However, phase-matching to SPPs can

However, phase-matching to SPPs can be achieved in a three-layer system
consisting of a thin metal film sandwitched between two insulators of different
dielectric constants. For simplicity, we will take one of the insulators to be
air (ε = 1). A beam reflected at the interface between the insulator of higher
dielectric constant ε, usually in the form of a prism (see Fig. 3.4), and the
metal will have an in-plane momentum kx = k
√ε sin θ, which is sufficient to
excite SPPs at the interface between the metal and the lower-index dielectric,
i.e. in this case at the metal/air interface. This way, SPPs with propagation
constants β between the light lines of air and the higher-index dielectric can be
excited (Fig. 3.5). SPP excitation manifests itself as a minimum in the reflected
beam intensity. Note that phase-matching to SPPs at the prism/metal interface
cannot be achieved, since the respective SPP dispersion lies outside the prism
light cone (Fig. 3.5).

Kết quả (Việt) 1:

Tuy nhiên, giai đoạn phù hợp để SPPs có thể đạt được trong một hệ thống ba lớpbao gồm một sandwitched màng kim loại mỏng giữa hai cách điện khác nhaulưỡng điện hằng số. Để đơn giản, chúng tôi sẽ có một trong các chất cách điện phảimáy (ε = 1). Một tia phản ánh ở giao diện giữa cách điện của caoliên tục lưỡng điện ε, thường trong các hình thức của một lăng kính (xem hình 3.4), và cáckim loại sẽ có một kx-máy bay Đà = k√ε sin θ, đó là đủ đểSPPs giao diện giữa kim loại và lưỡng điện chỉ số thấp hơn, kích thíchtức là trong trường hợp này giao diện kim khí. Bằng cách này, SPPs với tuyên truyềnhằng số β giữa các dòng máy, ánh sáng và lưỡng điện cao hơn chỉ số có thểvui mừng (hình 3.5). SPP kích thích thể hiện bản thân tối thiểu trong các phản xạcường độ chùm. Lưu ý rằng giai đoạn phù hợp với SPPs giao diện Lăng kính/kim loạikhông thể đạt được, kể từ khi phân tán SPP tương ứng nằm bên ngoài các lăng kínhnón ánh sáng (hình 3.5).

Kết quả (Việt) 2:

Tuy nhiên, hợp pha để SPPs có thể đạt được trong một hệ thống ba lớp
bao gồm một màng kim loại mỏng sandwitched giữa hai vật cách khác nhau
hằng số điện môi. Để đơn giản, chúng ta sẽ có một trong những chất cách điện là
không khí (ε = 1). Một chùm tia phản xạ tại giao diện giữa các chất cách điện của cao
ε hằng số điện môi, thường là trong các hình thức của một lăng kính (xem hình. 3,4), và các
kim loại này sẽ có một đà kx = k trong mặt phẳng
√ε θ tội lỗi, mà là đủ để
kích thích SPPs tại giao diện giữa kim loại và chất điện môi-index thấp,
tức là trong trường hợp này ở bề / không khí. Bằng cách này, SPPs với tuyên truyền
hằng beta giữa các dòng ánh sáng của không khí và điện môi-index cao hơn có thể được
kích thích (Hình. 3.5). SPP kích thích biểu hiện như một tối thiểu trong phản ánh
cường độ chùm tia. Lưu ý rằng hợp pha để SPPs tại giao diện lăng kính / kim loại
không thể đạt được, vì sự phân tán SPP tương ứng nằm bên ngoài lăng kính
nón ánh sáng (Hình. 3.5).