In the Figure 2, low energy path of

In the Figure 2, low energy path of Fe adatom diffusion on the Fe (110) surface has been shown. This surface with the maximal atomic density is the most closely packed surface. The energetically stable configuration for a single Fe adatom on this surface is located in the fourfold position (Figure 2(a)). The diffusion mechanism of a monomer is known to be performed by the translation from the stable site to the adjacent nearest-neighbor site, and occur by atomic hopping along the most compact direction, i.e. along [–111] or [–11–1] crystallographic orientation. The potential energy trans- formation during the process of the Fe monomer diffusion along the [–111] direction on the Fe (110) surface is shown in the Figure 2. From Figure 2 we can find that Fe monomer diffusion energy barrier on Fe (110) surface is very low, only 0.24 eV, which is consistent well with the result that Chen [14] et al. reported, 0.30 eV. In our calculations, only a saddle point position (Figure 2(b)) has been discovered, that is different from that Chen [14] et al. have reported that existed two saddle point during the process of the monomer diffusion on the Fe (110) surface. The physical origins of this difference maybe lie in the difference of the used potentials.

Kết quả (Việt) 1:

Trong hình 2, đường dẫn năng lượng thấp của Fe adatom phổ biến trên bề mặt Fe (110) đã được hiển thị. Bề mặt này với mật độ nguyên tử tối đa là bề mặt đóng gói chặt chẽ nhất. Cấu hình ổn định hăng hái cho một adatom Fe duy nhất trên bề mặt này nằm ở vị trí số (hình 2(a)). Cơ chế phổ biến một monomer được biết là được thực hiện bởi các bản dịch từ các trang web ổn định đến địa điểm gần nhất hàng xóm liền kề, và xảy ra bởi nguyên tử nhảy theo hướng nhỏ gọn nhất, tức là cùng [–111] hay [–11-1] crystallographic định hướng. Thế năng trans-hình thành trong quá trình khuếch tán monomer Fe theo hướng [–111] trên bề mặt Fe (110) được hiển thị trong hình 2. Từ con số 2, chúng tôi có thể tìm thấy Fe monomer khuếch tán năng lượng rào cản trên bề mặt Fe (110) là rất thấp, chỉ 0,24 eV, là phù hợp tốt với kết quả mà Chen [14] và ctv báo cáo, 0,30 eV. Trong tính toán của chúng tôi, chỉ một saddle chỉ vị trí (hình 2(b)) đã được phát hiện, đó là khác nhau từ trần [14] et al. đã báo cáo rằng tồn tại hai yên điểm trong quá trình khuếch tán monomer trên bề mặt Fe (110). Nguồn gốc vật chất của sự khác biệt này có thể nằm ở sự khác biệt của các tiềm năng được sử dụng.

Kết quả (Việt) 2:

Trong hình 2, con đường năng lượng thấp của Fe adatom khuếch tán vào (110) bề mặt Fe đã được chứng minh. Bề mặt này với mật độ nguyên tử tối đa là bề mặt đóng gói chặt chẽ nhất. Các cấu hình hăng hái ổn định cho một adatom Fe duy nhất trên mặt sân này nằm ở vị trí gấp bốn lần (Hình 2 (a)). Các cơ chế khuếch tán của một monomer được biết là được thực hiện bởi các bản dịch từ các trang web ổn định cho các trang web gần nhất, hàng xóm liền kề, và xảy ra bằng cách nhảy nguyên tử theo hướng nhỏ gọn nhất, tức là cùng [-111] hoặc [-11-1] định hướng tinh thể. Sự hình thành năng lượng xuyên tiềm năng trong quá trình của monomer khuếch tán Fe dọc theo [-111] hướng trên (110) bề mặt Fe được thể hiện trong hình 2. Từ hình 2, chúng ta có thể thấy rằng hàng rào năng lượng Fe monomer khuếch tán trên Fe ( 110) bề mặt là rất thấp, chỉ 0,24 eV, phù hợp tốt với kết quả là Chen [14] et al. báo cáo, 0,30 eV. Trong tính toán của chúng tôi, chỉ có một vị trí điểm yên ngựa (hình 2 (b)) đã được phát hiện, đó là khác nhau từ đó Chen [14] et al. đã thông báo rằng tồn tại hai điểm yên ngựa trong quá trình khuếch tán monomer trên (110) bề mặt Fe. Nguồn gốc vật lý của sự khác biệt này có lẽ nằm ở sự khác biệt về tiềm năng sử dụng.