magnetization, while NdRhGe shows a

magnetization, while NdRhGe shows a metamagnetic transition with increase in applied field. The single crystal magnetization and neutron diffraction studies on CeRhGe show incommensurate magnetic structure, large anisotropy in susceptibility and magnetization, with a magnetic easy axis along the a-axis [293]. SmRhGe shows FM ordering below 56 K and has second magnetic transition at 11.5 K [294]. GdRhGe shows two magnetic transitions; at, T1=31.8 K and T2= 24 K [295]. The first magnetic transition in GdRhGe is AFM in nature, while the second one seems to be complex, which can be seen from the ac susceptibility data [295]. The magnetization data show linear behavior and field induced metamagnetic transition in GdRhGe. Both transitions were also observed in heat capacity data [295]. The first peaks suppressed on the application of field, while the other (corresponding to T2) smeared out in 50 kOe.
The magnetic structure of TbRhGe was found to be incommensurate, modulated spin- wave type with a propagation vector k=(0,0.45, 0.11) at 1.7 K, which transforms into another structure described by the propagation vector k=(0, 0.44, 0) [296]. HoRhGe and ErRhGe show collinear magnetic structures at T=1.6 K with a propagation vector k=(1/2, 0, 1/2) and (0,1/2,0), respectively, which changes to incommensurate sine modulated structure at 5 K for ErRhGe [297]. Magnetization measurements reveal that DyRhGe and TmRhGe show AFM ordering with field induced metamagnetic transition [298]. Neutron diffraction study of TmRhGe reveals collinear magnetic structure, where moments are coupled ferromagnetically in chemical unit cell and antiferromagnetically in magnetic cell [298]. YbRhGe is AFM with TN=7 K [77]. Recently we have performed magnetization measurements on RRhGe (R=Ho- Tm) compounds and found that all these compounds are AFM at low temperature, which is also confirmed by heat capacity data [299, 300]. HoRhGe shows AFM ground state which transforms into FM state on the application of field [300]. The weak antiferromagnetic ordering was also confirmed in this compound by electronic band structure calculations [300]. Compounds with R=Tb, Dy and Er show an upturn in magnetic susceptibility below transition temperatures, which arises due to the change in magnetic structures at low temperature. This is also seen in previously reported neutron diffraction data. All these compounds show field induced metamagnetic transitions. There are two metamagnetic transitions in DyRhGe.

Kết quả (Việt) 1:

từ hóa, trong khi NdRhGe cho thấy một sự chuyển đổi metamagnetic với sự gia tăng trong lĩnh vực ứng dụng. Các tinh thể duy nhất từ hóa và neutron nhiễu xạ nghiên cứu trên CeRhGe Hiển thị cấu trúc incommensurate của từ trường lớn anisotropy tính nhạy cảm và từ hóa, với một trục dễ dàng từ cùng một phe trục [293]. SmRhGe cho thấy FM đặt dưới 56 K và đã chuyển tiếp từ thứ hai tại 11.5 K [294]. GdRhGe cho thấy hai quá trình chuyển đổi từ; tại, T1 = 31.8 K và T2 = 24 K [295]. Sự chuyển tiếp từ trường đầu tiên trong GdRhGe là AFM trong tự nhiên, trong khi thứ hai dường như là phức tạp, mà có thể được nhìn thấy từ các dữ liệu nhạy cảm ac [295]. Hiển thị các dữ liệu từ hóa hành vi tuyến tính và lĩnh vực gây ra quá trình chuyển đổi metamagnetic ở GdRhGe. Cả hai quá trình chuyển đổi cũng quan sát thấy trong dữ liệu nhiệt dung [295]. Các đỉnh núi đầu tiên bị dập tắt vào các ứng dụng của lĩnh vực này, trong khi các khác (tương ứng với T2) bôi ra trong 50 kOe.Cấu trúc từ của TbRhGe được tìm thấy là incommensurate, đồ spin-wave loại với một k véc tơ truyền =(0,0.45, 0.11) tại 1.7 K, biến thành một cấu trúc được mô tả bởi tuyên truyền vector k = (0, 0,44, 0) [296]. HoRhGe và ErRhGe cho thấy cấu trúc hoặc từ lúc T = 1.6 K với một véc tơ truyền k = (1/2, 0, 1/2) và (0,1/2,0), tương ứng, mà thay đổi để incommensurate Sin truyến cấu trúc 5 k cho ErRhGe [297]. Các đo đạc từ hóa tiết lộ rằng DyRhGe và TmRhGe Hiển thị các AFM đặt hàng với lĩnh vực gây ra quá trình chuyển đổi metamagnetic [298]. Nghiên cứu nhiễu xạ neutron của TmRhGe cho thấy cấu trúc hoặc từ trường, nơi mà những khoảnh khắc được kết hợp ferromagnetically trong đơn vị hóa học tế bào và antiferromagnetically trong tế bào từ [298]. YbRhGe là AFM với TN = 7 K [77]. Gần đây chúng tôi đã thực hiện đo đạc từ hóa trên RRhGe (R = Ho - Tm) hợp chất và tìm thấy tất cả các hợp chất này là AFM ở nhiệt độ thấp, cũng được xác nhận bởi dữ liệu nhiệt dung [299, 300]. HoRhGe cho thấy nhà nước đất AFM biến thành FM bang về áp dụng lĩnh vực [300]. Yếu phản sắt từ đặt được cũng xác nhận trong các hợp chất này tính toán cơ cấu ban nhạc điện tử [300]. Các hợp chất với R = Tb, Dy và Er Hiển thị một ngước lên cảm từ dưới nhiệt độ chuyển đổi, mà phát sinh do sự thay đổi trong cấu trúc từ lúc nhiệt độ thấp. Điều này cũng được nhìn thấy trong báo cáo trước đó neutron nhiễu xạ dữ liệu. Tất cả các hợp chất này cho thấy trường gây ra quá trình chuyển đổi metamagnetic. Có hai quá trình chuyển đổi metamagnetic ở DyRhGe.

Kết quả (Việt) 2:

từ hóa, trong khi NdRhGe cho thấy một sự chuyển tiếp metamagnetic với sự gia tăng trong lĩnh vực ứng dụng. Các từ hóa tinh thể và nhiễu xạ neutron nghiên cứu đơn lẻ trên CeRhGe hiển thị cấu trúc từ tính không tương xứng, không đẳng hướng lớn trong tính nhạy cảm và từ hóa, với một trục dễ dàng từ dọc theo một trục [293]. SmRhGe lãm sắp đặt FM dưới 56 K và có quá trình chuyển đổi từ thứ hai tại 11,5 K [294]. GdRhGe cho thấy hai quá trình chuyển đổi từ; tại, T1 = 31,8 K và T2 = 24 K [295]. Việc chuyển đổi từ tính đầu tiên trong GdRhGe là AFM trong tự nhiên, trong khi cái thứ hai có vẻ là phức tạp, có thể được nhìn thấy từ các dữ liệu nhạy cảm ac [295]. Các dữ liệu từ hóa hiện hành vi tuyến tính và trường cảm ứng chuyển tiếp metamagnetic trong GdRhGe. Cả hai quá trình chuyển đổi cũng được tìm thấy trong dữ liệu nhiệt dung [295]. Các đỉnh đầu bị ức chế về việc áp dụng các lĩnh vực, trong khi khác (tương ứng với T2) bôi ra trong 50 koe.
Cấu trúc từ trường của TbRhGe đã được tìm thấy là chưa tương xứng, điều chế loại sóng spin- với một k vector truyền = (0,0.45 , 0,11) 1,7 K, mà biến thành một cấu trúc được mô tả bởi các k vector truyền = (0, 0,44, 0) [296]. HoRhGe và ErRhGe cho thấy cấu trúc từ cộng tuyến tại T = 1,6 K với một k vector truyền = (1/2, 0, 1/2) và (0,1 / 2,0), tương ứng, làm thay đổi cấu trúc điều chế sin chưa tương xứng với 5 K cho ErRhGe [297]. Đo từ hóa tiết lộ rằng DyRhGe và TmRhGe thấy AFM đặt hàng với trường cảm ứng chuyển tiếp metamagnetic [298]. Neutron nghiên cứu nhiễu xạ của TmRhGe tiết lộ cấu trúc từ tính thẳng hàng, nơi những khoảnh khắc được kết ferromagnetically trong tế bào đơn vị hóa học và antiferromagnetically trong tế bào từ tính [298]. YbRhGe là AFM với TN = 7 K [77]. Gần đây chúng tôi đã thực hiện các phép đo từ tính trên RRhGe (R = Ho- Tm) các hợp chất và thấy rằng tất cả các hợp chất này là AFM ở nhiệt độ thấp, mà còn được khẳng định bởi dữ liệu nhiệt dung [299, 300]. HoRhGe lãm AFM trạng thái cơ bản mà biến thành trạng thái FM trên ứng dụng của lĩnh vực [300]. Trật tự phản sắt từ yếu cũng đã được xác nhận trong hợp chất này bằng cách tính toán cấu trúc ban nhạc điện tử [300]. Các hợp chất với R = Tb, Dy và Er cho thấy một sự cải thiện sự nhạy cảm từ bên dưới nhiệt độ chuyển tiếp, phát sinh do sự thay đổi trong cấu trúc từ ở nhiệt độ thấp. Điều này cũng được nhìn thấy trong dữ liệu nhiễu xạ neutron báo cáo trước đó. Tất cả các hợp chất này cho thấy trường cảm ứng chuyển tiếp metamagnetic. Có hai chuyển metamagnetic trong DyRhGe.