3. Result s and discussionMeasureme

3. Result s and discussion
Measurements of the scattered photons were carried out
both as a function of sample thickness and detector
collimator. A typical observed experimental spectrum,
recorded by the NaI(Tl) detector, is obtained by irradiating
the typical sample of Al for 103 s (curve-a of Fig. 3). The
background spectrum was also recorded for the same
period of time (curve-b of Fig. 3). The backgroundcorrected experimental spectrum consists of both singly
and multiply scattered photons. The subtraction of the
reconstructed singly scattered spectrum (curve-d of Fig. 3)
in the range 220–350 keV results in multiply scattered
photons only. This procedure was then repeated for
different samples for different detector collimators.
Fig. 4 shows the plot of multiply scattered events as a
function of detector collimator size for different values of
the diameter of the cylindrical samples of aluminium. From
this plot, it is obvious that with increase in the size of
detector collimator, the number of multiply scattered
events having the same energy as for single scattering,
continues to increase. For thin samples, the increase in the
number of multiply scattered events with increasing

Kết quả (Việt) 1:

3. kết quả s và thảo luậnCác số đo của photon rải rác đã được thực hiệncả hai như là một chức năng của mẫu dày và phát hiệncollimator. Một điển hình quan sát thực nghiệm quang phổ,được ghi bởi các máy dò NaI(Tl), thu được bằng cách chiếumẫu vật điển hình của Al cho 103 s (đường cong-một hình 3). Cácnền phổ được thu âm cũng như nhauthời gian (cong-b của hình 3). Quang phổ thực nghiệm backgroundcorrected bao gồm của cả hai đơn lẻvà nhân phân tán photon. Trừ của cáctái cấu trúc đơn lẻ phân tán quang phổ (đường cong-d hình 3)trong khoảng 220-350 keV kết quả trong nhân rải rácphoton chỉ. Thủ tục này sau đó lặp đi lặp lại chomẫu khác nhau cho các máy dò khác nhau collimators.Hình 4 cho thấy cốt lõi của các sự kiện nhân rải rác như mộtchức năng của máy dò collimator kích thước cho các giá trị khác nhau củađường kính của các mẫu hình trụ nhôm. Từâm mưu này, nó là rõ ràng rằng với sự gia tăng kích thước củaphát hiện collimator, số lượng nhân phân táncó năng lượng tương tự đối với tán xạ duy nhất, các sự kiệntiếp tục tăng. Cho mỏng mẫu, sự gia tăng trong cácsố lượng multiply rải rác sự kiện với ngày càng tăng

Kết quả (Việt) 2:

3. Kết quả và thảo luận của
phép đo của các photon phân tán được thực hiện
cả hai như là một hàm của độ dày mẫu và phát hiện
ống chuẩn trực. Một quang phổ quan sát thực nghiệm điển hình,
ghi lại bởi các NaI (Tl) phát hiện, thu được bằng cách chiếu
các mẫu điển hình của Al cho 103 s (đường cong-a hình. 3). Việc
phổ nền cũng được ghi nhận cho cùng một
khoảng thời gian (cong-b của hình. 3). Phổ nghiệm backgroundcorrected bao gồm cả đơn lẻ
photon và nhân rải rác. Đã trừ
tái tạo quang phổ đơn lẻ rải rác (đường cong-d của hình. 3)
trong kết quả phạm vi 220-350 keV trong nhân rải rác
chỉ photon. Thủ tục này sau đó đã được lặp lại đối với
các mẫu khác nhau cho collimators dò khác nhau.
Hình. 4 cho thấy âm mưu của các sự kiện nhân nằm rải rác như một
hàm của kích thước máy dò tia chuẩn trực cho các giá trị khác nhau của
các đường kính của các mẫu hình trụ bằng nhôm. Từ
cốt truyện này, rõ ràng là với sự gia tăng kích thước của
máy dò tia chuẩn trực, số lượng nhân nằm rải rác
các sự kiện có cùng năng lượng như đối với tán xạ duy nhất,
tiếp tục tăng. Đối với các mẫu mỏng, sự gia tăng trong
số các sự kiện phân tán nhân với tăng