In our previous report [6], we inve

In our previous report [6], we investigated the magnetic properties of LCO films grown on a piezoelectric substrate, e.g. Pb(Mg1/3Nb2/3)0.72Ti0.28O3(001) (PMNPT),whichallowsto exploredirectlythe strain-dependent properties[12–15].Thestrainofthefilmscanbereversibly and uniformly controlledby the inversepiezoelectric effect of the substrate. LCO films grownon PMN-PT substrates are partially relaxed, i.e. the in-plane lattice parameter of the film is different from the substrate. These films experience a tensile strain, the PMN-PT substrate having a larger pseudocubic lattice parameter, i.e. 4.02 ˚A. The a and c lattice parameters and tetragonal distortion t of a 100 nm thick LCO/PMN-PT film are given in Table 1. From Table 1 one notices that all LCO films have an increased volume compared to the bulk unit cell, regardless of the choice of the substrate. Small angle XRR measurements show smooth and well defined interfaces between theLCO film and the single-crystallinesubstrates.Atomic force microscopy measurements also indicate a smooth surface morphology with a roughness (rms) ranging from 0.5 to 1 nm. We note that LCO/STO films thicker than 100 nm tend to crack, most likely caused by structural relaxation and thus the relief of tensile strain. A last remark concerning the growth, when SiO2 was used as a substrate (not shown) the XRD spectra indicate a polycrystalline morphology of the LCO film.

3.2 Magnetic characterization
In the following the magnetic characteristics of LCO films grown on various substrates will be discussed. In order to avoid size effects we prepared films with the same thickness. All LCO films grown on single-crystalline substrates display ferromagnetic behaviour at low temperatures. On the contrary, when SiO2 was employed as a substrate, no ferromagnetic order was observed down to 10 K. This indicates that polycrystalline LCO films resemble the bulk behaviour, where no magnetic order is observed. In Figure 4 we present M–T curves of 100 nm-thick LCO films grownonvarioussubstrates.Magnetizationmeasurements were done after field cooling in a field of 200 mT applied in the film plane. Interestingly, the ferromagnetic Curie temperatures do not stronglyvary for different substrates, in spite of quite different strain states. On the other hand, a much strongerimpact ofvarious strainstates is observed on the values of the total magnetic moments. Field dependence of the magnetization was measured at 10 K for all LCO films and the total magnetic moment was estimated from the saturated magnetization. In Figure 5 we plot a representative M–H loop of a 100 nm thick LCO/LSAT film. Inset shows the variation of the Co saturation magnetic moment (mS) with the tetragonal distortion t for all LCO films. A clear correlation between mS and t is found, i.e. an increase of total magnetic moment with increasing tetragonal distortion. Magnetic moments, Curie temperatures, and coercive fields of all LCO films shown in Figure 4 are compiled in Table 2. One can notice that the values of the saturated magnetic moments of the Co3+ measuredat10Kinamagneticfieldof5Tarequitesmall. The largestvalues of the saturatedmagneticmoment were obtained for films grown under tensile strain. The highest saturation magnetization observed is approximately 0.8 μB/Co for a LCO/LSAT film. This is a small value but still comparable to data reported in literature [5,7].

Kết quả (Việt) 1:

Trong của chúng tôi báo cáo trước đó [6], chúng tôi nghiên cứu tính chất từ của LCO films được trồng trên một bề mặt áp điện, ví dụ như Pb(Mg1/3Nb2/3)0.72Ti0.28O3(001) (PMNPT), whichallowsto exploredirectlythe phụ thuộc vào chủng thuộc tính [12-15]. Thestrainofthefilmscanbereversibly và thống nhất là controlledby effect inversepiezoelectric của bề mặt. LCO films grownon PMN-PT chất là một phần thoải mái, tức là các thông số trong máy bay lưới của film là different từ bề mặt. films những kinh nghiệm căng thẳng độ bền kéo, bề mặt PMN-PT có một tham số pseudocubic lưới lớn hơn, tức là 4,02 ˚A. Các bản và c lưới thông số và biến dạng bốn phương t của một 100 nm dày LCO/PMN-PT film được đưa ra trong bảng 1. Từ bảng 1, một thông báo rằng tất cả LCO films có một khối lượng tăng lên so với các tế bào đơn vị số lượng lớn, bất kể sự lựa chọn của bề mặt. Góc nhỏ XRR đo Hiển thị mịn và tốt defined giao diện giữa theLCO film và single-crystallinesubstrates. Nguyên tử lực kính hiển vi đo lường cũng cho thấy một hình thái bề mặt mịn với gồ ghề (rms) trải dài từ 0,5 đến 1 nm. Chúng tôi lưu ý rằng films LCO/STO dày hơn 100 nm có xu hướng để crack, nhiều khả năng gây ra bởi các cấu trúc thư giãn và do đó giảm độ bền kéo căng thẳng. Một lưu ý cuối cùng liên quan đến sự phát triển, khi SiO2 được sử dụng như một bề mặt (không hiển thị) XRD spectra cho thấy một hình thái polycrystalline của LCO film.3.2 từ đặc tínhTrong sau đây từ đặc LCO films được trồng trên các chất nền khác nhau sẽ được thảo luận. Để tránh kích thước effects, chúng tôi chuẩn bị films với cùng độ dày. Tất cả LCO films trồng trên đơn tinh thể chất Hiển thị sắt từ hành vi ở nhiệt độ thấp. Ngược lại, khi SiO2 được sử dụng như một chất nền, không có trật tự sắt từ được quan sát thấy xuống 10 K. Điều này cho thấy rằng polycrystalline LCO films giống như hành vi với số lượng lớn, nơi không có thứ tự từ là quan sát. Trong hình 4, chúng tôi trình bày M-T các đường cong của 100 nm dày LCO films grownonvarioussubstrates. Magnetizationmeasurements đã được thực hiện sau khi quấn làm mát trong một quấn mT 200 được áp dụng trên mặt phẳng film. Điều thú vị, nhiệt độ Curie sắt từ làm không stronglyvary cho các chất different, mặc dù khá different chủng kỳ. Mặt khác, một nhiều strongerimpact ofvarious strainstates là quan sát trên các giá trị của những khoảnh khắc từ tất cả. Lĩnh vực phụ thuộc vào sự từ hóa đo tại 10 K cho tất cả LCO films và mômen tổng số được ước tính từ từ hóa bão hòa. Trong hình 5 chúng tôi âm mưu một vòng lặp M-H đại diện của một 100 nm dày LCO/LTTEER film. Inset cho thấy các biến thể của Co bão hòa magnetic moment (mS) với t bốn phương biến dạng cho tất cả LCO films. Một sự tương quan rõ ràng giữa mS và t được tìm thấy, tức là tăng Mômen lưỡng cực tất cả với sự gia tăng sự biến dạng bốn phương. Từ giây phút, nhiệt độ Curie và cưỡng chế fields tất cả LCO films Hiển thị trong hình 4 được biên soạn trong bảng 2. Một có thể nhận thấy rằng các giá trị của những khoảnh khắc từ bão hòa của Co3 + measuredat10Kinamagneticfieldof5Tarequitesmall. Largestvalues saturatedmagneticmoment đã được cho films phát triển theo độ bền kéo căng thẳng. Từ hóa độ bão hòa cao nhất được quan sát thấy là μB/Co khoảng cách 0.8 cho film LCO/LTTEER. Đây là một giá trị nhỏ, nhưng vẫn còn so sánh với dữ liệu báo cáo trong văn học [5,7].

Kết quả (Việt) 2:

Trong báo cáo trước đó của chúng tôi [6], chúng tôi nghiên cứu các tính chất từ của LMS fi LCO trồng trên một chất nền áp điện, ví dụ như Pb (/ 3Nb2 / 3 MG1) 0.72Ti0.28O3 (001) (PMNPT), whichallowsto exploredirectlythe tính chất căng thẳng phụ thuộc vào [12 -15] .Thestrainofthe fi lmscanbereversibly và thống nhất controlledby các inversepiezoelectric e ff vv bề mặt. LCO fi LMS grownon PMN-PT chất là một phần thoải mái, tức là các thông số mạng trong mặt phẳng của lm fi là di ff erent từ bề mặt. Những LMS fi trải nghiệm một căng kéo, các chất nền PMN-PT có một tham số pseudocubic lưới lớn hơn, tức là 4,02 Å. Các tham số a và c lưới và biến dạng có bốn gốc t của một 100 nm dày LCO / PMN-PT fi lm được cho trong bảng 1. Từ Bảng 1 một thông báo rằng tất cả các LMS LCO fi có một khối lượng tăng so với các tế bào đơn vị số lượng lớn, không phụ thuộc vào sự lựa chọn của các chất nền. Đo XRR góc nhỏ cho mịn và cũng de fi giao diện ned giữa theLCO fi lm và các phép đo đơn crystallinesubstrates.Atomic kính hiển vi lực cũng chỉ ra một hình thái bề mặt trơn có độ nhám (rms) từ 0,5 đến 1 nm. Chúng tôi lưu ý rằng LMS LCO / STO fi dày hơn 100 nm có xu hướng để crack, rất có thể gây ra bởi thư giãn cấu trúc và do đó làm giảm các căng căng. Một nhận xét cuối cùng liên quan đến sự tăng trưởng, khi SiO2 được sử dụng như một chất nền (không hiển thị) phổ XRD cho thấy một hình thái đa tinh thể của lm LCO fi.

3.2 đặc Magnetic
Trong các đặc điểm từ tính sau đây của LMS LCO fi trồng trên chất nền khác nhau sẽ được thảo luận. Để tránh kích thước các dự e ff chúng tôi chuẩn bị LMS fi có cùng độ dày. Tất cả LMS LCO fi trồng trên cơ chất đơn tinh thể hiển thị hành vi sắt từ ở nhiệt độ thấp. Ngược lại, khi SiO2 được sử dụng như một chất nền, không có thứ tự sắt từ đã được quan sát xuống đến 10 K. Điều này chỉ ra rằng LMS đa tinh LCO fi giống với hành vi số lượng lớn, nơi không có thứ tự từ tính được quan sát thấy. Trong hình 4, chúng tôi trình bày những đường cong M-T 100 nm dày LCO fi LMS grownonvarioussubstrates.Magnetizationmeasurements được thực hiện sau khi làm mát fi lĩnh trong một lĩnh fi 200 mT áp dụng trong các máy bay fi lm. Điều thú vị là, nhiệt độ Curie sắt từ không stronglyvary cho nền erent di ff, mặc dù di ff bang erent căng khá. Mặt khác, một nhiều strainstates ofvarious strongerimpact được quan sát thấy trên các giá trị của tổng mômen từ. Phụ thuộc lĩnh vực từ hóa được đo ở 10 K cho tất cả các LMS fi LCO và tổng mômen từ được ước lượng từ từ hóa bão hòa. Trong hình 5, chúng ta vẽ một vòng lặp M-H đại diện của 100 nm dày LCO / LSAT lm fi. Inset thấy sự thay đổi của thời điểm từ Co bão hòa (mS) với sự biến dạng t có bốn gốc cho tất cả các LMS fi LCO. Một sự tương quan rõ ràng giữa mS và t được tìm thấy, tức là tăng tổng mômen từ với sự gia tăng biến dạng có bốn gốc. Mômen từ, nhiệt độ Curie, và ruộng cưỡng chế tất cả các LMS fi LCO thể hiện trong hình 4 được biên soạn trong Bảng 2. Người ta có thể nhận thấy rằng các giá trị của mômen từ bão hòa của CO3 + fi measuredat10Kinamagnetic eldof5Tarequitesmall. Các largestvalues của saturatedmagneticmoment đã thu được cho LMS fi tăng căng thẳng căng. Các từ hóa bão hòa cao nhất quan sát được là khoảng 0,8 μB / Cơ được một LCO / LSAT lm fi. Đây là một giá trị nhỏ nhưng vẫn còn so sánh với số liệu báo cáo trong văn học [5,7].