When a temperature difference 1T is

When a temperature difference 1T is applied between the
top of the Pt film and the bottom of the GGG substrate, TE
conversion is induced by the following mechanism (Fig. 2c). First,
the temperature gradient drives a spin current density js at the
Pt/Bi:YIG interface perpendicular to the plane as a result of the
SSE (refs 20,21). In this process, the phonon energy distributing
over the GGG substrate is supposed to enhance the generation of
js through the phonon-drag process1416. Then, js is converted into
an electric field EISHE by means of the inverse spin-Hall effect (ISHE)
in the Pt (refs 2224)
EISHE D(SH)js
M
jMj
(1)
where SH, , and M represent the spin-Hall angle, resistivity of the
Pt film, and magnetization vector of the Bi:YIG film, respectively.
Thus, EISHE shows up in the Pt plane perpendicularly to both the
temperature gradient (kjs) and the magnetizationM.Onthe Pt film,
the SSE-induced EISHE at each point is integrated into the TE voltage
V DEISHE l, where l is the measured sample length. This gives rise
to a simple scaling law: larger l leads to higher V (Fig. 1b). As the
internal resistance of the STE coating is R0Dl=wtPt, the maximum
extractable electric power Pmax is proportional to the area of the STE
coating: Pmax/V2=R0/lw, where w is the sample width

Kết quả (Việt) 1:

Khi một sự khác biệt nhiệt độ 1T được áp dụng giữa cácđầu của bộ phim Pt và phía dưới bề mặt GGG, TEchuyển đổi được gây ra bởi các cơ chế sau (hình 2 c). Đầu tiên,gradient nhiệt độ ổ đĩa một js hiện tại mật độ quay tại cácPT / Bi:YIG giao diện vuông góc với mặt phẳng như là kết quả của cácSSE (refs 20,21). Trong quá trình này, năng lượng phonon phân phốitrên bề mặt GGG là nghĩa vụ phải tăng cường các thế hệ củaJS thông qua process14 phonon-kéo 16. Sau đó, js được chuyển thànhmột điện trường EISHE bằng phương tiện của các hiệu ứng ngược quay-Hall (ISHE)trong Pt (refs 22 24)EISHE D (SH) jsMjMj(1)nơi SH, và M đại diện cho các góc quay, Hội họp, điện trở suất của cácPT phim, và từ tính véc tơ của Bi:YIG bộ phim, tương ứng.Vì vậy, EISHE cho thấy trong mặt phẳng Pt vành cho cả cácgradient nhiệt độ (kjs) và magnetizationM.Onthe Pt phim,SSE gây ra EISHE tại mỗi điểm được tích hợp vào điện áp TEV DEISHE l, l đâu mẫu đo chiều dài. Điều này cho phép tăngphải ra một luật tỉ lệ đơn giản: l lớn hơn dẫn đến cao hơn V (hình 1b). Như cácsức đề kháng nội bộ của lớp phủ STE là R0D l = wtPt, tối đaextractable điện Pmax là tỷ lệ thuận với diện tích STElớp phủ: Pmax/V2 = R0/lw, nơi w là chiều rộng mẫu

Kết quả (Việt) 2:

Khi một sự khác biệt nhiệt độ 1T được áp dụng giữa các
đầu của bộ phim Pt và dưới cùng của đế GGG, TE
chuyển đổi được gây ra bởi các cơ chế sau đây (Hình. 2c). Đầu tiên,
gradient nhiệt độ ổ đĩa một dòng spin mật độ js tại
Pt / Bi: giao diện YIG vuông góc với mặt phẳng như một kết quả của
SSE (refs 20,21). Trong quá trình này, phân phối năng lượng phonon
trong chất nền GGG là vụ để tăng cường hệ của
js qua các phonon-kéo process14? 16. Sau đó, js được chuyển đổi thành
một điện trường EISHE bằng nghịch đảo spin-Hội trường có hiệu lực (ISHE)
trong Pt (refs 22? 24)
EISHE D (? SH?) Js?
M
JMJ
(1)
nơi SH,? và M đại diện cho góc spin-Hall, điện trở suất của các
bộ phim Pt, và vector từ hóa của Bi:. YIG phim, tương ứng
Như vậy, EISHE hiện trong mặt phẳng Pt vuông góc với cả
gradient nhiệt độ (KJS) và magnetizationM. onthe Pt phim,
các EISHE SSE gây ra tại mỗi điểm được tích hợp vào các TE điện áp
DEISHE l V, nơi l là chiều dài mẫu đo. Điều này dẫn
đến một đạo luật mở rộng quy mô đơn giản: l lớn hơn dẫn đến V cao hơn (hình 1b.). Khi
trở bên trong của lớp phủ STE là R0D l = wtPt, tối đa?
Điện chiết Pmax là tỷ lệ thuận với diện tích của STE
phủ: Pmax / V2 = R0 / lw, trong đó w là chiều rộng mẫu