Tritium and 147Pm can be used as bremsstrahlung sources for broadband excitation.
Often the availability of discrete photon energies from radioisotopes can be used to an advantage in selectively exciting particular elements in the specimen. In some cases the radioisotope can be chosen to have a line energy that is below the absorption-edge energy of an interfering major concentration element but above the absorption edge of the trace element to be measured. In other situations the excitation of a heavier element can be enhanced relative to a lighter element by choosing a radioisotope with a photon energy just above the absorption edge of the heavier element. A more flexible choice of excitation energies can be obtained by using a radioisotope of much higher activity to excite a secondary fluorescer, which in turn excites the specimen. This technique is similar to the secondary fluorescer method for x-ray tubes described in Sec. 3.3.2. It has the disadvantage of requiring a rather high source activity. Excitation with radioisotopes having discrete photon energies usually allows simplification of matrix correction models since only a few excitation energies are involved.

Kết quả (Việt) 2:

Trong cả ba trường hợp một loạt các tỷ lệ mắc và cất cánh góc được bao gồm. Điều này phải được lưu ý khi áp dụng công thức lý thuyết đối với cường độ phát sáng và phân tán. Như với sự kích thích ống x-ray, cường độ kích thích không đồng đều trên bề mặt mẫu. Vì vậy, điều quan trọng là để đảm bảo tính đồng nhất mẫu, độ nhạy của cường độ phát sáng để mẫu vật về vị trí là một chức năng của hình học và nguồn thiết kế ngoài mẫu vật thành phần. Do đó, nó phải được thực nghiệm xác định cho các ứng dụng dự định.
Bảng 3.6 tóm tắt các đặc điểm của một số thường được sử dụng ra-dioisotopes. 55Fe là hữu ích cho các ánh sáng yếu tố K dòng thú vị từ natri để titan. Các dòng bạc K từ nguồn 109Cd có hiệu quả cho các phần tử trung nguyên tử số K dòng thú vị từ khoảng crom để niobi. Các 88,2-keV y-ray từ 109Cd là cực kỳ hiệu quả cho thú vị dòng K từ các nguyên tố nặng như platin, vàng, thủy ngân và chì. Với 241Am, các đường nep¬tunium L thường được lọc ra và nguồn được sử dụng cho dòng K thú vị của trung vào các yếu tố nguyên tử-số cao. [3H] -Tritium và 147Pm có thể được sử dụng như là nguồn bức xạ hãm để kích thích băng thông rộng.
Thường thì sự sẵn có của các nguồn năng lượng photon rời rạc từ đồng vị phóng xạ có thể được sử dụng để lợi thế trong các yếu tố đặc biệt có chọn lọc thú vị trong mẫu vật. Trong một số trường hợp các đồng vị phóng xạ có thể được chọn để có một năng lượng dòng đó là dưới sự hấp thụ năng lượng-cạnh của một phần tử tập trung chủ yếu can thiệp nhưng trên các cạnh sự hấp thụ của các nguyên tố vi lượng cần đo. Trong tình huống khác các kích thích của một nguyên tố nặng hơn có thể được nâng cao so với một nguyên tố nhẹ hơn bằng cách chọn một đồng vị phóng xạ với một năng lượng photon chỉ trên các cạnh sự hấp thụ của các nguyên tố nặng hơn. Một sự lựa chọn linh hoạt hơn của năng lượng kích thích có thể thu được bằng cách sử dụng một đồng vị phóng xạ của hoạt động cao hơn nhiều để kích thích một huỳnh quang thứ cấp, do đó kích thích các mẫu vật. Kỹ thuật này cũng tương tự như phương pháp huỳnh quang thứ cấp cho các ống x-ray được mô tả trong Sec. 3.3.2. Nó có bất lợi là cần phải có hoạt động nguồn khá cao. Kích thích với đồng vị phóng xạ có năng lượng photon rời rạc thường cho phép đơn giản hóa mô hình hiệu chỉnh ma trận vì chỉ có một vài năng lượng kích thích có liên quan.