and algorithm, the optimization is

and algorithm, the optimization is not an easy task. To render

The time-averaged power extracted from the waves is
it more feasible, we introduce some simplifying assumptions. Firstly, we fix the shape and size of the floating body 1a.

given by P = ω 2C X 0

− Y0 2 .
Then we assume that the distance from the submerged bodies
1b and 2 to the free surface is large enough so that (i) they are subject neither to excitation forces nor to radiation

We assume the floating body 1a to be a hemisphere.
Tabulated values (together with asymptotic expressions) can be found in [9] (in dimensionless form) for the added mass
forces, and (ii) their added masses are independent of

A1a (ω )

and the radiation resistance coefficient

B(ω ) of
frequency of oscillation. Besides, we neglect the hydrodynamic interaction between bodies 1a, 1b and 2.

2.2. Basic equations in the frequency domain

We consider the two-body system represented in Fig. 1b,

body 1a deep water. The absolute value of the excitation force coefficient Γ(ω) may be obtained from B(ω ) by using the Haskind relation (valid for an axisymmetric body
oscillating in heave, see [8])

Kết quả (Việt) 1:

và thuật toán, tối ưu hóa không phải là một nhiệm vụ dễ dàng. Để hiển thị Thời gian trung bình điện được chiết xuất từ các sóng là nó khả thi hơn, chúng tôi giới thiệu một số giả định simplifying. Trước hết, chúng tôi sửa chữa các hình dạng và kích thước của cơ thể 1a nổi. được đưa ra bởi P = ω 2 C X 0 − Y0 2. Sau đó chúng tôi cho rằng khoảng cách từ các cơ quan chìm1B và 2 bề mặt miễn phí là đủ lớn để cho (i) họ có thể để kích thích lực lượng không với bức xạ Chúng tôi giả định 1a cơ thể nổi được một bán cầu.Các giá trị tabulated (cùng với biểu thức tiệm cận) có thể được tìm thấy trong [9] (trong hình thức Newton) cho khối lượng bổ sung lực lượng, và (ii) của khối lượng nhập là độc lập của A1a (ω) và hệ số kháng bức xạ B (ω) của tần số dao động. Bên cạnh đó, chúng tôi bỏ qua sự tương tác thủy giữa cơ quan 1a, 1b và 2.2.2. các phương trình cơ bản thuộc phạm vi tần sốChúng tôi xem xét hệ thống cơ thể hai đại diện trong hình 1b, cơ thể nước sâu 1a. Giá trị tuyệt đối của kích thích lực lượng hệ số Γ(ω) có thể được lấy từ B (ω) bằng cách sử dụng mối quan hệ Haskind (hợp lệ cho một cơ thể axisymmetricdao động ở dơ lên, xem [8])

Kết quả (Việt) 2:

và thuật toán, tối ưu hóa không phải là một nhiệm vụ dễ dàng. Để thể hiện Sức mạnh thời gian trung bình chiết xuất từ những con sóng là nó khả thi hơn, chúng tôi giới thiệu một số giả định đơn giản hóa. . Thứ nhất, chúng tôi sửa chữa các hình dạng và kích thước của cơ thể 1a nổi do P = ω 2C X 0 -. Y0 2 Sau đó, chúng tôi giả định rằng khoảng cách từ các cơ quan ngập 1b và 2 bề mặt tự do là đủ lớn để (i ) họ có thể không để lực lượng kích thích cũng không để bức xạ Chúng tôi cho rằng cơ thể 1a nổi để có một bán cầu. giá trị lập bảng (cùng với các biểu thức tiệm cận) có thể được tìm thấy trong [9] (ở dạng không thứ nguyên) cho khối lượng tăng thêm lực lượng, và ( ii) khối lượng gia tăng của họ là độc lập của A1A (ω) và hệ số bức xạ điện trở B (ω) của tần số dao động. Bên cạnh đó, chúng ta bỏ qua sự tương tác thủy động lực giữa các cơ quan 1a, 1b và 2. 2.2. Phương trình cơ bản trong lĩnh vực tần số Chúng tôi xem xét các hệ thống hai cơ thể đại diện trong hình. 1b, cơ thể 1a nước sâu. Giá trị tuyệt đối của Γ hệ số lực kích thích (ω) có thể thu được từ B (ω) bằng cách sử dụng các mối quan hệ Haskind (hợp lệ cho một cơ thể axisymmetric dao động ở dơ lên, xem [8])