5.3. The density of states at the F

5.3. The density of states at the Fermi level and the role of Coulomb interaction
Modification of the density of states near the Fermi level by Coulomb interaction
is a very important issue. On the metallic side of the transition and somewhat away from
the critical composition (x > xc) we have screened Coulomb interaction. One can still
treat the electrons in the framework of the Fermi-liquid theory. As the critical region
is approached the electrons are going to become localized and the charge relaxation time
diverges. On the insulating side, one has long-range Coulomb repulsion. It has been
known for some time that such a Coulomb interaction can open up a soft gap in g(e)
which is known as the Coulomb gap [44]. In addition to this Coulomb repulsion leading
to a soft gap in g(e) as x--~xc, we also have correlation effects or magnetic interactions
leading to a hard gap in g(e). The opening of the gap will determine the nature of the
electrical transport near the critical region. Thus, even if the MI transition is
predominantly disorder driven (the Anderson transition), many-body effects are going
to affect the nature of the transition near the critical region. One important question is
what makes the transition continuous. This issue has been first addressed in the context
of non-interacting systems in [51] which marked a turning point in the physics of the
modern-day MI transition. The concept of scaling theory in an interacting system has
been dealt with in a number of references [6, 49, 50, 52]. One likely cause which can
make the transition continuous is Coulomb interaction of the type discussed in [44]
which can continuously open a gap in g(e) at e = 0.
Recent electron spectroscopy studies have shown clear evidence for a Coulombinteraction-dominated
modification of the single-particle density of state as the critical region is approached. We present here results of tunnelling studies which point towards
modifications of g(e) by these interaction effects.
We have already seen in a previous section that in the regime of weak localization
the disordered induced long-range electron-electron interaction leads to a el/2-type
modification of g(e) (see figure 12 and equation (6)). The question that we would like
to ask is what happens to this particular form of g(8) as the critical region is approached
from the metallic side (x --~ xc). Through the tunnelling experiment, one can investigate
experimentally whether the e 1/2 singularity in g(e) as given by equation (6) becomes
deeper and shows any sign of evolution to a Coulomb gap or a hard gap. The details
of tunnelling experiments can be found in [45]. The junctions for the tunnelling
experiment were formed by using Au, Ag or Pb as counter-electrodes and the data were
taken at liquid-He temperature. The bias-dependent junction conductance G(V) is a
measure of the density of g(e) states where 8 = E - EF and V = e/e (see equation (7)).
The association of G(V) with g(e) assumes elastic tunnelling and no scattering in the
junction region. For the disordered oxides there may be a scattering in the junction
region and then one has to exercise caution in using equation (7). In figure 18 the
junction conductance G(V) for the system LaNixCOl - xO3 is shown. The data have been
taken at liquid-He temperature. It can be seen that the normalized zero-bias conductance
G(V = O)/G(V = 200 mV) decreases from 0.65 for the metallic sample (x = 0.75) to 0.05
for the sample at the critical Ni content (x = 0.35). The behaviour of G(V) for the
samples close to the critical region show clear evidence that a gap opens up in g(e) as
e---~ 0.
Similar tunnelling data were also obtained on NaxTayWl-yO3 single crystals at
4.2 K. In figure 19 we show the normalized junction conductance for number of crystals
belonging to the NaxTayWl-yO3 system [43, 53]. It can be seen that the cusp-like dip
in g(e) at e = 0 becomes more prominent as x - y decreases and the MI transition is
approached.

Kết quả (Việt) 1:

5.3. mật kỳ mức Fermi và vai trò của sự tương tác CoulombSửa đổi của mật kỳ gần mức Fermi của tương tác Coulomblà một vấn đề rất quan trọng. Về phía kim loại chuyển tiếp và hơi cách xaCác thành phần quan trọng (x > xc) chúng tôi đã kiểm tra sự tương tác Coulomb. Một trong những vẫn có thểxử lý các electron trong khuôn khổ của lý thuyết chất lỏng Fermi. Là khu vực quan trọngđược tiếp cận các electron sẽ trở thành địa phương và thời gian thư giãn phídiverges. Về mặt cách nhiệt, người ta có tầm xa Coulomb repulsion. Nó đãđược biết đến với một số thời gian đó như một sự tương tác Coulomb có thể mở ra một khoảng cách mềm trong g(e)mà được gọi là khoảng cách Coulomb [44]. Ngoài này repulsion Coulomb hàng đầu thế giớiđể một khoảng cách mềm mại trong g(e) khi x--~ xc, chúng tôi cũng có mối tương quan ứng hoặc tương tác điện từdẫn đến một khoảng cách cứng trong g(e). Việc mở khoảng cách sẽ xác định bản chất của cácđiện phương tiện giao thông gần khu vực quan trọng. Vì vậy, ngay cả khi quá trình chuyển đổi MIchủ yếu là rối loạn hướng (chuyển đổi Anderson), cơ thể nhiều hiệu ứng thì sẽảnh hưởng đến bản chất của quá trình chuyển đổi gần khu vực quan trọng. Một trong những câu hỏi quan trọng làđiều gì làm cho quá trình chuyển đổi liên tục. Vấn đề này đã được giải quyết đầu tiên trong bối cảnhtrong phòng không tương tác hệ thống [51] đánh dấu một bước ngoặt trong vật lý của cácngày nay MI quá trình chuyển đổi. Các khái niệm rộng lý thuyết trong một hệ thống tương tác cóđược xử lý trong một số tài liệu tham khảo [6, 49, 50, 52]. Một trong những có thể gây ra mà có thểlàm cho sự chuyển tiếp liên tục là các tương tác Coulomb của loại thảo luận [44]đó có thể tiếp tục mở một khoảng cách trong g(e) tại e = 0.Nghiên cứu phổ học điện tử gần đây đã chỉ ra các bằng chứng rõ ràng nhất một Coulombinteraction chi phốithay đổi mật độ duy nhất-hạt của tiểu bang như vùng quan trọng tiếp cận. Ở đây chúng tôi trình bày kết quả của nghiên cứu đó điểm hướng tới việc đào hầmSửa đổi g(e) bởi những hiệu ứng tương tác.Chúng tôi đã nhìn thấy trong một trước mục đó trong chế độ của địa phương yếu kémcác rối loạn gây ra tầm xa điện tử-điện tử tương tác dẫn đến một el/2 loạiSửa đổi của g(e) (xem hình 12 và phương trình (6)). Các câu hỏi mà chúng tôi muốnhỏi là những gì sẽ xảy ra với hình thức cụ thể của g(8) theo vùng quan trọng tiếp cậntừ bên trong bằng kim loại (x--~ xc). Thông qua các thử nghiệm hầm, một trong những có thể điều trathử nghiệm cho dù singularity e 1/2 trong g(e) như được đưa ra bởi phương trình (6) sẽ trở thànhsâu sắc hơn và cho thấy bất kỳ dấu hiệu của sự tiến hóa để một khoảng trống Coulomb hoặc một khoảng cách khó khăn. Các chi tiếtcủa đường hầm thí nghiệm có thể được tìm thấy trong [45]. Liên kết cho các đường hầmthử nghiệm đã được hình thành bằng cách sử dụng Au, Ag hay Pb chống điện cực và các dữ liệu đãthực hiện ở nhiệt độ chất lỏng-ông. Dẫn phụ thuộc vào thiên vị junction G(V) là mộtđo mật độ g(e) tiểu bang nơi 8 = E - EF và V = e/e (xem phương trình (7)).Hiệp hội các G(V) với g(e) giả định đào hầm đàn hồi và không có tán xạ trong cáckhu vực giao lộ. Cho các ôxít không trật tự có thể có một tán xạ giao lộvùng và sau đó là một trong những đã thận trọng trong việc sử dụng phương trình (7). Trong hình 18 cácJunction dẫn G(V) hệ thống LaNixCOl - xO3 được hiển thị. Các dữ liệu đãthực hiện ở nhiệt độ chất lỏng-ông. Có thể thấy rằng bình thường 0-xu hướng dẫnG(V = O) /G (V = 200 mV) giảm từ 0,65 cho mẫu kim loại (x = 0,75) đến 0,05Đối với các mẫu các nội dung quan trọng Ni (x = 0,35). Hành vi của G(V) cho cácmẫu gần Hiển thị quan trọng khu vực rõ ràng bằng chứng cho thấy một khoảng trống sẽ mở ra trong g(e) nhưe---~ 0.Dữ liệu hầm tương tự cũng đã được trên NaxTayWl-yO3 tinh thể duy nhất tại4.2 K. Trong hình 19 chúng tôi hiển thị bình thường junction dẫn cho số lượng các tinh thểthuộc hệ thống NaxTayWl-yO3 [43, 53]. Có thể thấy rằng đỉnh như nhúngtrong g(e) tại e = 0 trở nên nổi bật hơn như x - y giảm và quá trình chuyển đổi MItiếp cận.

Kết quả (Việt) 2:

5.3. Mật độ của các quốc gia ở mức Fermi và vai trò của Coulomb tương tác
biến đổi của mật độ của các quốc gia gần mức Fermi của Coulomb tương tác
là một vấn đề rất quan trọng. Về mặt kim loại của quá trình chuyển đổi và hơi cách xa
các thành phần quan trọng (x> xc), chúng tôi đã sàng lọc Coulomb tương tác. Người ta vẫn có thể
điều trị các điện tử trong khuôn khổ của lý thuyết Fermi-lỏng. Như các khu vực quan trọng
được tiếp cận các điện tử sẽ trở thành địa phương và thời gian phụ trách thư giãn
phân kỳ. Về mặt cách điện, một người có tầm xa Coulomb lực đẩy. Nó đã được
biết đến với một số thời gian mà một sự tương tác Coulomb như vậy có thể mở ra một khoảng cách mềm trong g (e)
được gọi là khoảng cách Coulomb [44]. Ngoài lực đẩy Coulomb này dẫn
đến một khoảng cách mềm trong g (e) như x-- ~ xc, chúng tôi cũng có những tác động tương quan hay tương tác từ tính
dẫn đến một khoảng cách khó khăn trong g (e). Việc mở khoảng cách sẽ xác định bản chất của
giao thông vận tải điện gần khu vực quan trọng. Vì vậy, ngay cả khi quá trình chuyển đổi MI là
chủ yếu rối loạn định hướng (sự chuyển đổi Anderson), tác động nhiều cơ thể sẽ
ảnh hưởng đến bản chất của quá trình chuyển đổi gần khu vực quan trọng. Một câu hỏi quan trọng là
những gì làm cho quá trình chuyển đổi liên tục. Vấn đề này đã được đề cập đầu tiên trong bối cảnh
của hệ thống không tương tác trong [51] đánh dấu một bước ngoặt trong vật lý của
quá trình chuyển đổi MI hiện đại ngày nay. Các khái niệm rộng lý thuyết trong một hệ thống tương tác đã
được giải quyết trong một số tài liệu tham khảo [6, 49, 50, 52]. Một nguyên nhân có khả năng có thể
làm cho quá trình chuyển đổi liên tục là sự tương tác Coulomb của các loại thảo luận trong [44]
mà có thể liên tục mở một khoảng cách trong g (e) tại e = 0.
bằng chứng rõ ràng gần đây nghiên cứu quang phổ điện tử đã thể hiện cho một Coulombinteraction thống trị
sửa đổi mật độ hạt đơn của nhà nước như các khu vực quan trọng đang đến gần. Chúng tôi trình bày ở đây kết quả của các nghiên cứu hầm mà chỉ hướng tới
những thay đổi của g (e) bởi những tác động tương tác.
Chúng tôi đã nhìn thấy trong một phần trước đó trong chế độ nội địa hóa yếu
là do sự tương tác tầm xa electron-electron xáo trộn dẫn đến một el / 2-loại
sửa đổi của g (e) (xem hình 12 và phương trình (6)). Một câu hỏi mà chúng tôi muốn
hỏi là những gì xảy ra với dạng thức đặc biệt của g (8) là khu vực quan trọng là tiếp cận
từ phía kim loại (x - ~ xc). Thông qua thí nghiệm đường hầm, người ta có thể điều tra
thực nghiệm liệu dị e 1/2 trong g (e) như được đưa ra bởi phương trình (6) trở nên
sâu sắc hơn và cho thấy bất kỳ dấu hiệu của sự tiến hóa đến một khoảng cách Coulomb hoặc một khoảng cách khó khăn. Các chi tiết
của thí nghiệm đường hầm có thể được tìm thấy trong [45]. Các mối nối cho đường hầm
thí nghiệm được hình thành bằng cách sử dụng Au, Ag hoặc Pb là phản điện cực và các dữ liệu được
lấy ở nhiệt độ chất lỏng-Anh. Các đường giao nhau dẫn thiên vị phụ thuộc G (V) là một
thước đo về mật độ của g (e) nêu nơi 8 = E - EF và V = e / e (xem phương trình (7)).
Sự kết hợp của G (V) với g (e) giả định đường hầm đàn hồi và không có tán xạ trong
khu vực giao nhau. Đối với các oxit rối loạn có thể có một tán xạ tại ngã ba
khu vực và sau đó người ta phải thận trọng trong việc sử dụng phương trình (7). Trong hình 18 các
ngã ba dẫn G (V) cho LaNixCOl hệ thống - xO3 được hiển thị. Các dữ liệu đã được
thực hiện ở nhiệt độ chất lỏng-Anh. Có thể thấy rằng bình thường không thiên vị dẫn
G (V = O) / G (V = 200 mV) giảm từ 0,65 cho các mẫu kim loại (x = 0,75) đến 0,05
cho các mẫu ở nội dung Ni quan trọng (x = 0,35). Các hành vi của G (V) cho
mẫu gần khu vực cho thấy bằng chứng rõ ràng quan trọng là một khoảng cách mở ra trong g (e) như
e --- ~ 0.
Dữ liệu tương tự đường hầm cũng đã thu được trên đơn tinh thể NaxTayWl-yO3 tại
4.2 K. trong hình 19 chúng tôi hiển thị độ dẫn điện nối bình thường cho số lượng các tinh
thuộc hệ thống NaxTayWl-yO3 [43, 53]. Có thể thấy rằng nhúng đỉnh giống như
trong g (e) tại e = 0 trở nên nổi bật hơn như x - Giảm y và quá trình chuyển đổi MI là
tiếp cận.