Returning to the functional form of

Returning to the functional form of the SPPs launched along the z-axis at the slit’s edges,
it should not come as a surprise that this mode is exactly the same as that of a thick slab
described in Section 3 and listed in Table 2 under w= ∞; after all, the interface between the
free-space and a semi-infinite metallic medium can sustain one and only one confined mode.
What is perhaps surprising here is that none of the slit modes computed from Eq. (4) – and,
for the specific case of w= 100 nm, listed in Table 3 – resemble the front facet SPPs shown,
for instance, in Fig. 8 (w= 200 nm in this case). While the short-range/lossy modes of Table 3
(or their counterparts associated with other values of the slit-width w) exhibit long-range and
rapid oscillations along the z-axis, their spatial frequencies (σ
z
) generally differ from the
observed SPP frequency at the front facet. This observation leads one to suspect the existence
of additional modes, i.e., modes that lie beyond the solution space of Eq. (4), at the entrance
facet of the waveguide depicted in Fig. 5. In the following subsection we investigate the
surface modes of such slit waveguides, uncover the existence of a continuum of modes at the
front facet, and show consistency with the above FDTD simulations.

Kết quả (Việt) 1:

Quay trở về hình thức chức năng SPPs đưa ra dọc theo z-axis ở cạnh các khe, nó không nên đến như là một bất ngờ rằng chế độ này là chính xác giống như một tấm dày Mô tả trong phần 3 và được liệt kê trong bảng 2 dưới w = ∞; sau khi tất cả, giao diện giữa các miễn phí không gian và một phương tiện vô hạn bán kim loại có thể duy trì một và chỉ có một chế độ hạn chế. Những gì có lẽ là đáng ngạc nhiên ở đây là không có chế độ khe tính từ Eq. (4)- và, Đối với trường hợp cụ thể của w = 100 nm, được liệt kê trong bảng 3-tương tự như các khía cạnh trước SPPs Hiển thị, Ví dụ, trong hình 8 (w = 200 nm trong trường hợp này). Trong khi chế độ short-tầm/lossy bảng 3 (hoặc đối tác của họ liên kết với các giá trị khác của chiều rộng khe w) triển lãm tầm xa và dao động nhanh chóng dọc theo z-axis, của tần số không gian (σz) thường khác nhau từ các quan sát SPP tần số tại các khía cạnh trước. Quan sát này dẫn một nghi ngờ sự tồn tại chế độ bổ sung, ví dụ, chế độ đó nằm ngoài không gian giải pháp của Eq. (4), tại cửa khía cạnh của waveguide được mô tả trong hình 5. Trong phụ sau đây chúng tôi điều tra các bề mặt chế độ như vậy waveguides khe, phát hiện ra sự tồn tại của một liên tục của các chế độ lúc các phía trước mặt, và hiển thị nhất quán với các mô phỏng FDTD ở trên.

Kết quả (Việt) 2:

Trở lại với những hình thức chức năng của các SPPs tung ra dọc theo trục z tại các cạnh của khe,
nó không cần đến như là một bất ngờ rằng chế độ này là chính xác giống như của một phiến dày
mô tả tại mục 3 và được liệt kê trong Bảng 2 dưới w = ∞; sau khi tất cả, các giao diện giữa các
không gian tự do và một môi trường kim loại bán vô hạn có thể duy trì một và chỉ một chế độ giới hạn.
là gì có lẽ đáng ngạc nhiên ở đây là không ai trong số các phương thức tính toán khe từ Eq. (4) - và,
đối với trường hợp cụ thể của w = 100 nm, được liệt kê trong Bảng 3 - giống như các khía cạnh trước SPPs hiển thị,
ví dụ, trong hình. 8 (w = 200 nm trong trường hợp này). Trong khi các phương thức tầm ngắn / lossy của Bảng 3
(hoặc các đối tác của mình gắn liền với các giá trị khác của khe rộng w) triển lãm tầm xa và
dao động nhanh chóng dọc theo trục z, tần số không gian của họ (σ
z
) nói chung là khác nhau từ các
tần số SPP quan sát tại các khía cạnh trước. Quan sát này dẫn một để nghi ngờ sự tồn tại
của chế độ bổ sung, ví dụ, chế độ nằm ngoài không gian giải pháp của phương trình. (4), ở lối vào
khía cạnh của ống dẫn sóng được mô tả trong hình. 5. Trong các tiểu mục sau đây chúng tôi điều tra các
chế độ bề mặt của ống dẫn sóng khe như vậy, phát hiện ra sự tồn tại của một sự liên tục của chế độ tại các
khía cạnh phía trước, và thấy sự nhất quán với mô phỏng FDTD trên.