convolution is employed to obtain t

convolution is employed to obtain the second-order spectrum
F2 = [z G(E', E,) G(E, E') dE'. ( 5 )
For the energy region of interest, 70-90 keV, the form of the relation between
F, and n for n = 1-6 was found to be gaussian in nature with a width parameter
dependent upon the energy interval. The 81-90 keV band, which has a mean
at the 90" scattered energy, is an interval wide enough to encompass the
energy dispersion arising from the finite sized scattering volume. For this
interval, one finds a good approximation for the relation between F, and n is
FA =e xp [ - (n- 1)2/4.5]. 4
The quantity C has been tabulated using the chord method (Dirac 1942) by
Case, de Hoffmann and Placzek (1953) in terms of the ratio of a characteristic
geometrical dimension of the object to the photon mean free path. The objects
considered by these authors were the sphere, the infinite cylinder and the semiinfinite
plane. Although the tabulation is for non-absorbing media, a non-unity
value for 01 makes it possible to incorporate this condition.
4.2, Multiple scattering in non-absorbing materials
If one considers the geometry to be that of an infinite right cylinder, it is
possible to estimate the significance of multiple scattering. If we assume that
photoelectric absorption is negligible, then 01 is equal to unity and evaluation
of eqn (4) will give the ratio of apparent to true density. Since C is a function
of the ratio of the radius, a, of the cylinder to the photon mean free path (i.e.
radiuslmean free path = a/(pp)-I = ppa), its magnitude does not distinguish
density and attenuation from dimensional variations but depends only upon
their product. Fig. 5 shows the ratio of apparent to true density calculated
"r-"-
g 1.10-
$
i w 4 t a n d a r d
Fig. 5. The effect of multiple scattering on the ratio of apparent to true density. The
ratio is shown as a function of ( p p ) a u n d a r d for various values of p, where p is the
ratio of ( p p ) for the sample to that for the standard.
from eqn (4) as a function of the value of (ppa) for the standard. The ratio is
shown for a number of values ofg where ,B is the ratio of (ppa) for the sample to
that for the standard. The measurements taken with bthoen e density apparatus

Kết quả (Việt) 1:

convolution được sử dụng để có được thứ hai để phổF2 = [z G(E', E,) G(E, E') dE'. ( 5 )Cho năng lượng khu vực quan tâm, 70-90 keV, các hình thức của mối quan hệ giữaF, và n cho n = 1-6 được tìm thấy là gaussian trong tự nhiên với một tham số chiều rộngphụ thuộc vào khoảng thời gian năng lượng. Ban nhạc keV 81-90, có một có nghĩa làtại 90" rải rác năng lượng, là một khoảng thời gian đủ rộng để bao gồm cácphân tán năng lượng phát sinh từ khối lượng sự tán xạ có kích thước hữu hạn. Đối với điều nàykhoảng thời gian, ta thấy một xấp xỉ tốt cho mối quan hệ giữa F, và n làFA = e xp [-(dành cho người nước ngoài n-1) 2/4,5]. 4Số lượng C đã được tabulated bằng phương pháp hợp âm (Dirac năm 1942)Trường hợp, de Hoffmann và Placzek (1953) trong điều khoản của tỷ lệ của một đặc tínhKích thước hình học của đối tượng đường miễn phí có nghĩa là photon. Các đối tượngxem xét bởi các tác giả là hình cầu, hình trụ vô hạn và semiinfinitemáy bay. Mặc dù tabulation là phương tiện phòng không hấp thụ, không thống nhấtgiá trị cho 01 làm cho nó có thể kết hợp các điều kiện này.4.2, nhiều sự tán xạ phòng không hấp thụ nguyên liệuNếu ta xem xét các hình học được của một xi lanh phải vô hạn, nó làcó thể để ước tính ý nghĩa của tán xạ nhiều. Nếu chúng ta giả định rằnghấp thụ quang là không đáng kể, sau đó 01 là tương đương với sự thống nhất và đánh giácủa eqn (4) sẽ cung cấp cho tỷ lệ rõ ràng để đúng mật độ. Kể từ khi C là một chức năngcủa tỷ lệ bán kính, một, của xi lanh để photon có nghĩa là con đường miễn phí (tức làcon đường miễn phí radiuslmean = một / (pp)-tôi = ppa), cấp sao biểu kiến của nó không phân biệtmật độ và sự suy giảm từ chiều biến thể nhưng phụ thuộc chỉ vàosản phẩm của họ. Hình 5 cho thấy tỷ lệ rõ ràng để đúng mật độ tính"r-"-g 1.10-$tôi w 4 t n một d r dHình 5. Ảnh hưởng của nhiều tán xạ trên tỷ lệ rõ ràng để đúng mật độ. Cáctỷ lệ được thể hiện như là một chức năng của (p p) một d n u r d cho các giá trị khác nhau của p, p ở đâu cáctỷ lệ của (p p) cho mẫu đó cho các tiêu chuẩn.từ eqn (4) như là một chức năng của giá trị của (ppa) cho các tiêu chuẩn. Tỷ lệHiển thị cho một số giá trị ofg ở đâu, B là tỷ lệ (ppa) đối với các mẫu đểmà cho các tiêu chuẩn. Đo với bthoen e mật độ máy

Kết quả (Việt) 2:

chập được sử dụng để có được quang phổ bậc hai
F2 = [z G (E ', E,) G (E, E') dE '. (5)
Đối với khu vực năng lượng của lãi suất, 70-90 keV, hình thức của mối quan hệ giữa
F và n cho n = 1-6 đã được tìm thấy là gaussian trong tự nhiên với một tham số chiều rộng
phụ thuộc vào khoảng thời gian năng lượng. Ban nhạc trong 81-90 keV, trong đó có một bình
tại "năng lượng phân tán 90, là một khoảng thời gian đủ rộng để bao gồm các
phân tán năng lượng phát sinh từ khối lượng tán xạ có kích thước hữu hạn. Đối với điều này
khoảng thời gian, người ta thấy một xấp xỉ tốt cho mối quan hệ giữa F , và n là
FA = e xp [- (n- 1) 2 / 4.5]. 4
Số lượng C đã được lập bảng bằng cách sử dụng phương pháp hợp âm (Dirac 1942) bởi
Case, de Hoffmann và Placzek (1953) về tỉ lệ các của một đặc tính
kích thước hình học của các đối tượng để các photon có nghĩa là con đường tự do. Các đối tượng
xem xét của các tác giả là những hình cầu, hình trụ vô hạn và semiinfinite
máy bay. Mặc dù lập bảng là cho hấp thụ phi phương tiện truyền thông, một phi đoàn
với giá trị 01 làm cho nó có thể kết hợp các điều kiện này.
4.2, Nhiều tán xạ trong vật liệu không thấm
Nếu ta xem xét các hình học được rằng của một hình trụ vô hạn bên phải, nó là
thể ước tính quan trọng của nhiều tán. Nếu chúng ta giả định rằng
sự hấp thụ quang điện là không đáng kể , sau đó 01 là tương đương với sự đoàn kết và đánh giá
của eqn (4) sẽ cho tỷ lệ rõ ràng để mật độ đúng. Vì C là một hàm
của tỷ số của bán kính, một, của xi lanh để các photon có nghĩa là con đường tự do (tức là
radiuslmean free path = a / (pp) -I = ppa), cường độ của nó không phân biệt được
mật độ và sự suy giảm từ chiều biến thể nhưng chỉ phụ thuộc vào
sản phẩm của họ. Sung. 5 cho thấy tỷ lệ rõ ràng để mật độ đúng tính
"r -" -
g 1.10-
$
iw 4 tandard
hình. 5. Ảnh hưởng của tán xạ nhiều về tỷ lệ rõ ràng để mật độ đúng. Các
tỷ lệ được hiển thị như là một chức năng của (pp) aundard cho các giá trị khác nhau của p, trong đó p là
tỷ lệ (pp) cho các mẫu thu đối với các tiêu chuẩn.
Từ eqn (4) là một chức năng của các giá trị của (ppa ) cho các tiêu chuẩn. Tỷ lệ này được
hiển thị cho một số giá trị ofg nơi, B là tỷ lệ (ppa) cho các mẫu để
mà cho các tiêu chuẩn. Các phép đo được thực hiện với bộ máy mật độ bthoen e