Cavitating flows, like other two-ph

Cavitating flows, like other two-phase liquid-gas flows, are characterized by the
presence of numerous interfaces. However, their response to external perturbations,
for example a pressure rise, can be very different from the case of liquid-gas flows.
Two-phase flows containing gas bubbles are not usually subject to rapid changes
in mean density (except in the case of shock waves). This is because the noncondensable nature of the gas confers a kind of global stability to the flow.
In cavitating flows, however, the interfaces are subjected on one side to a constant
pressure, practically equal to the vapor pressure. Thus, they cannot sustain an
increase or decrease in external pressure without rapidly evolving in both shape
and size. They are extremely unstable. It is almost impossible to use intrusive probes to take measurements within a
cavitating flow due mainly to the cavitation the probe itself generates. However, if
the liquid is transparent, it is possible to visualize the interfaces, as they reflect
light very effectively. Interfaces can generally be considered as material surfaces
and their observation from one-shot photographs (short flash durations of the order
of a microsecond) or from high-speed photography or video (at a typical rate of ten
thousand frames per second) gives an idea of the flow dynamics.
Concerning the exchange of liquid and vapor across an interface, the mass
flowrate m˙ (per unit surface area) across the interface is proportional to the
normal velocities of either the liquid or the vapor relative to the interface. Mass
conservation across the interface gives (see fig. 1.3):
m v˙ dn
dt v
dn
= -n v vn dt
ÈÍÎ
˘˙ ˚
= -
ÈÍÎ
˘˙ ˚
r rl l (1.1)
In this equation, the indices l and v refer to the liquid and vapor phases respectively,
and the index n to the normal component of the velocities. The symbol dn dt/ is
the normal velocity of the interface.

Kết quả (Việt) 1:

Dòng chảy cavitating, giống như các dòng chảy two-phase chất lỏng và khí, được đặc trưng bởi cácsự hiện diện của nhiều giao diện. Tuy nhiên, phản ứng của họ để bên ngoài nhiễu loạn,Ví dụ, sự gia tăng áp lực, có thể rất khác nhau từ trường hợp của dòng chảy chất lỏng và khí.Dòng chảy two-phase có bong bóng khí không thường phụ thuộc vào những thay đổi nhanh chóngở mật độ trung bình (ngoại trừ trong trường hợp của sóng sốc). Điều này là do bản chất noncondensable của khí confers một loại của sự ổn định toàn cầu để dòng chảy.Trong dòng chảy cavitating, Tuy nhiên, các giao diện là đối tượng một bên một hằng sốáp lực, thực tế tương đương với áp suất hơi. Vì vậy, họ không thể duy trì mộttăng hoặc giảm áp lực bên ngoài mà không cần nhanh chóng phát triển ở cả hai hình dạngvà kích thước. Họ là rất không ổn định. Nó là gần như không thể sử dụng đầu dò xâm nhập để lấy số đo trong vòng mộtcavitating dòng chảy do chủ yếu là đến cavitation thăm dò đài tự tạo ra. Tuy nhiên, nếuchất lỏng là minh bạch, ta có thể hình dung các giao diện, vì họ phản ánhánh sáng rất có hiệu quả. Giao diện nói chung có thể được coi như là vật liệu bề mặtvà quan sát của họ từ một-shot bức ảnh (ngắn flash thời lượng của bộcủa một microsecond) hoặc tốc độ cao nhiếp ảnh hoặc video (tại một tỷ lệ điển hình của mườinghìn khung hình / giây) cung cấp cho một ý tưởng về động lực học dòng chảy.Liên quan đến việc trao đổi chất lỏng và hơi trên một giao diện, khối lượngflowrate m˙ (một đơn vị diện tích bề mặt) trên giao diện là tỷ lệ thuận với cácvận tốc bình thường của chất lỏng hoặc hơi tương đối so với các giao diện. Khối lượngbảo tồn giao cho (xem hình 1.3):m v˙ dnDT vDN= - n v vn dtÈÍ΢˙ ˚= -ÈÍ΢˙ ˚r rl l (1.1)Trong phương trình này, các chỉ số l và v là chất lỏng và hơi giai đoạn tương ứng,và chỉ số n để các thành phần bình thường của các vận tốc. Biểu tượng dn dt / làtốc độ bình thường của giao diện.

Kết quả (Việt) 2:

Cavitating dòng, giống như dòng chảy chất lỏng và khí hai giai đoạn khác, được đặc trưng bởi sự
hiện diện của rất nhiều giao diện. Tuy nhiên, phản ứng của họ với các nhiễu loạn bên ngoài,
ví dụ như một sự gia tăng áp lực, có thể rất khác với trường hợp của dòng chảy chất lỏng và khí.
Dòng chảy hai pha chứa bọt khí thông thường không thể thay đổi nhanh chóng
trong mật độ trung bình (ngoại trừ trong trường hợp sóng xung kích). Điều này là bởi vì bản chất không ngưng của khí ban một loại ổn định toàn cầu với dòng chảy.
Trong cavitating dòng chảy, tuy nhiên, các giao diện được đối tượng ở một bên để một hằng số
áp lực, thực tế bằng với áp suất hơi. Vì vậy, họ không thể duy trì một
mức tăng hoặc giảm áp lực bên ngoài mà không nhanh chóng phát triển trong cả hình dạng
và kích thước. Họ là cực kỳ không ổn định. Nó gần như không thể sử dụng đầu dò xâm nhập để lấy số đo vòng một
luồng cavitating chủ yếu là do cavitation đầu dò tạo ra. Tuy nhiên, nếu
các chất lỏng trong suốt, có thể hình dung các giao diện, vì chúng phản ánh
ánh sáng rất hiệu quả. Giao diện nói chung có thể được coi là các bề mặt vật liệu
và quan sát họ từ hình ảnh một-shot (khoảng thời gian đèn flash ngắn của trật tự
của một micro giây) hoặc từ nhiếp ảnh tốc độ cao hoặc video (với tỷ lệ điển hình của mười
ngàn khung hình mỗi giây) cho một ý tưởng của các động lực dòng chảy.
Liên quan đến việc trao đổi chất lỏng và hơi qua một giao diện, khối lượng
m lưu lượng (mỗi đơn vị diện tích bề mặt) trên giao diện là tỷ lệ thuận với
vận tốc bình thường của một trong hai chất lỏng hoặc hơi nước liên quan đến giao diện. Thánh Lễ
bảo tồn trên giao diện cho phép (xem hình 1.3.):
MV dn
dt v
dn
= -nv vn dt
EII
˘˙ ˚
= -
EII
˘˙ ˚
r rl l (1.1)
Trong phương trình này, các chỉ số l và v tham khảo với pha lỏng và hơi tương ứng,
và chỉ số n để các thành phần bình thường của các vận tốc. Biểu tượng dn dt / là
vận tốc bình thường của giao diện.