very fast at a distance of about 7

very fast at a distance of about 7 mm above burner top where most of the heat is released. Furthermore, in the post flame zone, reactions Rj and R14 are important pathways of H production and its removal is by reactions RI and Rz. This is true up to the maximum net reaction rate for H, where reaction RI occurs in the reverse direction. Also, OH is controlled essentially by the same reaction scheme for H, and reaction RS contributes by 93 % of OH production. The rate of chain-branching reaction, Rz is significantly higher in the early part of the flame, and up to 7 mm above the burner top the formation of 0 is only balanced by the occurrence of reaction RI4 and the importance of this increases until 1 1 mm distance above the burner top, then the rate of reactions, Rz and R14 together is greater than the total destruction of 0 which occurs by reactions b, R1z, R14, and R23. Multiplication of the experimental or computed net reaction rate of each species by the actual molar enthalpy yields the heat release rate of each species. The cumulative heat release rate of each species gives the total heat release rate. At 0.089 atm and Tu = 323 K, the heat release rate profiles computed from scheme Cl and that derived fiom experimental temperature and concentration profiles (El-Sherif [ 1 521) are compared well. The computed heat release rate profiles at 1 atm, Tu = 300 K and $ = 0.8, 1.0 and 1.2 are shown in Fig. 2.31. Profiles for schemes, AI, B, and Cl are shown in the figure as a finction of the reactendness (e = (T-Tu)/(Tb-Tu)). The maximum heat release rate with scheme C1 for @ = 0.8, 1 .O, and 1.2 occurs at temperatures of 1667, 1676 and 1692 K, respectively. The corresponding adiabatic temperatures are 2010, 2222 and 2048 K. The maximum heat release rate that is predicted by Westbrook and Dryer [161] for a stoichiometric methanol-air flame at 1 atm and Tu = 300 K was found to be 3.6 times higher than that from scheme CI (Kwa [268]). A probable explanation is that the transport coefficients of Westbrook and Dryer [161] were about three times higher than those calculated from fundamental diffusion coefficients (Andersson et a1 [ 1921 and Coffee [269]). Also the peak heat release rates at 1 atm are higher by a factor of about 100 than that at 0.089 atm and Tu = 323 K. (iii) Laminar burning velocity. The effect of equivalence ratio, pressure and temperature on the burning velocity are being discussed as follows: (a) Variation of burning velocity with initial pressure. Figure 2.32 shows the computed burning velocities at pressures of 0.089, 0.2, and 0.25 atm. Although the modeled values of burning velocity and their variations with equivalence ratio shown in Fig. 2.32 are in general agreement with experiments, there is a clear tendency for the measured burning velocities at 0.089 atm to be higher than the predictions. To explore this further, burning velocities measured in the pressure range 0.1-10 atm are shown in Figs. 2.33 (a) to (c) for three equivalence ratios. The initial temperature is 300 K and the values measured by Bradley et al 1441 at 323 K were reduced to 300 K with the experimental temperature dependence law that is found by Kwa [268] for the same burner in Fig. 2.20. Also shown are the computed values of Westbrook and Dryer [ 1611 (dashed curves), Dove and Warnatz [ 1621 (dash dotted curves) and those of the scheme B1 (dotted curves) and CI (full curves). Scheme CI again gives very good agreement with experiments particularly for @ = 0.8 and 1 .O. However, no model gives burning velocity pressure dependence at low pressure quite as strong as that observed experimentally by Bradley et al [44]. One explanation is unaccounted for pressure effects in the kinetic schemes. Another lies in flow divergence effects as gas flows into the flame and the use of different reference planes to define UI. These can be different

Kết quả (Việt) 1:

rất nhanh ở khoảng cách khoảng 7 mm ở trên đầu ghi nơi hầu hết sức nóng được phát hành. Hơn nữa, ở vùng ngọn lửa đăng bài, phản ứng Rj và R14 là con đường quan trọng của sản xuất H và gỡ bỏ nó là do phản ứng RI và Rz. Điều này đúng đến mức tối đa các phản ứng lưới cho H, nơi phản ứng RI xảy ra theo hướng ngược lại. Ngoài ra, OH được điều khiển bởi đề án phản ứng tương tự về cơ bản cho H, và phản ứng RS đóng góp bằng 93% OH sản xuất. Tỷ lệ phản ứng chuỗi phân nhánh, Rz là cao hơn đáng kể ở phần đầu của ngọn lửa, và tối đa 7 mm phía trên đầu ghi hình thành 0 chỉ được cân bằng bởi sự xuất hiện của phản ứng RI4 và tầm quan trọng của này tăng lên đến 1 1 mm khoảng cách ở trên đầu ghi, sau đó tỷ lệ phản ứng, Rz và R14 với nhau là lớn hơn tổng số tiêu hủy của 0 mà xảy ra do phản ứng b , R1z, R14 và R23. Phép nhân của thử nghiệm hoặc tính phản ứng lưới, lệ mỗi loài bởi enthalpy phân tử thực tế sản lượng mức nhiệt phát hành của mỗi loài. Tỷ lệ phát hành tích lũy nhiệt của mỗi loài cho tỷ lệ phát hành tất cả nhiệt. Tại 0,089 máy atm và Tu = 323 K, các cấu hình tỷ lệ nhiệt phát hành tính từ đề án Cl và đó có nguồn gốc fiom thử nghiệm nhiệt độ và nồng độ hồ sơ (El-Sherif [1 521) được so sánh tốt. Cấu hình tỷ lệ phát hành tính nhiệt ở 1 máy atm, Tu = 300 K và $ = 0.8, 1.0 và 1.2 được thể hiện trong hình 2,31. Cấu hình cho chương trình, AI, B, và Cl được thể hiện trong hình như là một finction các reactendness (e = (T-Tu)/(Tb-Tu)). Mức tối đa nhiệt phát hành với đề án C1 cho @ = 0.8, 1. O, và 1,2 xảy ra ở nhiệt độ của năm 1667, 1676 và 1692 K, tương ứng. Nhiệt độ nhiệt tương ứng là 2010, 2222 và 2048 K. Tỷ lệ phát hành tối đa nhiệt được dự đoán bởi Westbrook và máy sấy [161] cho ngọn lửa stoichiometric hỗn hợp methanol-máy ở 1 máy atm và Tu = 300 K được tìm thấy là 3,6 lần cao hơn từ đề án CI (Kwa [268]). Một lời giải thích có thể xảy ra là hệ số giao thông vận tải của Westbrook và máy sấy [161] đã khoảng ba lần cao hơn so với tính từ cơ bản phổ biến hệ (Andersson et a1 [năm 1921 và cà phê [269]). Cũng phát hành nhiệt cao điểm giá tại 1 atm là cao hơn bởi một nhân tố của khoảng 100 hơn lúc 0,089 máy atm và Tu = 323 K. (iii) Laminar đốt vận tốc. Tác động của tỷ lệ tương đương, áp suất và nhiệt độ vận tốc đốt đang được thảo luận như sau: (a) biến thể của đốt vận tốc với áp lực ban đầu. Con số 2,32 cho thấy tính vận tốc đốt ở áp suất của 0.089, 0.2 và 0,25 atm. Mặc dù các giá trị modeled cháy vận tốc và các biến thể của họ với tỷ lệ tương đương Hiển thị trong hình 2,32 nói chung là các thỏa thuận với thí nghiệm, đó là một xu hướng rõ ràng cho đo vận tốc đốt tại 0.089 máy atm phải cao hơn các dự đoán. Để khám phá điều này tiếp tục, vận tốc được đo bằng áp lực đốt cháy khoảng 0,1-10 máy atm được hiển thị trong Figs. 2,33 (a) đến (c) cho ba tương đương tỷ lệ. Nhiệt độ ban đầu là 300 K và các giá trị đo bởi Bradley et al 1441 323 k đã được giảm đến 300 K với pháp luật phụ thuộc vào thử nghiệm nhiệt độ được tìm thấy bởi Kwa [268] cho đầu ghi tương tự trong hình 2.20. Cũng hiển thị là các giá trị tính toán của Westbrook và máy sấy [1611 (tiêu tan đường cong), chim bồ câu và Warnatz [1621 (dấu gạch ngang đường cong chấm) và những người trong các đề án B1 (rải rác đường cong) và CI (đường cong đầy đủ). Đề án CI một lần nữa cung cấp cho các thỏa thuận tốt với thí nghiệm đặc biệt cho @ = 0,8 và 1. O. Tuy nhiên, không có mô hình cung cấp cho đốt vận tốc phụ thuộc vào áp lực ở áp suất thấp khá mạnh như quan sát bằng thực nghiệm bởi Bradley et al [44]. Một lời giải thích là unaccounted cho áp lực hiệu ứng trong các chương trình động lực. Khác nằm trong lưu lượng phân kỳ tác động như là khí chảy vào ngọn lửa và việc sử dụng các máy bay khác nhau tham khảo để xác định giao diện người dùng. Đây có thể là khác nhau

Kết quả (Việt) 2:

rất nhanh ở khoảng cách khoảng 7 mm trên burner trên, nơi hầu hết nhiệt được phát hành. Hơn nữa, trong vùng bài ngọn lửa, phản ứng Rj và R14 là con đường quan trọng của sản xuất H và loại bỏ nó là do phản ứng RI và Rz. Điều này là đúng sự thật lên đến tốc độ phản ứng thuần tối đa cho H, nơi phản ứng xảy ra RI theo hướng ngược lại. Ngoài ra, OH được kiểm soát chủ yếu bởi các sơ đồ phản ứng tương tự cho H, và phản ứng RS đóng góp 93% sản lượng OH. Tỷ lệ phản ứng chuỗi phân nhánh, Rz là cao hơn đáng kể ở phần đầu của ngọn lửa, và lên đến 7 mm trên burner đầu sự hình thành của 0 được chỉ là sự cân bằng sự xuất hiện của phản ứng RI4 và tầm quan trọng của điều này làm tăng cho đến khi 1 1 mm khoảng cách trên đầu ghi, sau đó tốc độ của phản ứng, Rz và R14 với nhau là lớn hơn tổng số tiêu hủy từ 0 xảy ra bởi các phản ứng b, R1z, R14, R23 và. Phép nhân của tốc độ phản ứng ròng nghiệm hoặc tính của mỗi loài theo entanpy mol thực tế mang lại tỷ lệ phát hành nhiệt của mỗi loài. Tốc độ thoát nhiệt tích lũy của từng loài cho tổng tốc độ giải phóng nhiệt. Tại 0,089 atm và Tu = 323 K, các cấu hình tốc độ giải phóng nhiệt tính toán từ chương trình Cl và nhiệt độ và nồng độ các cấu hình thử nghiệm fiom nguồn gốc (El-Sherif [1 521) được so sánh tốt. Các cấu hình tốc độ giải phóng nhiệt tính tại 1 atm, Tu = 300 K và $ = 0.8, 1.0 và 1.2 được thể hiện trong hình. 2.31. Cấu hình cho các đề án, AI, B, và Cl được hiển thị trong hình là một finction của reactendness (e = (T-Tu) / (Tb-Tu)). Nhiệt tốc độ giải phóng tối đa với chương trình C1 cho @ = 0,8, 1 .o, và 1.2 xảy ra ở nhiệt độ 1667, 1676 và 1692 K, tương ứng. Nhiệt độ đoạn nhiệt tương ứng là 2010, 2222 và 2048 K. Tốc độ thoát nhiệt tối đa được dự đoán bởi Westbrook và máy sấy [161] cho một ngọn lửa methanol-không khí cân bằng hóa học tại 1 atm và Tu = 300 K được tìm thấy là cao hơn 3,6 lần mà từ CI án (Kwa [268]). Một lời giải thích có thể xảy ra là các hệ số vận chuyển của Westbrook và máy sấy [161] là cao hơn so với những tính toán từ hệ số khuếch tán cơ bản về ba lần (Andersson et a1 [năm 1921 và Coffee [269]). Ngoài ra tỷ lệ phát hành nhiệt cao điểm tại 1 atm là cao hơn bởi một yếu tố của khoảng 100 so với nước tại 0,089 atm và Tu = 323 K. (iii) Laminar vận tốc cháy. Ảnh hưởng của tỷ lệ tương đương, áp lực và nhiệt độ vào vận tốc cháy đang được thảo luận như sau: (a) Sự biến đổi của vận tốc đốt với áp suất ban đầu. Hình 2.32 cho thấy vận tốc cháy tính với áp suất 0,089, 0.2, và 0.25 atm. Mặc dù giá trị theo mô hình của vận tốc và các biến thể của họ với tỷ lệ tương đương hình đốt. 2.32 có trong thỏa thuận chung với các thí nghiệm, có một xu hướng rõ ràng cho các vận tốc cháy đo tại 0,089 atm sẽ cao hơn so với dự đoán. Để khám phá này hơn nữa, vận tốc cháy đo trong phạm vi áp 0,1-10 atm được thể hiện trong hình. 2.33 (a) đến (c) cho ba tỷ lệ tương đương. Nhiệt độ ban đầu là 300 K và các giá trị đo bằng Bradley et al 1441 tại 323 K đã được giảm xuống còn 300 K của pháp luật phụ thuộc nhiệt độ thử nghiệm được tìm thấy bởi Kwa [268] cho ổ ghi cùng trong hình. 2.20. Cũng thể hiện được các giá trị tính toán của Westbrook và máy sấy [1611 (đường cong nét đứt), Dove và Warnatz [1621 (gạch ngang điểm xuyết những đường cong) và những người của các chương trình B1 (đường cong nét đứt) và CI (đường cong đầy đủ). Đề án CI lần nữa đưa ra thỏa thuận rất tốt với các thí nghiệm đặc biệt cho @ = 0,8 và 1 .o. Tuy nhiên, không có mô hình cung cấp cho đốt phụ thuộc áp lực vận tốc ở áp suất thấp khá mạnh mẽ như những gì quan sát thực nghiệm bởi Bradley et al [44]. Một lời giải thích là mất tích hiệu ứng áp lực trong các đề án động lực. Một lời nói dối trong các hiệu ứng khác nhau như dòng khí chảy vào ngọn lửa và việc sử dụng các máy bay tham khảo khác nhau để xác định giao diện người dùng. Đây có thể là khác nhau