The energy loss at hω¯ p/√2 indeed

The energy loss at hω¯ p/
√2 indeed turned out to be due to the surface excitation
previously predicted by Ritchie for a metal/air interface. It corresponds to
the surface plasmon excitation described in the previous chapter. Subsequent
theoretical investigations of surface plasmon waves in the context of electron
loss spectroscopy confirmed the ωsp = ωp √1+ε dependence of the resonance frequency
on the dielectric coating (explaining the influence of an oxide layer),
and the possibility of even and odd coupled modes akin to (2.29) sustained by
thin metallic films [Stern and Ferrell, 1960].

Kết quả (Việt) 1:

Sự mất mát năng lượng tại hω¯ p /√2 thực sự bật ra do kích thích bề mặttrước đó dự đoán Ritchie cho một kim loại/giao diện. Nó tương ứng vớikích thích bề mặt plasmon được mô tả trong chương trước. Tiếp theoCác điều tra lý thuyết của bề mặt plasmon sóng trong bối cảnh điện tửxác nhận mất phổ ωsp = ωp √1 + ε phụ thuộc vào tần số cộng hưởngtrên Sơn cách điện (giải thích ảnh hưởng của một lớp ôxít),và khả năng ngay cả và odd cùng chế độ giống như (2,29) duy trì bởimỏng kim loại phim [Stern và Ferrell, 1960].

Kết quả (Việt) 2:

Sự mất năng lượng ở hω¯ p /
√2 thực sự hóa ra là do sự kích thích bề mặt
trước đó dự đoán của Ritchie cho một giao diện kim loại / không khí. Nó tương ứng với
các kích thích plasmon bề mặt được mô tả trong các chương trước. Sau đó
điều tra lý thuyết của sóng plasmon bề mặt trong bối cảnh các electron
mất Phổ khẳng định ωsp = ωp √1 + ε phụ thuộc của tần số cộng hưởng
trên lớp phủ điện môi (giải thích ảnh hưởng của một lớp oxit),
và khả năng chẵn và lẻ cùng chế độ giống như (2.29) duy trì bởi
phim kim loại mỏng [Stern và Ferrell, 1960].