to obtain the incoherent radiation

to obtain the incoherent radiation pressure
force, the output laser field of a third external cavity diode laser (ECDL) was sent
into an amplitude modulator fed with Gaussian white noise generated by a function
generator (Agilent 33250A). To avoid saturating the amplitude modulator, the
generator output was filtered using a selective 3 MHz bandwidth low-pass filter. The optical frequency of this ECDL was tuned to match a third optical resonance of the
whispering-ga llery-mode cavity, distinct from those used to probe (ECDL1) and to
actuate (ECDL2 ) the feedback response. This third ‘noisy’ tone was sent into the
tapered fibre using a fibre-based beams plitter (C3 in Supplementary Fig. S1a) and
was later separated from the other two tones using the combination of anoth er
beamsplitter (C4) and an optical filter (TOF3). A photodetec tor (PD3) enabl ed the
transmitted intensity fluctuations to be measured. To determin e the autocorrelation
functions presented in Fig . 4b, we proceeded in the following manner. The time
evolution of the signal’s quadratures was first recorded for a duration of Ts ≈ 35 s at a
sampling rate dt ≈ 0.2 ms using an ESA operating in I/Q mode. With the
autocorrelation being quadrature-invariant for Gaussian signals, only one
quadrature X was conserved for its computation, which we restricted to delay times
dt smaller than dt
max ¼ 30 ms. For any dt [ [ 2dtmax, dtmax] > dt × N, the
autocorrelation value kX(0)X(dt) l was obtained by evaluating the discrete time
integra

Kết quả (Việt) 1:

để có được áp lực bức xạ không liên lạclực lượng lĩnh vực laser đầu ra một thứ ba bên ngoài khoang diode laser (ECDL) đã được gửivào một bộ điều biến biên độ ăn với tiếng ồn trắng Gaussian được tạo ra bởi một chức năngMáy phát điện (Agilent 33250A). Để tránh saturating modulator biên độ, cácMáy phát điện đầu ra được lọc bằng cách sử dụng một bộ lọc thông thấp 3 MHz băng thông chọn lọc. Tần số quang học của ECDL này was điều chỉnh để phù hợp với một cộng hưởng quang học thứ ba của cácthì thầm-ga llery-chế độ khoang, khác biệt với những người sử dụng để thăm dò (ECDL1) và đếnactuate (ECDL2) phản ứng thông tin phản hồi. Giai điệu 'ồn ào' thứ ba này được gửi tới cácgiảm dần sợi bằng cách sử dụng một plitter sợi dựa trên dầm (C3 trong hình bổ sung. S1a) vàsau này được tách từ hai tông màu khác sử dụng sự kết hợp của đ erbeamsplitter (C4) và một bộ lọc quang học (TOF3). Một photodetec tor (PD3) enabl ed cáctruyền cường độ dao động đo đạc. Để determin e autocorrelationchức năng trình bày trong hình. 4B, chúng tôi tiến hành theo cách sau. Thời giansự tiến hóa của các tín hiệu quadratures đã lần đầu tiên được ghi lại trong thời gian của Ts ≈ 35 s tại mộtLấy mẫu tỷ lệ dt ≈ cách 0.2 ms bằng cách sử dụng một ESA hoạt động trong tôi / Q chế độ. Với cácautocorrelation được phép cầu phương-bất biến Gaussian tín hiệu, duy nhấtphép cầu phương X được bảo tồn cho tính toán của nó, mà chúng tôi giới hạn thời gian chậm trễDT nhỏ hơn dttối đa ¼ 30 bà cho bất kỳ dt [[2dtmax, dtmax] > dt × N, cácautocorrelation giá trị kX(0)X(dt) l được thu được bằng cách đánh giá thời gian rời rạcIntegra

Kết quả (Việt) 2:

để có được những áp lực bức xạ rời rạc
lực, lĩnh vực tia laser đầu ra của một bên ngoài bằng laser diode khoang thứ ba (ECDL) đã được gửi
vào một bộ điều biến biên độ ăn với tiếng ồn trắng Gaussian được tạo ra bởi một chức năng
máy phát điện (Agilent 33250A). Để tránh bão hòa các bộ điều biến biên độ,
đầu ra máy phát điện đã được lọc bằng cách sử dụng một lựa chọn băng thông 3 MHz thấp qua bộ lọc. Các tần số quang học của ECDL này đã được điều chỉnh để phù hợp với một cộng hưởng quang học thứ ba của
thì thầm-ga llery-mode khoang, phân biệt với những người sử dụng để thăm dò (ECDL1) và để
actuate (ECDL2) phản ứng phản hồi. Thứ ba tone 'ồn ào' này được gửi vào các
sợi thon sử dụng một sợi dựa trên dầm plitter (C3 trong bổ sung hình. S1A) và
sau đó được tách ra từ hai tông màu khác bằng cách sử dụng sự kết hợp của anoth er
tách chùm (C4) và một bộ lọc quang học (TOF3). Một tor photodetec (PD3) enabl ed các
biến động cường độ truyền để đo được. Thạch để xác định e tự tương
chức năng trình bày trong hình. 4b, chúng tôi tiến hành theo cách thức sau đây. Thời gian
tiến hóa của quadratures của tín hiệu lần đầu tiên được ghi lại trong một thời gian Ts ≈ 35 s tại một
tỷ lệ lấy mẫu dt ≈ 0,2 ms sử dụng một ESA hoạt động ở chế độ I / Q. Với sự
tự tương quan là cầu phương bất biến cho tín hiệu Gaussian, chỉ có một
cầu phương X được bảo tồn cho tính toán của mình, mà chúng tôi hạn chế để trì hoãn thời gian
dt nhỏ hơn so dt
max ¼ 30 ms. Đối với bất kỳ dt [[2dtmax, dtmax]> dt × N, các
giá trị tự tương KX (0) X (dt) l thu được bằng cách đánh giá thời gian rời rạc
integra