Employing equation (9), one can plo

Employing equation (9), one can plot Q*
st as a function of pore
width, and a plot of Q*
st against pore widths of silica gel for water
adsorption is shown in Fig. 1(a). It is observed from Fig. 1(a) that a
rapid change in Q*
st occurs for pore sizes ranging from 3 Å to 7 Å. The
pore size distribution of type RD silica gel employing N2 adsorption data and DFT (density functional theory) is shownin Fig.1 (b), where
the plots of incremental pore volume against pore widths are
shown. The local maxima of type RD is observed at 12.2 Å with
minimum pore width of z4.7 Å. The Q*
st at 4.7 Å is calculated as 72 kJ/mol (z4000 kJ/kg). As can be seen from the top end of Fig.1(a),
the variations of Q*
st for various temperatures are not significant.
Fig. 2 shows the amount of water uptakes on silica gel for the
temperatures ranging from 15 C to 75 C and pressures up to 7 kPa.
The experimental data are fitted with our newly developed
adsorption isotherm formulation as shown in equation (11) [24]
within the acceptable error ranges (±5%). The adsorptionedesorption
cycle (ABCD) is plotted in Fig. 2. The adsorption
kinetics are analyzed here for the temperatures ranging (i) from 50 C to 30 C (adsorption phase, D/A of Fig.1) and (ii) from 55 C
to 80 C (desorption phase, B/C of Fig. 1) of the adsorption chiller
(ADC). Fig. 3 showswater vapor uptakes on silica gel against time in
a normalized form for the adsorption periods of an ADC employing
the proposed model (equation (15)). These results are also
compared with the experimentally measured kinetics data [16].
Fig. 4 shows the normalized water vapor uptakes on silica gel as a
function of time for desorption periods of ADC and the proposed
kinetics model is compared with experimental data. All parameters
used in the present model are furnished in Table 1. Here we can
predict the value of exponential coefficient bo from experimental
data. For higher bo, the kinetics curves for the smallest layer reveal
the least sensitivity to the layer thickness i.e., the water vapor
transfer in single layer silica gel configuration is very fast. On the
other hand, the water vapor transfer rates are slower for lower bo.
For comparison purposes, the results obtained from the general
linear driving force model (LDF) for silica gelewater systems are
also included. It is found from Figs. 3 and 4 that the adsorption/
desorption kinetics of various silica gel sizes layers configurations
depend on bo. The values of bo decreases when the sizes and layers
of silica gel adsorbents in the adsorption bed are increased. It is
observed from Figs. 3 and 4 that the desorption rate is faster than
the adsorption rate due to higher temperatures and vapor pressures.
So, the tangible difference in adsorption and desorption
times allows an optimization of overall performance factors of the
ADC in terms of cooling capacity and COP (coefficient of performance)
by the prolongation of adsorption stage at the expense of
shortening desorption phase [37]. It should be noted here that the
LDF model over-estimates the desorption rate within an adsorptionedesorption

Kết quả (Việt) 1:

Cách sử dụng phương trình (9), một trong những có thể vẽ Q *St là một chức năng của lỗ chân lôngchiều rộng, và một âm mưu của Q *St so với chiều rộng các lỗ chân lông của silica gel cho nướcHấp phụ được thể hiện trong hình 1(a). Nó được quan sát thấy từ hình 1(a) mà mộtCác thay đổi nhanh chóng trong Q *St xảy ra đối với kích thước lỗ khác nhau, từ 3 Å Å 7. cáclỗ chân lông kích thước phân phối các loại dữ liệu hấp phụ N2 sử dụng RD silica gel và DFT (mật độ chức năng lý thuyết) là shownin Fig.1 (b), nơiLô số lỗ chân lông gia tăng khối lượng so với chiều rộng các lỗ chân lông làHiển thị. Maxima loại RD, địa phương được quan sát thấy tại 12.2 Å vớichiều rộng tối thiểu lỗ z4.7 Å. Q *St tại 4.7 Å được tính như là 72 kJ/mol (z4000 kJ/kg). Có thể nhìn thấy từ các đầu cuối của Fig.1(a),Các biến thể của Q *St cho nhiệt độ khác nhau là không đáng kể.Hình 2 cho thấy số lượng ống nước trên đệm bằng silica gel cho cácnhiệt độ khác nhau, từ 15 C đến 75 C và áp lực lên đến 7 kPa.Các dữ liệu thử nghiệm được trang bị với chúng tôi mới phát triểnxây dựng isotherm hấp phụ, như thể hiện trong phương trình (11) [24]trong vòng phạm vi chấp nhận được lỗi (±5%). Adsorptionedesorptionchu kỳ (ABCD) được vẽ trong hình 2. Hấp phụđộng học được phân tích ở đây cho các nhiệt độ khác nhau, (i) từ 50 C 30 c (giai đoạn hấp phụ, D/A Fig.1) và (ii) từ 55 C80 c (giai đoạn desorption, B/C của hình 1) của chiller hấp phụ(ADC). Hình 3 showswater hơi ống trên đệm bằng silica gel chống lại thời gianmột hình thức bình thường trong thời gian hấp phụ của một ADC sử dụngđề xuất mô hình (phương trình (15)). Những kết quả này cũngso sánh với các dữ liệu thực nghiệm đo kinetics [16].Hình 4 cho thấy ống hơi nước bình thường trên đệm bằng silica gel là mộtchức năng của thời gian trong thời gian desorption ADC và đề xuấtMô hình động học được so sánh với các dữ liệu thực nghiệm. Tất cả các thông sốđược sử dụng trong các mô hình hiện nay được trang bị trong bảng 1. Ở đây chúng ta có thểdự đoán giá trị hệ số mũ bo từ thử nghiệmdữ liệu. Cho bo cao hơn, các đường cong động học cho các lớp nhỏ nhất tiết lộít nhất là nhạy cảm với độ dày lớp nghĩa là hơi nướcchuyển khoản trong lớp duy nhất silica gel cấu hình là rất nhanh. Trên cácmặt khác, các tỷ lệ chuyển hơi nước là chậm hơn cho bo thấp hơn.Cho các mục đích so sánh, kết quả thu được từ tướng quântuyến tính lái xe lực lượng mô hình (LDF) cho silica gelewater hệ thống đangcũng được bao gồm. Nó là tìm thấy ở Figs. 3 và 4 mà hấp phụ /desorption động của nhiều silica gel kích thước lớp cấu hìnhphụ thuộc vào bo. Các giá trị của bo giảm khi kích thước và các lớpsilica gel adsorbents giường hấp phụ đang tăng lên. Nó làquan sát từ Figs. 3 và 4 có tỷ lệ desorption là nhanh hơntỷ lệ hấp phụ do nhiệt độ và áp suất hơi cao hơn.Như vậy, sự khác biệt hữu hình trong hấp phụ và desorptionthời gian cho phép một tối ưu hóa các yếu tố hiệu suất tổng thể của cácADC về làm mát công suất và COP (coefficient của hiệu suất)bởi kéo dài giai đoạn hấp phụ tại hiß╗çp củarút ngắn desorption giai đoạn [37]. Cần lưu ý ở đây đó làLDF mẫu quá ước tính tỷ lệ desorption trong một adsorptionedesorption

Kết quả (Việt) 2:

Sử dụng phương trình (9), người ta có thể vẽ Q *
st như một chức năng của lỗ chân lông
rộng, và một âm mưu của Q *
st so với độ rộng lỗ chân lông của silica gel nước
hấp phụ được hiển thị trong hình. 1 (a). Nó được quan sát thấy từ hình. 1 (a) rằng một
sự thay đổi nhanh chóng trong Q *
st xảy ra với kích thước lỗ chân lông khác nhau, từ 3 đến 7 Å Å. Việc
phân bố kích thước lỗ chân lông của loại RD silica gel sử dụng dữ liệu hấp phụ N2 và DFT (lý thuyết chức năng mật độ) là shownin hình 1 (b), nơi
các lô khối lượng lỗ gia tăng so với độ rộng lỗ chân lông được
hiển thị. Cực đại địa phương của loại RD được quan sát thấy ở mức 12,2 Å với
chiều rộng lỗ chân lông tối thiểu z4.7 Å. Q *
st 4,7 Å được tính như 72 kJ / mol (z4000 kJ / kg). Như có thể thấy từ đầu cuối của hình 1 (a),
các biến thể của Q *
st cho nhiệt độ khác nhau là không đáng kể.
Hình. 2 cho thấy số lượng uptakes nước trên gel silica cho
nhiệt độ từ 15 ° C đến 75 ° C và áp suất lên tới 7 kPa.
Các số liệu thí nghiệm được trang bị mới được phát triển của chúng tôi
xây dựng đường đẳng nhiệt hấp phụ như trong phương trình (11) [24 ]
trong lỗi chấp nhận được dao động (± 5%). Các adsorptionedesorption
chu kỳ (ABCD) được vẽ trong hình. 2. hấp phụ
động học được phân tích ở đây cho các nhiệt độ khác nhau (i) từ 50 ° C đến 30 ° C (hấp phụ pha, D / A Hình 1) và (ii) từ 55 ° C
đến 80 C (giai đoạn giải hấp? , B / C của hình. 1) của các máy làm lạnh hấp phụ
(ADC). Sung. 3 hơi showswater uptakes trên silica gel với thời gian trong
một hình thức bình thường hóa cho các giai đoạn hấp phụ của một ADC sử dụng
các mô hình đề xuất (phương trình (15)). Những kết quả này cũng được
so sánh với các dữ liệu động học đo bằng thực nghiệm [16].
Hình. 4 cho thấy uptakes hơi nước bình thường trên silica gel như một
hàm của thời gian trong thời gian giải hấp của ADC và đề xuất
mô hình động học được so sánh với các dữ liệu thực nghiệm. Tất cả các thông số
được sử dụng trong các mô hình hiện nay được trang bị ở bảng 1. Ở đây chúng ta có thể
dự đoán giá trị của mũ hệ số bo từ thử nghiệm
dữ liệu. Đối với bo cao hơn, các đường cong động học cho các lớp nhỏ nhất cho thấy
sự nhạy cảm nhất với độ dày lớp tức là, hơi nước
chuyển trong cấu hình gel silica lớp duy nhất là rất nhanh. Trên
Mặt khác, tốc độ truyền hơi nước chậm hơn cho bo thấp hơn.
Đối với mục đích so sánh, kết quả thu được từ tổng
tuyến tính lái xe mô hình có hiệu lực (LDF) cho hệ thống gelewater silica được
cũng bao gồm. Nó được tìm thấy từ Figs. 3 và 4 thấy hấp phụ /
động học giải hấp của silica gel khác nhau kích thước lớp cấu hình
phụ thuộc vào bo. Các giá trị của bộ giảm khi các kích thước và các lớp
của các chất hấp phụ silica gel trên giường hấp phụ được tăng lên. Nó được
quan sát từ Figs. 3 và 4 là tỷ lệ giải hấp nhanh hơn so với
tốc độ hấp phụ do nhiệt độ cao và áp suất hơi nước.
Vì vậy, sự khác biệt hữu hình trong hấp phụ và giải hấp
lần cho phép tối ưu các yếu tố hiệu suất tổng thể của
ADC về công suất và COP làm mát (hệ số hiệu suất)
bởi sự kéo dài của giai đoạn hấp phụ tại các chi phí của
rút ngắn giai đoạn giải hấp [37]. Cần lưu ý ở đây là các
mô hình LDF qua ước tính tỷ lệ giải hấp trong vòng một adsorptionedesorption