Figure 2 presents a detailed struct

Figure 2 presents a detailed structure of experimental
spectrum in valence-band region. The binding energies of
four peaks labeled a0, a1, a2, and a3 perfectly agree with
those of previous experiment conducted by Horiba et al.16
despite the lower total-energy resolution of our measurements.
The comparison between the calculated and experimental
valence-band spectra reveals that both hybrid
DFT/HF and pure HF methods fail to properly reproduce the
experiment exhibiting only two shifted peaks and a complex
structure lying far from the Fermi level, respectively. On the
contrary, pure DFT-GGA calculations show a fairy well
agreement. This result can be explained by the fact that DFTGGA
method is perfectly consistent with homogeneous electron
gas model. Since LaNiO3 exhibits strong metallic character

see further text and Fig. 8, electrons in valence band
can be considered being delocalized through the whole solid.
The delocalized electrons move fast and experience mainly
the DFT-GGA mean-field potential,44 thus allowing the homogeneous electron gas model to properly reproduce the nature
of metallic character. As hybrid DFT/HF functionals incorporate
some part of exact HF exchange EX
HF to compensate the SIE, they properly behave in regions where
electrons preserve their strongly localized nature. Table I
demonstrates that hybrid functionals give the closest results
to the experiment in the core region while Fig. 4 indicates
that valence-band region gets rather overcorrected. Pure
DFT-GGA functionals due to spurious self-interaction underestimate
binding energies in the core region but correctly
reproduce the delocalized valence band. Thus, by applying
pure DFT approximation and hybrid DFT/HF scheme for
different regions of spectrum we are able to capture the essential
physics in LaNiO3. HF calculations suffer from the
lack of correlation interaction and therefore give the poorest
results.

Kết quả (Việt) 1:

Hình 2 trình bày một cấu trúc chi tiết của thử nghiệmquang phổ ở valence-band vùng. Các nguồn năng lượng liên kết củabốn đỉnh có nhãn a0, a1, a2, và a3 hoàn toàn đồng ý vớinhững người thử nghiệm trước tiến hành bởi Horiba et al.16mặc dù độ phân giải thấp năng lượng tổng cộng của số đo của chúng tôi.So sánh giữa tính và thử nghiệmValence-band spectra tiết lộ rằng cả hai laiDFT/HF và tinh khiết HF phương pháp thất bại đúng cách sao chép cácthử nghiệm trưng bày chỉ có hai đỉnh núi shifted và khu phức hợpcấu trúc nằm xa mức Fermi, tương ứng. Trên cácngược lại, tinh khiết DFT-GGA tính toán Hiển thị một nàng tiên tốtthỏa thuận. Kết quả này có thể được giải thích bởi thực tế rằng DFTGGAphương pháp là hoàn toàn phù hợp với điện tử đồng nhấtMô hình khí. Kể từ khi LaNiO3 thể hiện nhân vật kim loại mạnh mẽXem thêm văn bản và hình 8, electron trong ban nhạc valencecó thể được coi là đang được nonclassical thông qua chất rắn toàn bộ.Các electron phi cục bộ di chuyển nhanh và kinh nghiệm chủ yếutiềm năng có nghĩa là lĩnh vực DFT-GGA, 44 do đó cho phép các mô hình khí electron đồng nhất đúng cách sao chép bản chấtnhân vật kim loại. Như lai DFT/HF functionals kết hợpmột số phần của chính xác HF exchange CŨHF để bù lại HUY, họ đúng cách cư xử trong các khu vực nơiđiện tử bảo tồn thiên nhiên địa phương mạnh mẽ của họ. Bảng Ichứng tỏ rằng hybrid functionals cho các kết quả gần nhấtđể thử nghiệm trong vùng lõi trong khi hình 4 chỉ ravùng hóa trị-band được khá overcorrected. Tinh khiếtDFT-GGA functionals do sự tương tác giả mạo tự đánh giá thấpràng buộc các năng lượng trong vùng lõi nhưng một cách chính xácsao chép nhạc phi cục bộ hóa trị. Vì vậy, bằng cách áp dụngtinh khiết DFT xấp xỉ và hybrid DFT/HF kế hoạchcác khu vực khác nhau của quang phổ, chúng tôi có thể nắm bắt tinhvật lý ở LaNiO3. Tính toán HF bị cácthiếu sự tương quan tương tác và do đó cung cấp cho những người nghèo nhấtkết quả.

Kết quả (Việt) 2:

Hình 2 trình bày một cấu trúc chi tiết của thí nghiệm
quang phổ trong vùng hóa trị-band. Các năng lượng liên kết của
bốn đỉnh nhãn a0, a1, a2, a3 và hoàn toàn đồng ý với
những thí nghiệm trước đó được thực hiện bởi HORIBA et al.16
mặc dù thấp hơn độ phân giải tổng năng lượng của các phép đo của chúng tôi.
Việc so sánh giữa tính toán và thực nghiệm
hóa trị-band quang phổ cho thấy rằng cả hai lai
DFT / HF và phương pháp HF thuần khiết không để tái tạo đúng các
thí nghiệm tham gia triển lãm chỉ có hai dịch chuyển đỉnh và phức tạp
cấu trúc nằm xa mức Fermi, tương ứng. Trên
trái, tinh khiết tính toán DFT-GGA thấy một cái giếng cổ tích
thỏa thuận. Kết quả này có thể được giải thích bởi thực tế là DFTGGA
phương pháp là hoàn toàn phù hợp với các electron đồng nhất
mô hình khí. Kể từ LaNiO3 thể hiện nhân vật bằng kim loại mạnh mẽ
? Xem văn bản hơn nữa và hình. 8, electron trong vùng hóa trị
có thể được coi là được delocalized thông qua toàn bộ vững chắc.
Các electron delocalized di chuyển chủ yếu nhanh chóng và kinh nghiệm
tiềm năng trung bình-field DFT-GGA, 44 do đó cho phép các mô hình khí electron đồng nhất để tái tạo đúng bản chất
của nhân vật bằng kim loại. Như lai functionals DFT / HF kết hợp
một số phần của chính xác trao đổi HF EX
HF để bù đắp các Sie, họ đúng cách cư xử trong khu vực nơi
các electron bảo tồn thiên nhiên địa phương mạnh mẽ của họ. Bảng I
chứng minh rằng functionals lai cho kết quả gần nhất
để thí nghiệm trong khu vực cốt lõi trong khi hình. 4 chỉ ra
rằng vùng hóa trị-band được thay overcorrected. Tinh khiết
DFT-GGA functionals do giả tự tương tác đánh giá thấp
ràng buộc năng lượng trong khu vực cốt lõi, mà chính xác
tái tạo các dải hóa trị delocalized. Như vậy, bằng cách áp dụng
tinh khiết DFT xấp xỉ và kế hoạch / HF lai DFT cho
các vùng khác nhau của quang phổ, chúng tôi có thể nắm bắt các thiết yếu
vật lý trong LaNiO3. Tính toán HF bị các
thiếu sự tương tác tương quan và do đó cung cấp cho những người nghèo nhất
kết quả.