be considered as the temperature at

be considered as the temperature at which all the oscillators with a frequency wuv are excited. Since (5.18) shows that the density of oscillators is proportional to this means that at 6 K we can assume that most of the oscillators have a frequency fairly close to
5.14. The minimum wavelength It is instructive to calculate the wavelength of the vibrations at rmaN We assume that the displacements are propagated through the crystal with the velocity of sound. which in copper is about 4000 m s From (5.20) 10 m, which is about twice the atomic spacing. This is an example of a general rule that at 6 the wavelength of the lattice vibrations is about twice the lattice constant (ie the wave vector is half a basic vector of the reciprocal lattice) This result is important because since the real crystal consists of a pattern of discrete particles we could not ascribe a unique interpretation to a vibration which had a very short wavelength. The motion of the particles under these conditions could then be described just as well by a vibration with a longer wavelength (Fig. 5.4) In fact, provded the wavelength is less than twice the atomic spacing it can always be reduced to a wave with a longer wavelength It should be emphasized that the waves we have been discussing only have a real physical significance at the atomic positions. What the wave does at other places may be of mathematical interest, but it has no bearing at all on the behaviour of the system. (a) (b) FIG. 5.4 (a) The atomic displacement for lattice vibrations of long wavelength. (b) The atomac displacement when the wavelength is short compared with the atomic spacing in this casethe motion could be describedjust as well by the dotted line which has a wavelength longer than the atomic spacing 5.15. Phonous our analysis of the atomic vibrations can be looked at in a slightly different way. We can consider the crystal lattice as one large system which is able to pulsate at various frequencies likea lump of jelly. Previously we have sugges- ted that these vibrations were generated by hypothetical oscillators, but of

Kết quả (Việt) 1:

được coi như là nhiệt độ lúc đó tất cả các máy dao động với một tần số nói rất vui mừng. Kể từ (5,18) cho thấy rằng mật độ của máy dao động là tỷ lệ thuận với điều này có nghĩa rằng lúc 6 K chúng ta có thể giả định rằng hầu hết các máy dao động có tần số khá gần gũi với 5.14. tối thiểu bước sóng đó là instructive để tính toán các bước sóng của các rung động tại rmaN chúng tôi giả định rằng các displacements được tuyên truyền thông qua các tinh thể với vận tốc âm thanh. mà đồng là khoảng 4000 m s (5,20) 10 m, đó là khoảng hai lần khoảng cách giữa nguyên tử. Đây là một ví dụ về một quy tắc chung rằng ở 6 bước sóng của lưới rung động là khoảng hai lần là hằng số lưới (tức là vectơ sóng là một nửa một véc tơ cơ bản của lưới tình) kết quả này là quan trọng bởi vì kể từ khi các tinh thể thực sự bao gồm của một mô hình của các hạt rời rạc chúng tôi không có thể ascribe một giải thích duy nhất cho một sự rung động mà đã có một bước sóng rất ngắn. Chuyển động của các hạt theo những điều kiện có thể sau đó được mô tả chỉ là tốt bởi một sự rung động với bước sóng dài hơn (hình 5.4) trong thực tế, provded các bước sóng là ít hơn hai lần nguyên tử khoảng cách giữa nó luôn luôn có thể được giảm đến một làn sóng với một bước sóng dài hơn cần nhấn mạnh rằng sóng chúng tôi đã thảo luận chỉ có một ý nghĩa thực vật lý các vị trí của nguyên tử. Làn sóng hiện tại những nơi khác có thể quan tâm đến toán học, nhưng nó đã không có mang cả trên hành vi của hệ thống. (a) (b) hình 5.4 (a) trọng lượng rẽ nước nguyên tử cho lưới rung động của bước sóng dài. (b) trọng lượng rẽ nước atomac khi các bước sóng ngắn so với các nguyên tử khoảng cách trong chuyển động casethe này có thể describedjust bởi dòng rải rác có bước sóng dài hơn các nguyên tử cũng như khoảng cách 5.15. Phonous chúng tôi phân tích của nguyên tử rung động có thể được xem xét trong một cách hơi khác nhau. Chúng tôi có thể xem xét lưới tinh thể như là một hệ thống lớn có khả năng pulsate tại khối u đã tần số khác nhau của thạch. Trước đây chúng ta có những rung động được tạo ra bởi máy dao động giả, nhưng của sugges-ted